G-T干涉仪 interferometers(Gires–Tournois interferometers)

定义：
用来引入色散的线性光谐振腔。

Gires-Tournois干涉仪是类似于法布里-珀罗干涉仪的一种驻波谐振腔，但是利用的是反射效应，用来产生色散。前面的镜子是部分反射的，而后面的镜子则具有很高的反射率。如果谐振腔中不存在损耗，那么在所有波长情况下功率反射率都是一致的，但是反射光的相位由于存在共振效应而与频率有关，于是产生色散。反射光的相位变化和色散（包括群时延色散和高阶色散）随频率周期性的变化，这是在忽略材料色散的前提下。此时并没有二阶色散是共振或者反共振的，以及这些点之间无正常或者反常色散。

图1：Gires-Tournois干涉仪示意图。

图2：由5μm 厚的石英层制备在高反射镜上的GTI随波长变化的群时延色散曲线。
可调谐的色散可以通过调节两反射镜之间的空气间隔而得到，但是需要仔细固定以避免不需要的移动。采用单片设计可以得到更稳定但是不能调节的GDD，采用包层电介质材料，例如TiO2和SiO2，尤其适用于飞秒激光器。
GTI最主要的缺陷是其有限的带宽（与给定GDD幅值的平方根成正比），并且对高阶色散的控制程度很小。具有更大带宽的色散反射镜可以作为啁啾反射镜。

激光

G-T干涉仪 interferometers(Gires–Tournois interferometers)

定义：
用来引入色散的线性光谐振腔。

Gires-Tournois干涉仪是类似于法布里-珀罗干涉仪的一种驻波谐振腔，但是利用的是反射效应，用来产生色散。前面的镜子是部分反射的，而后面的镜子则具有很高的反射率。如果谐振腔中不存在损耗，那么在所有波长情况下功率反射率都是一致的，但是反射光的相位由于存在共振效应而与频率有关，于是产生色散。反射光的相位变化和色散（包括群时延色散和高阶色散）随频率周期性的变化，这是在忽略材料色散的前提下。此时并没有二阶色散是共振或者反共振的，以及这些点之间无正常或者反常色散。

图1：Gires-Tournois干涉仪示意图。

图2：由5μm 厚的石英层制备在高反射镜上的GTI随波长变化的群时延色散曲线。
可调谐的色散可以通过调节两反射镜之间的空气间隔而得到，但是需要仔细固定以避免不需要的移动。采用单片设计可以得到更稳定但是不能调节的GDD，采用包层电介质材料，例如TiO2和SiO2，尤其适用于飞秒激光器。
GTI最主要的缺陷是其有限的带宽（与给定GDD幅值的平方根成正比），并且对高阶色散的控制程度很小。具有更大带宽的色散反射镜可以作为啁啾反射镜。

光学材料

G-T干涉仪 interferometers(Gires–Tournois interferometers)

定义：
用来引入色散的线性光谐振腔。

Gires-Tournois干涉仪是类似于法布里-珀罗干涉仪的一种驻波谐振腔，但是利用的是反射效应，用来产生色散。前面的镜子是部分反射的，而后面的镜子则具有很高的反射率。如果谐振腔中不存在损耗，那么在所有波长情况下功率反射率都是一致的，但是反射光的相位由于存在共振效应而与频率有关，于是产生色散。反射光的相位变化和色散（包括群时延色散和高阶色散）随频率周期性的变化，这是在忽略材料色散的前提下。此时并没有二阶色散是共振或者反共振的，以及这些点之间无正常或者反常色散。

图1：Gires-Tournois干涉仪示意图。

图2：由5μm 厚的石英层制备在高反射镜上的GTI随波长变化的群时延色散曲线。
可调谐的色散可以通过调节两反射镜之间的空气间隔而得到，但是需要仔细固定以避免不需要的移动。采用单片设计可以得到更稳定但是不能调节的GDD，采用包层电介质材料，例如TiO2和SiO2，尤其适用于飞秒激光器。
GTI最主要的缺陷是其有限的带宽（与给定GDD幅值的平方根成正比），并且对高阶色散的控制程度很小。具有更大带宽的色散反射镜可以作为啁啾反射镜。

