- 正反馈放大器(regenerative amplifiers)
- 增益效率(gain efficiency)
- 增益钳制(gain clamping)
- 增益均衡(gain equalization)
- 增益导引(gain guiding)
- 增益带宽(gain bandwidth)
- 增益变窄(gain narrowing)
- 增益饱和(gain saturation)
- 增益(gain)
- 小信号增益(small-signal gain)
- 拉曼放大器(Raman amplifiers)
- 寄生激光效应(parasitic lasing)
- 激光跃迁(laser transitions)
- 非线性脉冲畸变(nonlinear pulse distortion)
- 放大系数(amplification factor)
- 放大器噪声(amplifier noise)
- 光纤放大器(fiber amplifiers)
- 放大器链(amplifier chains)
- 放大器(amplifiers)
- 多通放大器(multipass amplifiers)
- 超快放大器(ultrafast amplifiers)
- 掺铒光纤放大器(erbium-doped fiber amplifiers)
- 泵浦吸收(pump absorption)
- 半导体光放大器(semiconductor optical amplifiers)
- Giles参数(Giles parameters)
定义:
光放大器中存在谐振腔,于是光脉冲在耦合出去之前在腔内可以循环很多圈。
正反馈放大器是用来将光脉冲放大的装置,通常超短脉冲长度在皮秒或者飞秒量级(参阅超快放大器)。将增益介质放在谐振腔中,可以多次通过增益介质(通常是固态介质),再加上一个光开关,是采用电光调制器和偏振器实现的。可以通过光开关来控制在谐振腔中循环的圈数,可以非常大,这样总体的放大因子可以非常高。
尽管脉冲在正反馈放大器中多次通过增益介质,但是多通放大器还是指具有确定通道数目的装置,根据光束路径的几何性质来得到的,而不是采用光开关。将正反馈放大器看做是一个多通放大器也是非常自然的。
正反馈放大器的工作原理
正反馈的工作原理可以从如下方面来理解:
- 首先,增益介质先被泵浦一段时间,可以收集一些能量。
- 然后,第一束脉冲通过由电光效应开关(或者声光效应)控制的短暂开放(小于脉冲在腔内循环一圈的时间)的端口进入谐振腔。
- 这束脉冲在谐振腔中循环多次(可能上百次),被放大到一个很高的能量量级。
- 最后,脉冲从谐振腔中释放出来。这可以通过采用第二个电光开关,或者可以采用将它耦合进去的开关。
注意种子激光器通常是锁模激光器,它的脉冲重复率非常高,例如几百个兆赫兹,只有非常少数的种子脉冲被用于放大器中。
对于高重复率情形(几十kHz甚至更高),通常会持续对放大器增益介质进行泵浦。而对于低重复率情形(尤其是脉冲周期远大于上能级寿命),脉冲泵浦(例如,采用调Q激光器)更有利。一个常用的结构是采用倍频YAG激光器来泵浦正反馈钛蓝宝石放大器。
其它问题
由于放大器介质有限的增益带宽因此会减小脉冲宽度,于是被放大的脉冲长度可以变大。这被称为增益变窄效应,可以在放大器中加入合适的光谱滤波器减小这个效应,于是净增益谱变得更宽,更加平坦。
在飞秒装置中,泡克尔斯盒引起的色散需要被补偿掉。也会存在非线性效应,需要采用啁啾脉冲放大或者分脉冲放大来有效抑制这些效应。如果不采取措施的话,得到的脉冲能量会被非线性效应限制,甚至产生光学损伤现象。
正反馈放大器的功率效率因为腔内的损耗效应(尤其是电光开关中的)而大大降低。当单圈增益较低时,对这些损耗更加敏感,因为这样为了得到某一放大因子需要提高脉冲在环路中循环的圈数。
正反馈放大器也会因为低能态寿命有限而降低其增益和泵浦效率,于是在放大脉冲时低能级的布居数很大,于是发生重吸收发生激光跃迁。这一问题主要出现在放大器放大超短脉冲时,但是啁啾放大过程中不会出现,因为这时放大器的脉冲长度相对较长。
在一些应用中,需要将伴脉冲能量维持在一个比较低的水平,也就是得到高的脉冲对比。伴脉冲可以有几个途径产生,例如,泡克尔斯盒的不完美开关或者放大器中的寄生反射。需要采用额外的脉冲拾取器来抑制前面的或者后面的脉冲。
当脉冲重复率高时,脉冲放大过程可能会有很强的涨落。倍周期分岔也会发生,也就是脉冲能量在两个值之间变化,之后则是四个值之间甚至八个值。脉冲重复率更高时,则会引起混沌效应。图2是一个数值模拟情况。
正反馈放大器常用的增益介质是钛蓝宝石,它具有很宽的增益带宽和热传导性。其它的增益介质,例如掺镱或者掺钕的介质,适宜于采用二极管泵浦的情况,由于它们上能级寿命较长,因此储能能力强,但是由于较小的增益带宽,因此产生的脉冲更长(通常几百个fs或者更长)。
正反馈放大器的应用包括材料加工(例如用mJ脉冲能量切割金属)和科学实验,例如高能物理中用于产生高次谐波。
替代品
正反馈放大器的一个替代品就是多通放大器,多个通道是采用很多镜子排列来得到的(每一个通道的传播方向稍微不同)。这种方案无需采用快的调制器,但是穿过增益介质中的通道数目很多时会比较复杂(也很难排列)。根据经验法则,多通放大器更适宜于在增益被限制的情况下得到非常高的脉冲能量(因为入射脉冲能量已经相当高),而正反馈放大器则更适宜于非常高增益的情形。当然,这两个放大器可以结合在一起:正反馈放大器提供高的增益,终端的多通放大器提高脉冲能量(参阅放大器链,超快放大器)。
另外一种技术也可以得到高的脉冲能量,尽管没有正反馈放大器中得到的那么高,这种技术就是锁模激光器采用倾斜腔。这种技术尤其适合得到高达几个兆赫兹的高脉冲重复率的情况。
- 正反馈放大器(regenerative amplifiers)
- 增益效率(gain efficiency)
- 增益钳制(gain clamping)
- 增益均衡(gain equalization)
- 增益导引(gain guiding)
- 增益带宽(gain bandwidth)
- 增益变窄(gain narrowing)
- 增益饱和(gain saturation)
- 增益(gain)
- 小信号增益(small-signal gain)
- 拉曼放大器(Raman amplifiers)
- 寄生激光效应(parasitic lasing)
- 激光跃迁(laser transitions)
- 非线性脉冲畸变(nonlinear pulse distortion)
- 放大系数(amplification factor)
- 放大器噪声(amplifier noise)
- 光纤放大器(fiber amplifiers)
- 放大器链(amplifier chains)
- 放大器(amplifiers)
- 多通放大器(multipass amplifiers)
- 超快放大器(ultrafast amplifiers)
- 掺铒光纤放大器(erbium-doped fiber amplifiers)
- 泵浦吸收(pump absorption)
- 半导体光放大器(semiconductor optical amplifiers)
- Giles参数(Giles parameters)
定义:
光放大器中存在谐振腔,于是光脉冲在耦合出去之前在腔内可以循环很多圈。
正反馈放大器是用来将光脉冲放大的装置,通常超短脉冲长度在皮秒或者飞秒量级(参阅超快放大器)。将增益介质放在谐振腔中,可以多次通过增益介质(通常是固态介质),再加上一个光开关,是采用电光调制器和偏振器实现的。可以通过光开关来控制在谐振腔中循环的圈数,可以非常大,这样总体的放大因子可以非常高。
尽管脉冲在正反馈放大器中多次通过增益介质,但是多通放大器还是指具有确定通道数目的装置,根据光束路径的几何性质来得到的,而不是采用光开关。将正反馈放大器看做是一个多通放大器也是非常自然的。
正反馈放大器的工作原理
正反馈的工作原理可以从如下方面来理解:
- 首先,增益介质先被泵浦一段时间,可以收集一些能量。
- 然后,第一束脉冲通过由电光效应开关(或者声光效应)控制的短暂开放(小于脉冲在腔内循环一圈的时间)的端口进入谐振腔。
- 这束脉冲在谐振腔中循环多次(可能上百次),被放大到一个很高的能量量级。
- 最后,脉冲从谐振腔中释放出来。这可以通过采用第二个电光开关,或者可以采用将它耦合进去的开关。
注意种子激光器通常是锁模激光器,它的脉冲重复率非常高,例如几百个兆赫兹,只有非常少数的种子脉冲被用于放大器中。
对于高重复率情形(几十kHz甚至更高),通常会持续对放大器增益介质进行泵浦。而对于低重复率情形(尤其是脉冲周期远大于上能级寿命),脉冲泵浦(例如,采用调Q激光器)更有利。一个常用的结构是采用倍频YAG激光器来泵浦正反馈钛蓝宝石放大器。
其它问题
由于放大器介质有限的增益带宽因此会减小脉冲宽度,于是被放大的脉冲长度可以变大。这被称为增益变窄效应,可以在放大器中加入合适的光谱滤波器减小这个效应,于是净增益谱变得更宽,更加平坦。
在飞秒装置中,泡克尔斯盒引起的色散需要被补偿掉。也会存在非线性效应,需要采用啁啾脉冲放大或者分脉冲放大来有效抑制这些效应。如果不采取措施的话,得到的脉冲能量会被非线性效应限制,甚至产生光学损伤现象。
正反馈放大器的功率效率因为腔内的损耗效应(尤其是电光开关中的)而大大降低。当单圈增益较低时,对这些损耗更加敏感,因为这样为了得到某一放大因子需要提高脉冲在环路中循环的圈数。
正反馈放大器也会因为低能态寿命有限而降低其增益和泵浦效率,于是在放大脉冲时低能级的布居数很大,于是发生重吸收发生激光跃迁。这一问题主要出现在放大器放大超短脉冲时,但是啁啾放大过程中不会出现,因为这时放大器的脉冲长度相对较长。
在一些应用中,需要将伴脉冲能量维持在一个比较低的水平,也就是得到高的脉冲对比。伴脉冲可以有几个途径产生,例如,泡克尔斯盒的不完美开关或者放大器中的寄生反射。需要采用额外的脉冲拾取器来抑制前面的或者后面的脉冲。
当脉冲重复率高时,脉冲放大过程可能会有很强的涨落。倍周期分岔也会发生,也就是脉冲能量在两个值之间变化,之后则是四个值之间甚至八个值。脉冲重复率更高时,则会引起混沌效应。图2是一个数值模拟情况。
正反馈放大器常用的增益介质是钛蓝宝石,它具有很宽的增益带宽和热传导性。其它的增益介质,例如掺镱或者掺钕的介质,适宜于采用二极管泵浦的情况,由于它们上能级寿命较长,因此储能能力强,但是由于较小的增益带宽,因此产生的脉冲更长(通常几百个fs或者更长)。
正反馈放大器的应用包括材料加工(例如用mJ脉冲能量切割金属)和科学实验,例如高能物理中用于产生高次谐波。
替代品
正反馈放大器的一个替代品就是多通放大器,多个通道是采用很多镜子排列来得到的(每一个通道的传播方向稍微不同)。这种方案无需采用快的调制器,但是穿过增益介质中的通道数目很多时会比较复杂(也很难排列)。根据经验法则,多通放大器更适宜于在增益被限制的情况下得到非常高的脉冲能量(因为入射脉冲能量已经相当高),而正反馈放大器则更适宜于非常高增益的情形。当然,这两个放大器可以结合在一起:正反馈放大器提供高的增益,终端的多通放大器提高脉冲能量(参阅放大器链,超快放大器)。
另外一种技术也可以得到高的脉冲能量,尽管没有正反馈放大器中得到的那么高,这种技术就是锁模激光器采用倾斜腔。这种技术尤其适合得到高达几个兆赫兹的高脉冲重复率的情况。
- 正反馈放大器(regenerative amplifiers)
- 增益效率(gain efficiency)
- 增益钳制(gain clamping)
- 增益均衡(gain equalization)
- 增益导引(gain guiding)
- 增益带宽(gain bandwidth)
- 增益变窄(gain narrowing)
- 增益饱和(gain saturation)
- 增益(gain)
- 小信号增益(small-signal gain)
- 拉曼放大器(Raman amplifiers)
- 寄生激光效应(parasitic lasing)
- 激光跃迁(laser transitions)
- 非线性脉冲畸变(nonlinear pulse distortion)
- 放大系数(amplification factor)
- 放大器噪声(amplifier noise)
- 光纤放大器(fiber amplifiers)
- 放大器链(amplifier chains)
- 放大器(amplifiers)
- 多通放大器(multipass amplifiers)
- 超快放大器(ultrafast amplifiers)
- 掺铒光纤放大器(erbium-doped fiber amplifiers)
- 泵浦吸收(pump absorption)
- 半导体光放大器(semiconductor optical amplifiers)
- Giles参数(Giles parameters)
定义:
光放大器中存在谐振腔,于是光脉冲在耦合出去之前在腔内可以循环很多圈。
正反馈放大器是用来将光脉冲放大的装置,通常超短脉冲长度在皮秒或者飞秒量级(参阅超快放大器)。将增益介质放在谐振腔中,可以多次通过增益介质(通常是固态介质),再加上一个光开关,是采用电光调制器和偏振器实现的。可以通过光开关来控制在谐振腔中循环的圈数,可以非常大,这样总体的放大因子可以非常高。
尽管脉冲在正反馈放大器中多次通过增益介质,但是多通放大器还是指具有确定通道数目的装置,根据光束路径的几何性质来得到的,而不是采用光开关。将正反馈放大器看做是一个多通放大器也是非常自然的。
正反馈放大器的工作原理
正反馈的工作原理可以从如下方面来理解:
- 首先,增益介质先被泵浦一段时间,可以收集一些能量。
- 然后,第一束脉冲通过由电光效应开关(或者声光效应)控制的短暂开放(小于脉冲在腔内循环一圈的时间)的端口进入谐振腔。
- 这束脉冲在谐振腔中循环多次(可能上百次),被放大到一个很高的能量量级。
- 最后,脉冲从谐振腔中释放出来。这可以通过采用第二个电光开关,或者可以采用将它耦合进去的开关。
注意种子激光器通常是锁模激光器,它的脉冲重复率非常高,例如几百个兆赫兹,只有非常少数的种子脉冲被用于放大器中。
对于高重复率情形(几十kHz甚至更高),通常会持续对放大器增益介质进行泵浦。而对于低重复率情形(尤其是脉冲周期远大于上能级寿命),脉冲泵浦(例如,采用调Q激光器)更有利。一个常用的结构是采用倍频YAG激光器来泵浦正反馈钛蓝宝石放大器。
其它问题
由于放大器介质有限的增益带宽因此会减小脉冲宽度,于是被放大的脉冲长度可以变大。这被称为增益变窄效应,可以在放大器中加入合适的光谱滤波器减小这个效应,于是净增益谱变得更宽,更加平坦。
在飞秒装置中,泡克尔斯盒引起的色散需要被补偿掉。也会存在非线性效应,需要采用啁啾脉冲放大或者分脉冲放大来有效抑制这些效应。如果不采取措施的话,得到的脉冲能量会被非线性效应限制,甚至产生光学损伤现象。