光测量

G-T干涉仪 interferometers(Gires–Tournois interferometers)

定义：
用来引入色散的线性光谐振腔。

Gires-Tournois干涉仪是类似于法布里-珀罗干涉仪的一种驻波谐振腔，但是利用的是反射效应，用来产生色散。前面的镜子是部分反射的，而后面的镜子则具有很高的反射率。如果谐振腔中不存在损耗，那么在所有波长情况下功率反射率都是一致的，但是反射光的相位由于存在共振效应而与频率有关，于是产生色散。反射光的相位变化和色散（包括群时延色散和高阶色散）随频率周期性的变化，这是在忽略材料色散的前提下。此时并没有二阶色散是共振或者反共振的，以及这些点之间无正常或者反常色散。

图1：Gires-Tournois干涉仪示意图。

图2：由5μm 厚的石英层制备在高反射镜上的GTI随波长变化的群时延色散曲线。
可调谐的色散可以通过调节两反射镜之间的空气间隔而得到，但是需要仔细固定以避免不需要的移动。采用单片设计可以得到更稳定但是不能调节的GDD，采用包层电介质材料，例如TiO2和SiO2，尤其适用于飞秒激光器。
GTI最主要的缺陷是其有限的带宽（与给定GDD幅值的平方根成正比），并且对高阶色散的控制程度很小。具有更大带宽的色散反射镜可以作为啁啾反射镜。

光放大

G-T干涉仪 interferometers(Gires–Tournois interferometers)

定义：
用来引入色散的线性光谐振腔。

Gires-Tournois干涉仪是类似于法布里-珀罗干涉仪的一种驻波谐振腔，但是利用的是反射效应，用来产生色散。前面的镜子是部分反射的，而后面的镜子则具有很高的反射率。如果谐振腔中不存在损耗，那么在所有波长情况下功率反射率都是一致的，但是反射光的相位由于存在共振效应而与频率有关，于是产生色散。反射光的相位变化和色散（包括群时延色散和高阶色散）随频率周期性的变化，这是在忽略材料色散的前提下。此时并没有二阶色散是共振或者反共振的，以及这些点之间无正常或者反常色散。

图1：Gires-Tournois干涉仪示意图。

图2：由5μm 厚的石英层制备在高反射镜上的GTI随波长变化的群时延色散曲线。
可调谐的色散可以通过调节两反射镜之间的空气间隔而得到，但是需要仔细固定以避免不需要的移动。采用单片设计可以得到更稳定但是不能调节的GDD，采用包层电介质材料，例如TiO2和SiO2，尤其适用于飞秒激光器。
GTI最主要的缺陷是其有限的带宽（与给定GDD幅值的平方根成正比），并且对高阶色散的控制程度很小。具有更大带宽的色散反射镜可以作为啁啾反射镜。

光脉冲

G-T干涉仪 interferometers(Gires–Tournois interferometers)

定义：
用来引入色散的线性光谐振腔。

Gires-Tournois干涉仪是类似于法布里-珀罗干涉仪的一种驻波谐振腔，但是利用的是反射效应，用来产生色散。前面的镜子是部分反射的，而后面的镜子则具有很高的反射率。如果谐振腔中不存在损耗，那么在所有波长情况下功率反射率都是一致的，但是反射光的相位由于存在共振效应而与频率有关，于是产生色散。反射光的相位变化和色散（包括群时延色散和高阶色散）随频率周期性的变化，这是在忽略材料色散的前提下。此时并没有二阶色散是共振或者反共振的，以及这些点之间无正常或者反常色散。

图1：Gires-Tournois干涉仪示意图。

图2：由5μm 厚的石英层制备在高反射镜上的GTI随波长变化的群时延色散曲线。
可调谐的色散可以通过调节两反射镜之间的空气间隔而得到，但是需要仔细固定以避免不需要的移动。采用单片设计可以得到更稳定但是不能调节的GDD，采用包层电介质材料，例如TiO2和SiO2，尤其适用于飞秒激光器。
GTI最主要的缺陷是其有限的带宽（与给定GDD幅值的平方根成正比），并且对高阶色散的控制程度很小。具有更大带宽的色散反射镜可以作为啁啾反射镜。