正反馈放大器的功率效率因为腔内的损耗效应(尤其是电光开关中的)而大大降低。当单圈增益较低时,对这些损耗更加敏感,因为这样为了得到某一放大因子需要提高脉冲在环路中循环的圈数。
正反馈放大器也会因为低能态寿命有限而降低其增益和泵浦效率,于是在放大脉冲时低能级的布居数很大,于是发生重吸收发生激光跃迁。这一问题主要出现在放大器放大超短脉冲时,但是啁啾放大过程中不会出现,因为这时放大器的脉冲长度相对较长。
在一些应用中,需要将伴脉冲能量维持在一个比较低的水平,也就是得到高的脉冲对比。伴脉冲可以有几个途径产生,例如,泡克尔斯盒的不完美开关或者放大器中的寄生反射。需要采用额外的脉冲拾取器来抑制前面的或者后面的脉冲。
当脉冲重复率高时,脉冲放大过程可能会有很强的涨落。倍周期分岔也会发生,也就是脉冲能量在两个值之间变化,之后则是四个值之间甚至八个值。脉冲重复率更高时,则会引起混沌效应。图2是一个数值模拟情况。
正反馈放大器常用的增益介质是钛蓝宝石,它具有很宽的增益带宽和热传导性。其它的增益介质,例如掺镱或者掺钕的介质,适宜于采用二极管泵浦的情况,由于它们上能级寿命较长,因此储能能力强,但是由于较小的增益带宽,因此产生的脉冲更长(通常几百个fs或者更长)。
正反馈放大器的应用包括材料加工(例如用mJ脉冲能量切割金属)和科学实验,例如高能物理中用于产生高次谐波。
替代品
正反馈放大器的一个替代品就是多通放大器,多个通道是采用很多镜子排列来得到的(每一个通道的传播方向稍微不同)。这种方案无需采用快的调制器,但是穿过增益介质中的通道数目很多时会比较复杂(也很难排列)。根据经验法则,多通放大器更适宜于在增益被限制的情况下得到非常高的脉冲能量(因为入射脉冲能量已经相当高),而正反馈放大器则更适宜于非常高增益的情形。当然,这两个放大器可以结合在一起:正反馈放大器提供高的增益,终端的多通放大器提高脉冲能量(参阅放大器链,超快放大器)。
另外一种技术也可以得到高的脉冲能量,尽管没有正反馈放大器中得到的那么高,这种技术就是锁模激光器采用倾斜腔。这种技术尤其适合得到高达几个兆赫兹的高脉冲重复率的情况。
- 正反馈放大器(regenerative amplifiers)
- 增益效率(gain efficiency)
- 增益钳制(gain clamping)
- 增益均衡(gain equalization)
- 增益导引(gain guiding)
- 增益带宽(gain bandwidth)
- 增益变窄(gain narrowing)
- 增益饱和(gain saturation)
- 增益(gain)
- 小信号增益(small-signal gain)
- 拉曼放大器(Raman amplifiers)
- 寄生激光效应(parasitic lasing)
- 激光跃迁(laser transitions)
- 非线性脉冲畸变(nonlinear pulse distortion)
- 放大系数(amplification factor)
- 放大器噪声(amplifier noise)
- 光纤放大器(fiber amplifiers)
- 放大器链(amplifier chains)
- 放大器(amplifiers)
- 多通放大器(multipass amplifiers)
- 超快放大器(ultrafast amplifiers)
- 掺铒光纤放大器(erbium-doped fiber amplifiers)
- 泵浦吸收(pump absorption)
- 半导体光放大器(semiconductor optical amplifiers)
- Giles参数(Giles parameters)
定义:
光放大器中存在谐振腔,于是光脉冲在耦合出去之前在腔内可以循环很多圈。
正反馈放大器是用来将光脉冲放大的装置,通常超短脉冲长度在皮秒或者飞秒量级(参阅超快放大器)。将增益介质放在谐振腔中,可以多次通过增益介质(通常是固态介质),再加上一个光开关,是采用电光调制器和偏振器实现的。可以通过光开关来控制在谐振腔中循环的圈数,可以非常大,这样总体的放大因子可以非常高。
尽管脉冲在正反馈放大器中多次通过增益介质,但是多通放大器还是指具有确定通道数目的装置,根据光束路径的几何性质来得到的,而不是采用光开关。将正反馈放大器看做是一个多通放大器也是非常自然的。
正反馈放大器的工作原理
正反馈的工作原理可以从如下方面来理解:
- 首先,增益介质先被泵浦一段时间,可以收集一些能量。
- 然后,第一束脉冲通过由电光效应开关(或者声光效应)控制的短暂开放(小于脉冲在腔内循环一圈的时间)的端口进入谐振腔。
- 这束脉冲在谐振腔中循环多次(可能上百次),被放大到一个很高的能量量级。
- 最后,脉冲从谐振腔中释放出来。这可以通过采用第二个电光开关,或者可以采用将它耦合进去的开关。
注意种子激光器通常是锁模激光器,它的脉冲重复率非常高,例如几百个兆赫兹,只有非常少数的种子脉冲被用于放大器中。
对于高重复率情形(几十kHz甚至更高),通常会持续对放大器增益介质进行泵浦。而对于低重复率情形(尤其是脉冲周期远大于上能级寿命),脉冲泵浦(例如,采用调Q激光器)更有利。一个常用的结构是采用倍频YAG激光器来泵浦正反馈钛蓝宝石放大器。
其它问题
由于放大器介质有限的增益带宽因此会减小脉冲宽度,于是被放大的脉冲长度可以变大。这被称为增益变窄效应,可以在放大器中加入合适的光谱滤波器减小这个效应,于是净增益谱变得更宽,更加平坦。
在飞秒装置中,泡克尔斯盒引起的色散需要被补偿掉。也会存在非线性效应,需要采用啁啾脉冲放大或者分脉冲放大来有效抑制这些效应。如果不采取措施的话,得到的脉冲能量会被非线性效应限制,甚至产生光学损伤现象。
正反馈放大器的功率效率因为腔内的损耗效应(尤其是电光开关中的)而大大降低。当单圈增益较低时,对这些损耗更加敏感,因为这样为了得到某一放大因子需要提高脉冲在环路中循环的圈数。
正反馈放大器也会因为低能态寿命有限而降低其增益和泵浦效率,于是在放大脉冲时低能级的布居数很大,于是发生重吸收发生激光跃迁。这一问题主要出现在放大器放大超短脉冲时,但是啁啾放大过程中不会出现,因为这时放大器的脉冲长度相对较长。
在一些应用中,需要将伴脉冲能量维持在一个比较低的水平,也就是得到高的脉冲对比。伴脉冲可以有几个途径产生,例如,泡克尔斯盒的不完美开关或者放大器中的寄生反射。需要采用额外的脉冲拾取器来抑制前面的或者后面的脉冲。
当脉冲重复率高时,脉冲放大过程可能会有很强的涨落。倍周期分岔也会发生,也就是脉冲能量在两个值之间变化,之后则是四个值之间甚至八个值。脉冲重复率更高时,则会引起混沌效应。图2是一个数值模拟情况。
正反馈放大器常用的增益介质是钛蓝宝石,它具有很宽的增益带宽和热传导性。其它的增益介质,例如掺镱或者掺钕的介质,适宜于采用二极管泵浦的情况,由于它们上能级寿命较长,因此储能能力强,但是由于较小的增益带宽,因此产生的脉冲更长(通常几百个fs或者更长)。
正反馈放大器的应用包括材料加工(例如用mJ脉冲能量切割金属)和科学实验,例如高能物理中用于产生高次谐波。
替代品
正反馈放大器的一个替代品就是多通放大器,多个通道是采用很多镜子排列来得到的(每一个通道的传播方向稍微不同)。这种方案无需采用快的调制器,但是穿过增益介质中的通道数目很多时会比较复杂(也很难排列)。根据经验法则,多通放大器更适宜于在增益被限制的情况下得到非常高的脉冲能量(因为入射脉冲能量已经相当高),而正反馈放大器则更适宜于非常高增益的情形。当然,这两个放大器可以结合在一起:正反馈放大器提供高的增益,终端的多通放大器提高脉冲能量(参阅放大器链,超快放大器)。