光通信

G-T干涉仪 interferometers(Gires–Tournois interferometers)

定义：
用来引入色散的线性光谐振腔。

Gires-Tournois干涉仪是类似于法布里-珀罗干涉仪的一种驻波谐振腔，但是利用的是反射效应，用来产生色散。前面的镜子是部分反射的，而后面的镜子则具有很高的反射率。如果谐振腔中不存在损耗，那么在所有波长情况下功率反射率都是一致的，但是反射光的相位由于存在共振效应而与频率有关，于是产生色散。反射光的相位变化和色散（包括群时延色散和高阶色散）随频率周期性的变化，这是在忽略材料色散的前提下。此时并没有二阶色散是共振或者反共振的，以及这些点之间无正常或者反常色散。

图1：Gires-Tournois干涉仪示意图。

图2：由5μm 厚的石英层制备在高反射镜上的GTI随波长变化的群时延色散曲线。
可调谐的色散可以通过调节两反射镜之间的空气间隔而得到，但是需要仔细固定以避免不需要的移动。采用单片设计可以得到更稳定但是不能调节的GDD，采用包层电介质材料，例如TiO2和SiO2，尤其适用于飞秒激光器。
GTI最主要的缺陷是其有限的带宽（与给定GDD幅值的平方根成正比），并且对高阶色散的控制程度很小。具有更大带宽的色散反射镜可以作为啁啾反射镜。

光谐振腔

G-T干涉仪 interferometers(Gires–Tournois interferometers)

定义：
用来引入色散的线性光谐振腔。

Gires-Tournois干涉仪是类似于法布里-珀罗干涉仪的一种驻波谐振腔，但是利用的是反射效应，用来产生色散。前面的镜子是部分反射的，而后面的镜子则具有很高的反射率。如果谐振腔中不存在损耗，那么在所有波长情况下功率反射率都是一致的，但是反射光的相位由于存在共振效应而与频率有关，于是产生色散。反射光的相位变化和色散（包括群时延色散和高阶色散）随频率周期性的变化，这是在忽略材料色散的前提下。此时并没有二阶色散是共振或者反共振的，以及这些点之间无正常或者反常色散。

图1：Gires-Tournois干涉仪示意图。

图2：由5μm 厚的石英层制备在高反射镜上的GTI随波长变化的群时延色散曲线。
可调谐的色散可以通过调节两反射镜之间的空气间隔而得到，但是需要仔细固定以避免不需要的移动。采用单片设计可以得到更稳定但是不能调节的GDD，采用包层电介质材料，例如TiO2和SiO2，尤其适用于飞秒激光器。
GTI最主要的缺陷是其有限的带宽（与给定GDD幅值的平方根成正比），并且对高阶色散的控制程度很小。具有更大带宽的色散反射镜可以作为啁啾反射镜。

光纤光学及波导

G-T干涉仪 interferometers(Gires–Tournois interferometers)

定义：
用来引入色散的线性光谐振腔。

Gires-Tournois干涉仪是类似于法布里-珀罗干涉仪的一种驻波谐振腔，但是利用的是反射效应，用来产生色散。前面的镜子是部分反射的，而后面的镜子则具有很高的反射率。如果谐振腔中不存在损耗，那么在所有波长情况下功率反射率都是一致的，但是反射光的相位由于存在共振效应而与频率有关，于是产生色散。反射光的相位变化和色散（包括群时延色散和高阶色散）随频率周期性的变化，这是在忽略材料色散的前提下。此时并没有二阶色散是共振或者反共振的，以及这些点之间无正常或者反常色散。

图1：Gires-Tournois干涉仪示意图。

图2：由5μm 厚的石英层制备在高反射镜上的GTI随波长变化的群时延色散曲线。
可调谐的色散可以通过调节两反射镜之间的空气间隔而得到，但是需要仔细固定以避免不需要的移动。采用单片设计可以得到更稳定但是不能调节的GDD，采用包层电介质材料，例如TiO2和SiO2，尤其适用于飞秒激光器。
GTI最主要的缺陷是其有限的带宽（与给定GDD幅值的平方根成正比），并且对高阶色散的控制程度很小。具有更大带宽的色散反射镜可以作为啁啾反射镜。