另外一种技术也可以得到高的脉冲能量,尽管没有正反馈放大器中得到的那么高,这种技术就是锁模激光器采用倾斜腔。这种技术尤其适合得到高达几个兆赫兹的高脉冲重复率的情况。
- 正反馈放大器(regenerative amplifiers)
- 增益效率(gain efficiency)
- 增益钳制(gain clamping)
- 增益均衡(gain equalization)
- 增益导引(gain guiding)
- 增益带宽(gain bandwidth)
- 增益变窄(gain narrowing)
- 增益饱和(gain saturation)
- 增益(gain)
- 小信号增益(small-signal gain)
- 拉曼放大器(Raman amplifiers)
- 寄生激光效应(parasitic lasing)
- 激光跃迁(laser transitions)
- 非线性脉冲畸变(nonlinear pulse distortion)
- 放大系数(amplification factor)
- 放大器噪声(amplifier noise)
- 光纤放大器(fiber amplifiers)
- 放大器链(amplifier chains)
- 放大器(amplifiers)
- 多通放大器(multipass amplifiers)
- 超快放大器(ultrafast amplifiers)
- 掺铒光纤放大器(erbium-doped fiber amplifiers)
- 泵浦吸收(pump absorption)
- 半导体光放大器(semiconductor optical amplifiers)
- Giles参数(Giles parameters)
定义:
光放大器中存在谐振腔,于是光脉冲在耦合出去之前在腔内可以循环很多圈。
正反馈放大器是用来将光脉冲放大的装置,通常超短脉冲长度在皮秒或者飞秒量级(参阅超快放大器)。将增益介质放在谐振腔中,可以多次通过增益介质(通常是固态介质),再加上一个光开关,是采用电光调制器和偏振器实现的。可以通过光开关来控制在谐振腔中循环的圈数,可以非常大,这样总体的放大因子可以非常高。
尽管脉冲在正反馈放大器中多次通过增益介质,但是多通放大器还是指具有确定通道数目的装置,根据光束路径的几何性质来得到的,而不是采用光开关。将正反馈放大器看做是一个多通放大器也是非常自然的。
正反馈放大器的工作原理
正反馈的工作原理可以从如下方面来理解:
- 首先,增益介质先被泵浦一段时间,可以收集一些能量。
- 然后,第一束脉冲通过由电光效应开关(或者声光效应)控制的短暂开放(小于脉冲在腔内循环一圈的时间)的端口进入谐振腔。
- 这束脉冲在谐振腔中循环多次(可能上百次),被放大到一个很高的能量量级。
- 最后,脉冲从谐振腔中释放出来。这可以通过采用第二个电光开关,或者可以采用将它耦合进去的开关。
注意种子激光器通常是锁模激光器,它的脉冲重复率非常高,例如几百个兆赫兹,只有非常少数的种子脉冲被用于放大器中。
对于高重复率情形(几十kHz甚至更高),通常会持续对放大器增益介质进行泵浦。而对于低重复率情形(尤其是脉冲周期远大于上能级寿命),脉冲泵浦(例如,采用调Q激光器)更有利。一个常用的结构是采用倍频YAG激光器来泵浦正反馈钛蓝宝石放大器。
其它问题
由于放大器介质有限的增益带宽因此会减小脉冲宽度,于是被放大的脉冲长度可以变大。这被称为增益变窄效应,可以在放大器中加入合适的光谱滤波器减小这个效应,于是净增益谱变得更宽,更加平坦。
在飞秒装置中,泡克尔斯盒引起的色散需要被补偿掉。也会存在非线性效应,需要采用啁啾脉冲放大或者分脉冲放大来有效抑制这些效应。如果不采取措施的话,得到的脉冲能量会被非线性效应限制,甚至产生光学损伤现象。
正反馈放大器的功率效率因为腔内的损耗效应(尤其是电光开关中的)而大大降低。当单圈增益较低时,对这些损耗更加敏感,因为这样为了得到某一放大因子需要提高脉冲在环路中循环的圈数。
正反馈放大器也会因为低能态寿命有限而降低其增益和泵浦效率,于是在放大脉冲时低能级的布居数很大,于是发生重吸收发生激光跃迁。这一问题主要出现在放大器放大超短脉冲时,但是啁啾放大过程中不会出现,因为这时放大器的脉冲长度相对较长。
在一些应用中,需要将伴脉冲能量维持在一个比较低的水平,也就是得到高的脉冲对比。伴脉冲可以有几个途径产生,例如,泡克尔斯盒的不完美开关或者放大器中的寄生反射。需要采用额外的脉冲拾取器来抑制前面的或者后面的脉冲。
当脉冲重复率高时,脉冲放大过程可能会有很强的涨落。倍周期分岔也会发生,也就是脉冲能量在两个值之间变化,之后则是四个值之间甚至八个值。脉冲重复率更高时,则会引起混沌效应。图2是一个数值模拟情况。
正反馈放大器常用的增益介质是钛蓝宝石,它具有很宽的增益带宽和热传导性。其它的增益介质,例如掺镱或者掺钕的介质,适宜于采用二极管泵浦的情况,由于它们上能级寿命较长,因此储能能力强,但是由于较小的增益带宽,因此产生的脉冲更长(通常几百个fs或者更长)。
正反馈放大器的应用包括材料加工(例如用mJ脉冲能量切割金属)和科学实验,例如高能物理中用于产生高次谐波。
替代品
正反馈放大器的一个替代品就是多通放大器,多个通道是采用很多镜子排列来得到的(每一个通道的传播方向稍微不同)。这种方案无需采用快的调制器,但是穿过增益介质中的通道数目很多时会比较复杂(也很难排列)。根据经验法则,多通放大器更适宜于在增益被限制的情况下得到非常高的脉冲能量(因为入射脉冲能量已经相当高),而正反馈放大器则更适宜于非常高增益的情形。当然,这两个放大器可以结合在一起:正反馈放大器提供高的增益,终端的多通放大器提高脉冲能量(参阅放大器链,超快放大器)。
另外一种技术也可以得到高的脉冲能量,尽管没有正反馈放大器中得到的那么高,这种技术就是锁模激光器采用倾斜腔。这种技术尤其适合得到高达几个兆赫兹的高脉冲重复率的情况。
- 正反馈放大器(regenerative amplifiers)
- 增益效率(gain efficiency)
- 增益钳制(gain clamping)
- 增益均衡(gain equalization)
- 增益导引(gain guiding)
- 增益带宽(gain bandwidth)
- 增益变窄(gain narrowing)
- 增益饱和(gain saturation)
- 增益(gain)
- 小信号增益(small-signal gain)
- 拉曼放大器(Raman amplifiers)
- 寄生激光效应(parasitic lasing)
- 激光跃迁(laser transitions)
- 非线性脉冲畸变(nonlinear pulse distortion)
- 放大系数(amplification factor)
- 放大器噪声(amplifier noise)
- 光纤放大器(fiber amplifiers)
- 放大器链(amplifier chains)
- 放大器(amplifiers)
- 多通放大器(multipass amplifiers)
- 超快放大器(ultrafast amplifiers)
- 掺铒光纤放大器(erbium-doped fiber amplifiers)
- 泵浦吸收(pump absorption)