光学设备及器件

G-T干涉仪 interferometers(Gires–Tournois interferometers)

定义：
用来引入色散的线性光谐振腔。

Gires-Tournois干涉仪是类似于法布里-珀罗干涉仪的一种驻波谐振腔，但是利用的是反射效应，用来产生色散。前面的镜子是部分反射的，而后面的镜子则具有很高的反射率。如果谐振腔中不存在损耗，那么在所有波长情况下功率反射率都是一致的，但是反射光的相位由于存在共振效应而与频率有关，于是产生色散。反射光的相位变化和色散（包括群时延色散和高阶色散）随频率周期性的变化，这是在忽略材料色散的前提下。此时并没有二阶色散是共振或者反共振的，以及这些点之间无正常或者反常色散。

图1：Gires-Tournois干涉仪示意图。

图2：由5μm 厚的石英层制备在高反射镜上的GTI随波长变化的群时延色散曲线。
可调谐的色散可以通过调节两反射镜之间的空气间隔而得到，但是需要仔细固定以避免不需要的移动。采用单片设计可以得到更稳定但是不能调节的GDD，采用包层电介质材料，例如TiO2和SiO2，尤其适用于飞秒激光器。
GTI最主要的缺陷是其有限的带宽（与给定GDD幅值的平方根成正比），并且对高阶色散的控制程度很小。具有更大带宽的色散反射镜可以作为啁啾反射镜。

非线性光学

G-T干涉仪 interferometers(Gires–Tournois interferometers)

定义：
用来引入色散的线性光谐振腔。

Gires-Tournois干涉仪是类似于法布里-珀罗干涉仪的一种驻波谐振腔，但是利用的是反射效应，用来产生色散。前面的镜子是部分反射的，而后面的镜子则具有很高的反射率。如果谐振腔中不存在损耗，那么在所有波长情况下功率反射率都是一致的，但是反射光的相位由于存在共振效应而与频率有关，于是产生色散。反射光的相位变化和色散（包括群时延色散和高阶色散）随频率周期性的变化，这是在忽略材料色散的前提下。此时并没有二阶色散是共振或者反共振的，以及这些点之间无正常或者反常色散。

图1：Gires-Tournois干涉仪示意图。

图2：由5μm 厚的石英层制备在高反射镜上的GTI随波长变化的群时延色散曲线。
可调谐的色散可以通过调节两反射镜之间的空气间隔而得到，但是需要仔细固定以避免不需要的移动。采用单片设计可以得到更稳定但是不能调节的GDD，采用包层电介质材料，例如TiO2和SiO2，尤其适用于飞秒激光器。
GTI最主要的缺陷是其有限的带宽（与给定GDD幅值的平方根成正比），并且对高阶色散的控制程度很小。具有更大带宽的色散反射镜可以作为啁啾反射镜。

量子光学

G-T干涉仪 interferometers(Gires–Tournois interferometers)

定义：
用来引入色散的线性光谐振腔。

Gires-Tournois干涉仪是类似于法布里-珀罗干涉仪的一种驻波谐振腔，但是利用的是反射效应，用来产生色散。前面的镜子是部分反射的，而后面的镜子则具有很高的反射率。如果谐振腔中不存在损耗，那么在所有波长情况下功率反射率都是一致的，但是反射光的相位由于存在共振效应而与频率有关，于是产生色散。反射光的相位变化和色散（包括群时延色散和高阶色散）随频率周期性的变化，这是在忽略材料色散的前提下。此时并没有二阶色散是共振或者反共振的，以及这些点之间无正常或者反常色散。

图1：Gires-Tournois干涉仪示意图。

图2：由5μm 厚的石英层制备在高反射镜上的GTI随波长变化的群时延色散曲线。
可调谐的色散可以通过调节两反射镜之间的空气间隔而得到，但是需要仔细固定以避免不需要的移动。采用单片设计可以得到更稳定但是不能调节的GDD，采用包层电介质材料，例如TiO2和SiO2，尤其适用于飞秒激光器。
GTI最主要的缺陷是其有限的带宽（与给定GDD幅值的平方根成正比），并且对高阶色散的控制程度很小。具有更大带宽的色散反射镜可以作为啁啾反射镜。