- 半导体光放大器(semiconductor optical amplifiers)
- Giles参数(Giles parameters)
定义:
光放大器中存在谐振腔,于是光脉冲在耦合出去之前在腔内可以循环很多圈。
正反馈放大器是用来将光脉冲放大的装置,通常超短脉冲长度在皮秒或者飞秒量级(参阅超快放大器)。将增益介质放在谐振腔中,可以多次通过增益介质(通常是固态介质),再加上一个光开关,是采用电光调制器和偏振器实现的。可以通过光开关来控制在谐振腔中循环的圈数,可以非常大,这样总体的放大因子可以非常高。
尽管脉冲在正反馈放大器中多次通过增益介质,但是多通放大器还是指具有确定通道数目的装置,根据光束路径的几何性质来得到的,而不是采用光开关。将正反馈放大器看做是一个多通放大器也是非常自然的。
正反馈放大器的工作原理
正反馈的工作原理可以从如下方面来理解:
- 首先,增益介质先被泵浦一段时间,可以收集一些能量。
- 然后,第一束脉冲通过由电光效应开关(或者声光效应)控制的短暂开放(小于脉冲在腔内循环一圈的时间)的端口进入谐振腔。
- 这束脉冲在谐振腔中循环多次(可能上百次),被放大到一个很高的能量量级。
- 最后,脉冲从谐振腔中释放出来。这可以通过采用第二个电光开关,或者可以采用将它耦合进去的开关。
注意种子激光器通常是锁模激光器,它的脉冲重复率非常高,例如几百个兆赫兹,只有非常少数的种子脉冲被用于放大器中。
对于高重复率情形(几十kHz甚至更高),通常会持续对放大器增益介质进行泵浦。而对于低重复率情形(尤其是脉冲周期远大于上能级寿命),脉冲泵浦(例如,采用调Q激光器)更有利。一个常用的结构是采用倍频YAG激光器来泵浦正反馈钛蓝宝石放大器。
其它问题
由于放大器介质有限的增益带宽因此会减小脉冲宽度,于是被放大的脉冲长度可以变大。这被称为增益变窄效应,可以在放大器中加入合适的光谱滤波器减小这个效应,于是净增益谱变得更宽,更加平坦。
在飞秒装置中,泡克尔斯盒引起的色散需要被补偿掉。也会存在非线性效应,需要采用啁啾脉冲放大或者分脉冲放大来有效抑制这些效应。如果不采取措施的话,得到的脉冲能量会被非线性效应限制,甚至产生光学损伤现象。
正反馈放大器的功率效率因为腔内的损耗效应(尤其是电光开关中的)而大大降低。当单圈增益较低时,对这些损耗更加敏感,因为这样为了得到某一放大因子需要提高脉冲在环路中循环的圈数。
正反馈放大器也会因为低能态寿命有限而降低其增益和泵浦效率,于是在放大脉冲时低能级的布居数很大,于是发生重吸收发生激光跃迁。这一问题主要出现在放大器放大超短脉冲时,但是啁啾放大过程中不会出现,因为这时放大器的脉冲长度相对较长。
在一些应用中,需要将伴脉冲能量维持在一个比较低的水平,也就是得到高的脉冲对比。伴脉冲可以有几个途径产生,例如,泡克尔斯盒的不完美开关或者放大器中的寄生反射。需要采用额外的脉冲拾取器来抑制前面的或者后面的脉冲。
当脉冲重复率高时,脉冲放大过程可能会有很强的涨落。倍周期分岔也会发生,也就是脉冲能量在两个值之间变化,之后则是四个值之间甚至八个值。脉冲重复率更高时,则会引起混沌效应。图2是一个数值模拟情况。
正反馈放大器常用的增益介质是钛蓝宝石,它具有很宽的增益带宽和热传导性。其它的增益介质,例如掺镱或者掺钕的介质,适宜于采用二极管泵浦的情况,由于它们上能级寿命较长,因此储能能力强,但是由于较小的增益带宽,因此产生的脉冲更长(通常几百个fs或者更长)。
正反馈放大器的应用包括材料加工(例如用mJ脉冲能量切割金属)和科学实验,例如高能物理中用于产生高次谐波。
替代品
正反馈放大器的一个替代品就是多通放大器,多个通道是采用很多镜子排列来得到的(每一个通道的传播方向稍微不同)。这种方案无需采用快的调制器,但是穿过增益介质中的通道数目很多时会比较复杂(也很难排列)。根据经验法则,多通放大器更适宜于在增益被限制的情况下得到非常高的脉冲能量(因为入射脉冲能量已经相当高),而正反馈放大器则更适宜于非常高增益的情形。当然,这两个放大器可以结合在一起:正反馈放大器提供高的增益,终端的多通放大器提高脉冲能量(参阅放大器链,超快放大器)。
另外一种技术也可以得到高的脉冲能量,尽管没有正反馈放大器中得到的那么高,这种技术就是锁模激光器采用倾斜腔。这种技术尤其适合得到高达几个兆赫兹的高脉冲重复率的情况。
- 正反馈放大器(regenerative amplifiers)
- 增益效率(gain efficiency)
- 增益钳制(gain clamping)
- 增益均衡(gain equalization)
- 增益导引(gain guiding)
- 增益带宽(gain bandwidth)
- 增益变窄(gain narrowing)
- 增益饱和(gain saturation)
- 增益(gain)
- 小信号增益(small-signal gain)
- 拉曼放大器(Raman amplifiers)
- 寄生激光效应(parasitic lasing)
- 激光跃迁(laser transitions)
- 非线性脉冲畸变(nonlinear pulse distortion)
- 放大系数(amplification factor)
- 放大器噪声(amplifier noise)
- 光纤放大器(fiber amplifiers)
- 放大器链(amplifier chains)
- 放大器(amplifiers)
- 多通放大器(multipass amplifiers)
- 超快放大器(ultrafast amplifiers)
- 掺铒光纤放大器(erbium-doped fiber amplifiers)
- 泵浦吸收(pump absorption)
- 半导体光放大器(semiconductor optical amplifiers)
- Giles参数(Giles parameters)
定义:
光放大器中存在谐振腔,于是光脉冲在耦合出去之前在腔内可以循环很多圈。
正反馈放大器是用来将光脉冲放大的装置,通常超短脉冲长度在皮秒或者飞秒量级(参阅超快放大器)。将增益介质放在谐振腔中,可以多次通过增益介质(通常是固态介质),再加上一个光开关,是采用电光调制器和偏振器实现的。可以通过光开关来控制在谐振腔中循环的圈数,可以非常大,这样总体的放大因子可以非常高。
尽管脉冲在正反馈放大器中多次通过增益介质,但是多通放大器还是指具有确定通道数目的装置,根据光束路径的几何性质来得到的,而不是采用光开关。将正反馈放大器看做是一个多通放大器也是非常自然的。
正反馈放大器的工作原理
正反馈的工作原理可以从如下方面来理解:
- 首先,增益介质先被泵浦一段时间,可以收集一些能量。
- 然后,第一束脉冲通过由电光效应开关(或者声光效应)控制的短暂开放(小于脉冲在腔内循环一圈的时间)的端口进入谐振腔。
- 这束脉冲在谐振腔中循环多次(可能上百次),被放大到一个很高的能量量级。
- 最后,脉冲从谐振腔中释放出来。这可以通过采用第二个电光开关,或者可以采用将它耦合进去的开关。
注意种子激光器通常是锁模激光器,它的脉冲重复率非常高,例如几百个兆赫兹,只有非常少数的种子脉冲被用于放大器中。
对于高重复率情形(几十kHz甚至更高),通常会持续对放大器增益介质进行泵浦。而对于低重复率情形(尤其是脉冲周期远大于上能级寿命),脉冲泵浦(例如,采用调Q激光器)更有利。一个常用的结构是采用倍频YAG激光器来泵浦正反馈钛蓝宝石放大器。
其它问题