物理基础

G-T干涉仪 interferometers(Gires–Tournois interferometers)

定义：
用来引入色散的线性光谐振腔。

Gires-Tournois干涉仪是类似于法布里-珀罗干涉仪的一种驻波谐振腔，但是利用的是反射效应，用来产生色散。前面的镜子是部分反射的，而后面的镜子则具有很高的反射率。如果谐振腔中不存在损耗，那么在所有波长情况下功率反射率都是一致的，但是反射光的相位由于存在共振效应而与频率有关，于是产生色散。反射光的相位变化和色散（包括群时延色散和高阶色散）随频率周期性的变化，这是在忽略材料色散的前提下。此时并没有二阶色散是共振或者反共振的，以及这些点之间无正常或者反常色散。

图1：Gires-Tournois干涉仪示意图。

图2：由5μm 厚的石英层制备在高反射镜上的GTI随波长变化的群时延色散曲线。
可调谐的色散可以通过调节两反射镜之间的空气间隔而得到，但是需要仔细固定以避免不需要的移动。采用单片设计可以得到更稳定但是不能调节的GDD，采用包层电介质材料，例如TiO2和SiO2，尤其适用于飞秒激光器。
GTI最主要的缺陷是其有限的带宽（与给定GDD幅值的平方根成正比），并且对高阶色散的控制程度很小。具有更大带宽的色散反射镜可以作为啁啾反射镜。

波动和噪声

G-T干涉仪 interferometers(Gires–Tournois interferometers)

定义：
用来引入色散的线性光谐振腔。

Gires-Tournois干涉仪是类似于法布里-珀罗干涉仪的一种驻波谐振腔，但是利用的是反射效应，用来产生色散。前面的镜子是部分反射的，而后面的镜子则具有很高的反射率。如果谐振腔中不存在损耗，那么在所有波长情况下功率反射率都是一致的，但是反射光的相位由于存在共振效应而与频率有关，于是产生色散。反射光的相位变化和色散（包括群时延色散和高阶色散）随频率周期性的变化，这是在忽略材料色散的前提下。此时并没有二阶色散是共振或者反共振的，以及这些点之间无正常或者反常色散。

图1：Gires-Tournois干涉仪示意图。

图2：由5μm 厚的石英层制备在高反射镜上的GTI随波长变化的群时延色散曲线。
可调谐的色散可以通过调节两反射镜之间的空气间隔而得到，但是需要仔细固定以避免不需要的移动。采用单片设计可以得到更稳定但是不能调节的GDD，采用包层电介质材料，例如TiO2和SiO2，尤其适用于飞秒激光器。
GTI最主要的缺陷是其有限的带宽（与给定GDD幅值的平方根成正比），并且对高阶色散的控制程度很小。具有更大带宽的色散反射镜可以作为啁啾反射镜。

研究方法

G-T干涉仪 interferometers(Gires–Tournois interferometers)

定义：
用来引入色散的线性光谐振腔。

Gires-Tournois干涉仪是类似于法布里-珀罗干涉仪的一种驻波谐振腔，但是利用的是反射效应，用来产生色散。前面的镜子是部分反射的，而后面的镜子则具有很高的反射率。如果谐振腔中不存在损耗，那么在所有波长情况下功率反射率都是一致的，但是反射光的相位由于存在共振效应而与频率有关，于是产生色散。反射光的相位变化和色散（包括群时延色散和高阶色散）随频率周期性的变化，这是在忽略材料色散的前提下。此时并没有二阶色散是共振或者反共振的，以及这些点之间无正常或者反常色散。

图1：Gires-Tournois干涉仪示意图。

图2：由5μm 厚的石英层制备在高反射镜上的GTI随波长变化的群时延色散曲线。
可调谐的色散可以通过调节两反射镜之间的空气间隔而得到，但是需要仔细固定以避免不需要的移动。采用单片设计可以得到更稳定但是不能调节的GDD，采用包层电介质材料，例如TiO2和SiO2，尤其适用于飞秒激光器。
GTI最主要的缺陷是其有限的带宽（与给定GDD幅值的平方根成正比），并且对高阶色散的控制程度很小。具有更大带宽的色散反射镜可以作为啁啾反射镜。

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