由于放大器介质有限的增益带宽因此会减小脉冲宽度,于是被放大的脉冲长度可以变大。这被称为增益变窄效应,可以在放大器中加入合适的光谱滤波器减小这个效应,于是净增益谱变得更宽,更加平坦。
在飞秒装置中,泡克尔斯盒引起的色散需要被补偿掉。也会存在非线性效应,需要采用啁啾脉冲放大或者分脉冲放大来有效抑制这些效应。如果不采取措施的话,得到的脉冲能量会被非线性效应限制,甚至产生光学损伤现象。
正反馈放大器的功率效率因为腔内的损耗效应(尤其是电光开关中的)而大大降低。当单圈增益较低时,对这些损耗更加敏感,因为这样为了得到某一放大因子需要提高脉冲在环路中循环的圈数。
正反馈放大器也会因为低能态寿命有限而降低其增益和泵浦效率,于是在放大脉冲时低能级的布居数很大,于是发生重吸收发生激光跃迁。这一问题主要出现在放大器放大超短脉冲时,但是啁啾放大过程中不会出现,因为这时放大器的脉冲长度相对较长。
在一些应用中,需要将伴脉冲能量维持在一个比较低的水平,也就是得到高的脉冲对比。伴脉冲可以有几个途径产生,例如,泡克尔斯盒的不完美开关或者放大器中的寄生反射。需要采用额外的脉冲拾取器来抑制前面的或者后面的脉冲。
当脉冲重复率高时,脉冲放大过程可能会有很强的涨落。倍周期分岔也会发生,也就是脉冲能量在两个值之间变化,之后则是四个值之间甚至八个值。脉冲重复率更高时,则会引起混沌效应。图2是一个数值模拟情况。
正反馈放大器常用的增益介质是钛蓝宝石,它具有很宽的增益带宽和热传导性。其它的增益介质,例如掺镱或者掺钕的介质,适宜于采用二极管泵浦的情况,由于它们上能级寿命较长,因此储能能力强,但是由于较小的增益带宽,因此产生的脉冲更长(通常几百个fs或者更长)。
正反馈放大器的应用包括材料加工(例如用mJ脉冲能量切割金属)和科学实验,例如高能物理中用于产生高次谐波。
替代品
正反馈放大器的一个替代品就是多通放大器,多个通道是采用很多镜子排列来得到的(每一个通道的传播方向稍微不同)。这种方案无需采用快的调制器,但是穿过增益介质中的通道数目很多时会比较复杂(也很难排列)。根据经验法则,多通放大器更适宜于在增益被限制的情况下得到非常高的脉冲能量(因为入射脉冲能量已经相当高),而正反馈放大器则更适宜于非常高增益的情形。当然,这两个放大器可以结合在一起:正反馈放大器提供高的增益,终端的多通放大器提高脉冲能量(参阅放大器链,超快放大器)。
另外一种技术也可以得到高的脉冲能量,尽管没有正反馈放大器中得到的那么高,这种技术就是锁模激光器采用倾斜腔。这种技术尤其适合得到高达几个兆赫兹的高脉冲重复率的情况。
- 正反馈放大器(regenerative amplifiers)
- 增益效率(gain efficiency)
- 增益钳制(gain clamping)
- 增益均衡(gain equalization)
- 增益导引(gain guiding)
- 增益带宽(gain bandwidth)
- 增益变窄(gain narrowing)
- 增益饱和(gain saturation)
- 增益(gain)
- 小信号增益(small-signal gain)
- 拉曼放大器(Raman amplifiers)
- 寄生激光效应(parasitic lasing)
- 激光跃迁(laser transitions)
- 非线性脉冲畸变(nonlinear pulse distortion)
- 放大系数(amplification factor)
- 放大器噪声(amplifier noise)
- 光纤放大器(fiber amplifiers)
- 放大器链(amplifier chains)
- 放大器(amplifiers)
- 多通放大器(multipass amplifiers)
- 超快放大器(ultrafast amplifiers)
- 掺铒光纤放大器(erbium-doped fiber amplifiers)
- 泵浦吸收(pump absorption)
- 半导体光放大器(semiconductor optical amplifiers)
- Giles参数(Giles parameters)
定义:
光放大器中存在谐振腔,于是光脉冲在耦合出去之前在腔内可以循环很多圈。
正反馈放大器是用来将光脉冲放大的装置,通常超短脉冲长度在皮秒或者飞秒量级(参阅超快放大器)。将增益介质放在谐振腔中,可以多次通过增益介质(通常是固态介质),再加上一个光开关,是采用电光调制器和偏振器实现的。可以通过光开关来控制在谐振腔中循环的圈数,可以非常大,这样总体的放大因子可以非常高。
尽管脉冲在正反馈放大器中多次通过增益介质,但是多通放大器还是指具有确定通道数目的装置,根据光束路径的几何性质来得到的,而不是采用光开关。将正反馈放大器看做是一个多通放大器也是非常自然的。
正反馈放大器的工作原理
正反馈的工作原理可以从如下方面来理解:
- 首先,增益介质先被泵浦一段时间,可以收集一些能量。
- 然后,第一束脉冲通过由电光效应开关(或者声光效应)控制的短暂开放(小于脉冲在腔内循环一圈的时间)的端口进入谐振腔。
- 这束脉冲在谐振腔中循环多次(可能上百次),被放大到一个很高的能量量级。
- 最后,脉冲从谐振腔中释放出来。这可以通过采用第二个电光开关,或者可以采用将它耦合进去的开关。
注意种子激光器通常是锁模激光器,它的脉冲重复率非常高,例如几百个兆赫兹,只有非常少数的种子脉冲被用于放大器中。
对于高重复率情形(几十kHz甚至更高),通常会持续对放大器增益介质进行泵浦。而对于低重复率情形(尤其是脉冲周期远大于上能级寿命),脉冲泵浦(例如,采用调Q激光器)更有利。一个常用的结构是采用倍频YAG激光器来泵浦正反馈钛蓝宝石放大器。
其它问题
由于放大器介质有限的增益带宽因此会减小脉冲宽度,于是被放大的脉冲长度可以变大。这被称为增益变窄效应,可以在放大器中加入合适的光谱滤波器减小这个效应,于是净增益谱变得更宽,更加平坦。
在飞秒装置中,泡克尔斯盒引起的色散需要被补偿掉。也会存在非线性效应,需要采用啁啾脉冲放大或者分脉冲放大来有效抑制这些效应。如果不采取措施的话,得到的脉冲能量会被非线性效应限制,甚至产生光学损伤现象。
正反馈放大器的功率效率因为腔内的损耗效应(尤其是电光开关中的)而大大降低。当单圈增益较低时,对这些损耗更加敏感,因为这样为了得到某一放大因子需要提高脉冲在环路中循环的圈数。
正反馈放大器也会因为低能态寿命有限而降低其增益和泵浦效率,于是在放大脉冲时低能级的布居数很大,于是发生重吸收发生激光跃迁。这一问题主要出现在放大器放大超短脉冲时,但是啁啾放大过程中不会出现,因为这时放大器的脉冲长度相对较长。
在一些应用中,需要将伴脉冲能量维持在一个比较低的水平,也就是得到高的脉冲对比。伴脉冲可以有几个途径产生,例如,泡克尔斯盒的不完美开关或者放大器中的寄生反射。需要采用额外的脉冲拾取器来抑制前面的或者后面的脉冲。
当脉冲重复率高时,脉冲放大过程可能会有很强的涨落。倍周期分岔也会发生,也就是脉冲能量在两个值之间变化,之后则是四个值之间甚至八个值。脉冲重复率更高时,则会引起混沌效应。图2是一个数值模拟情况。
正反馈放大器常用的增益介质是钛蓝宝石,它具有很宽的增益带宽和热传导性。其它的增益介质,例如掺镱或者掺钕的介质,适宜于采用二极管泵浦的情况,由于它们上能级寿命较长,因此储能能力强,但是由于较小的增益带宽,因此产生的脉冲更长(通常几百个fs或者更长)。
正反馈放大器的应用包括材料加工(例如用mJ脉冲能量切割金属)和科学实验,例如高能物理中用于产生高次谐波。
替代品
正反馈放大器的一个替代品就是多通放大器,多个通道是采用很多镜子排列来得到的(每一个通道的传播方向稍微不同)。这种方案无需采用快的调制器,但是穿过增益介质中的通道数目很多时会比较复杂(也很难排列)。根据经验法则,多通放大器更适宜于在增益被限制的情况下得到非常高的脉冲能量(因为入射脉冲能量已经相当高),而正反馈放大器则更适宜于非常高增益的情形。当然,这两个放大器可以结合在一起:正反馈放大器提供高的增益,终端的多通放大器提高脉冲能量(参阅放大器链,超快放大器)。
另外一种技术也可以得到高的脉冲能量,尽管没有正反馈放大器中得到的那么高,这种技术就是锁模激光器采用倾斜腔。这种技术尤其适合得到高达几个兆赫兹的高脉冲重复率的情况。
- 正反馈放大器(regenerative amplifiers)
- 增益效率(gain efficiency)
- 增益钳制(gain clamping)
- 增益均衡(gain equalization)
- 增益导引(gain guiding)
- 增益带宽(gain bandwidth)
- 增益变窄(gain narrowing)
- 增益饱和(gain saturation)
- 增益(gain)
- 小信号增益(small-signal gain)
- 拉曼放大器(Raman amplifiers)
- 寄生激光效应(parasitic lasing)
- 激光跃迁(laser transitions)
- 非线性脉冲畸变(nonlinear pulse distortion)
- 放大系数(amplification factor)
- 放大器噪声(amplifier noise)
- 光纤放大器(fiber amplifiers)
- 放大器链(amplifier chains)
- 放大器(amplifiers)
- 多通放大器(multipass amplifiers)
- 超快放大器(ultrafast amplifiers)
- 掺铒光纤放大器(erbium-doped fiber amplifiers)
- 泵浦吸收(pump absorption)
- 半导体光放大器(semiconductor optical amplifiers)
- Giles参数(Giles parameters)
定义:
光放大器中存在谐振腔,于是光脉冲在耦合出去之前在腔内可以循环很多圈。
正反馈放大器是用来将光脉冲放大的装置,通常超短脉冲长度在皮秒或者飞秒量级(参阅超快放大器)。将增益介质放在谐振腔中,可以多次通过增益介质(通常是固态介质),再加上一个光开关,是采用电光调制器和偏振器实现的。可以通过光开关来控制在谐振腔中循环的圈数,可以非常大,这样总体的放大因子可以非常高。
尽管脉冲在正反馈放大器中多次通过增益介质,但是多通放大器还是指具有确定通道数目的装置,根据光束路径的几何性质来得到的,而不是采用光开关。将正反馈放大器看做是一个多通放大器也是非常自然的。
正反馈放大器的工作原理
正反馈的工作原理可以从如下方面来理解:
- 首先,增益介质先被泵浦一段时间,可以收集一些能量。
- 然后,第一束脉冲通过由电光效应开关(或者声光效应)控制的短暂开放(小于脉冲在腔内循环一圈的时间)的端口进入谐振腔。
- 这束脉冲在谐振腔中循环多次(可能上百次),被放大到一个很高的能量量级。
- 最后,脉冲从谐振腔中释放出来。这可以通过采用第二个电光开关,或者可以采用将它耦合进去的开关。
注意种子激光器通常是锁模激光器,它的脉冲重复率非常高,例如几百个兆赫兹,只有非常少数的种子脉冲被用于放大器中。
对于高重复率情形(几十kHz甚至更高),通常会持续对放大器增益介质进行泵浦。而对于低重复率情形(尤其是脉冲周期远大于上能级寿命),脉冲泵浦(例如,采用调Q激光器)更有利。一个常用的结构是采用倍频YAG激光器来泵浦正反馈钛蓝宝石放大器。
其它问题
由于放大器介质有限的增益带宽因此会减小脉冲宽度,于是被放大的脉冲长度可以变大。这被称为增益变窄效应,可以在放大器中加入合适的光谱滤波器减小这个效应,于是净增益谱变得更宽,更加平坦。
在飞秒装置中,泡克尔斯盒引起的色散需要被补偿掉。也会存在非线性效应,需要采用啁啾脉冲放大或者分脉冲放大来有效抑制这些效应。如果不采取措施的话,得到的脉冲能量会被非线性效应限制,甚至产生光学损伤现象。
正反馈放大器的功率效率因为腔内的损耗效应(尤其是电光开关中的)而大大降低。当单圈增益较低时,对这些损耗更加敏感,因为这样为了得到某一放大因子需要提高脉冲在环路中循环的圈数。
正反馈放大器也会因为低能态寿命有限而降低其增益和泵浦效率,于是在放大脉冲时低能级的布居数很大,于是发生重吸收发生激光跃迁。这一问题主要出现在放大器放大超短脉冲时,但是啁啾放大过程中不会出现,因为这时放大器的脉冲长度相对较长。
在一些应用中,需要将伴脉冲能量维持在一个比较低的水平,也就是得到高的脉冲对比。伴脉冲可以有几个途径产生,例如,泡克尔斯盒的不完美开关或者放大器中的寄生反射。需要采用额外的脉冲拾取器来抑制前面的或者后面的脉冲。
当脉冲重复率高时,脉冲放大过程可能会有很强的涨落。倍周期分岔也会发生,也就是脉冲能量在两个值之间变化,之后则是四个值之间甚至八个值。脉冲重复率更高时,则会引起混沌效应。图2是一个数值模拟情况。
正反馈放大器常用的增益介质是钛蓝宝石,它具有很宽的增益带宽和热传导性。其它的增益介质,例如掺镱或者掺钕的介质,适宜于采用二极管泵浦的情况,由于它们上能级寿命较长,因此储能能力强,但是由于较小的增益带宽,因此产生的脉冲更长(通常几百个fs或者更长)。
正反馈放大器的应用包括材料加工(例如用mJ脉冲能量切割金属)和科学实验,例如高能物理中用于产生高次谐波。
替代品
正反馈放大器的一个替代品就是多通放大器,多个通道是采用很多镜子排列来得到的(每一个通道的传播方向稍微不同)。这种方案无需采用快的调制器,但是穿过增益介质中的通道数目很多时会比较复杂(也很难排列)。根据经验法则,多通放大器更适宜于在增益被限制的情况下得到非常高的脉冲能量(因为入射脉冲能量已经相当高),而正反馈放大器则更适宜于非常高增益的情形。当然,这两个放大器可以结合在一起:正反馈放大器提供高的增益,终端的多通放大器提高脉冲能量(参阅放大器链,超快放大器)。
另外一种技术也可以得到高的脉冲能量,尽管没有正反馈放大器中得到的那么高,这种技术就是锁模激光器采用倾斜腔。这种技术尤其适合得到高达几个兆赫兹的高脉冲重复率的情况。
- 正反馈放大器(regenerative amplifiers)
- 增益效率(gain efficiency)
- 增益钳制(gain clamping)
- 增益均衡(gain equalization)
- 增益导引(gain guiding)
- 增益带宽(gain bandwidth)
- 增益变窄(gain narrowing)
- 增益饱和(gain saturation)
- 增益(gain)
- 小信号增益(small-signal gain)
- 拉曼放大器(Raman amplifiers)
- 寄生激光效应(parasitic lasing)
- 激光跃迁(laser transitions)
- 非线性脉冲畸变(nonlinear pulse distortion)
- 放大系数(amplification factor)
- 放大器噪声(amplifier noise)
- 光纤放大器(fiber amplifiers)
- 放大器链(amplifier chains)
- 放大器(amplifiers)
- 多通放大器(multipass amplifiers)
- 超快放大器(ultrafast amplifiers)
- 掺铒光纤放大器(erbium-doped fiber amplifiers)
- 泵浦吸收(pump absorption)
- 半导体光放大器(semiconductor optical amplifiers)
- Giles参数(Giles parameters)
定义:
光放大器中存在谐振腔,于是光脉冲在耦合出去之前在腔内可以循环很多圈。
正反馈放大器是用来将光脉冲放大的装置,通常超短脉冲长度在皮秒或者飞秒量级(参阅超快放大器)。将增益介质放在谐振腔中,可以多次通过增益介质(通常是固态介质),再加上一个光开关,是采用电光调制器和偏振器实现的。可以通过光开关来控制在谐振腔中循环的圈数,可以非常大,这样总体的放大因子可以非常高。
尽管脉冲在正反馈放大器中多次通过增益介质,但是多通放大器还是指具有确定通道数目的装置,根据光束路径的几何性质来得到的,而不是采用光开关。将正反馈放大器看做是一个多通放大器也是非常自然的。
正反馈放大器的工作原理
正反馈的工作原理可以从如下方面来理解:
- 首先,增益介质先被泵浦一段时间,可以收集一些能量。
- 然后,第一束脉冲通过由电光效应开关(或者声光效应)控制的短暂开放(小于脉冲在腔内循环一圈的时间)的端口进入谐振腔。
- 这束脉冲在谐振腔中循环多次(可能上百次),被放大到一个很高的能量量级。
- 最后,脉冲从谐振腔中释放出来。这可以通过采用第二个电光开关,或者可以采用将它耦合进去的开关。
注意种子激光器通常是锁模激光器,它的脉冲重复率非常高,例如几百个兆赫兹,只有非常少数的种子脉冲被用于放大器中。
对于高重复率情形(几十kHz甚至更高),通常会持续对放大器增益介质进行泵浦。而对于低重复率情形(尤其是脉冲周期远大于上能级寿命),脉冲泵浦(例如,采用调Q激光器)更有利。一个常用的结构是采用倍频YAG激光器来泵浦正反馈钛蓝宝石放大器。
其它问题
由于放大器介质有限的增益带宽因此会减小脉冲宽度,于是被放大的脉冲长度可以变大。这被称为增益变窄效应,可以在放大器中加入合适的光谱滤波器减小这个效应,于是净增益谱变得更宽,更加平坦。
在飞秒装置中,泡克尔斯盒引起的色散需要被补偿掉。也会存在非线性效应,需要采用啁啾脉冲放大或者分脉冲放大来有效抑制这些效应。如果不采取措施的话,得到的脉冲能量会被非线性效应限制,甚至产生光学损伤现象。
正反馈放大器的功率效率因为腔内的损耗效应(尤其是电光开关中的)而大大降低。当单圈增益较低时,对这些损耗更加敏感,因为这样为了得到某一放大因子需要提高脉冲在环路中循环的圈数。
正反馈放大器也会因为低能态寿命有限而降低其增益和泵浦效率,于是在放大脉冲时低能级的布居数很大,于是发生重吸收发生激光跃迁。这一问题主要出现在放大器放大超短脉冲时,但是啁啾放大过程中不会出现,因为这时放大器的脉冲长度相对较长。
在一些应用中,需要将伴脉冲能量维持在一个比较低的水平,也就是得到高的脉冲对比。伴脉冲可以有几个途径产生,例如,泡克尔斯盒的不完美开关或者放大器中的寄生反射。需要采用额外的脉冲拾取器来抑制前面的或者后面的脉冲。
当脉冲重复率高时,脉冲放大过程可能会有很强的涨落。倍周期分岔也会发生,也就是脉冲能量在两个值之间变化,之后则是四个值之间甚至八个值。脉冲重复率更高时,则会引起混沌效应。图2是一个数值模拟情况。
正反馈放大器常用的增益介质是钛蓝宝石,它具有很宽的增益带宽和热传导性。其它的增益介质,例如掺镱或者掺钕的介质,适宜于采用二极管泵浦的情况,由于它们上能级寿命较长,因此储能能力强,但是由于较小的增益带宽,因此产生的脉冲更长(通常几百个fs或者更长)。
正反馈放大器的应用包括材料加工(例如用mJ脉冲能量切割金属)和科学实验,例如高能物理中用于产生高次谐波。
替代品
正反馈放大器的一个替代品就是多通放大器,多个通道是采用很多镜子排列来得到的(每一个通道的传播方向稍微不同)。这种方案无需采用快的调制器,但是穿过增益介质中的通道数目很多时会比较复杂(也很难排列)。根据经验法则,多通放大器更适宜于在增益被限制的情况下得到非常高的脉冲能量(因为入射脉冲能量已经相当高),而正反馈放大器则更适宜于非常高增益的情形。当然,这两个放大器可以结合在一起:正反馈放大器提供高的增益,终端的多通放大器提高脉冲能量(参阅放大器链,超快放大器)。
另外一种技术也可以得到高的脉冲能量,尽管没有正反馈放大器中得到的那么高,这种技术就是锁模激光器采用倾斜腔。这种技术尤其适合得到高达几个兆赫兹的高脉冲重复率的情况。
- 正反馈放大器(regenerative amplifiers)
- 增益效率(gain efficiency)
- 增益钳制(gain clamping)
- 增益均衡(gain equalization)
- 增益导引(gain guiding)
- 增益带宽(gain bandwidth)
- 增益变窄(gain narrowing)
- 增益饱和(gain saturation)
- 增益(gain)
- 小信号增益(small-signal gain)
- 拉曼放大器(Raman amplifiers)
- 寄生激光效应(parasitic lasing)
- 激光跃迁(laser transitions)
- 非线性脉冲畸变(nonlinear pulse distortion)
- 放大系数(amplification factor)
- 放大器噪声(amplifier noise)
- 光纤放大器(fiber amplifiers)
- 放大器链(amplifier chains)
- 放大器(amplifiers)
- 多通放大器(multipass amplifiers)
- 超快放大器(ultrafast amplifiers)
- 掺铒光纤放大器(erbium-doped fiber amplifiers)
- 泵浦吸收(pump absorption)
- 半导体光放大器(semiconductor optical amplifiers)
- Giles参数(Giles parameters)
定义:
光放大器中存在谐振腔,于是光脉冲在耦合出去之前在腔内可以循环很多圈。
正反馈放大器是用来将光脉冲放大的装置,通常超短脉冲长度在皮秒或者飞秒量级(参阅超快放大器)。将增益介质放在谐振腔中,可以多次通过增益介质(通常是固态介质),再加上一个光开关,是采用电光调制器和偏振器实现的。可以通过光开关来控制在谐振腔中循环的圈数,可以非常大,这样总体的放大因子可以非常高。
尽管脉冲在正反馈放大器中多次通过增益介质,但是多通放大器还是指具有确定通道数目的装置,根据光束路径的几何性质来得到的,而不是采用光开关。将正反馈放大器看做是一个多通放大器也是非常自然的。
正反馈放大器的工作原理
正反馈的工作原理可以从如下方面来理解:
- 首先,增益介质先被泵浦一段时间,可以收集一些能量。
- 然后,第一束脉冲通过由电光效应开关(或者声光效应)控制的短暂开放(小于脉冲在腔内循环一圈的时间)的端口进入谐振腔。
- 这束脉冲在谐振腔中循环多次(可能上百次),被放大到一个很高的能量量级。
- 最后,脉冲从谐振腔中释放出来。这可以通过采用第二个电光开关,或者可以采用将它耦合进去的开关。
注意种子激光器通常是锁模激光器,它的脉冲重复率非常高,例如几百个兆赫兹,只有非常少数的种子脉冲被用于放大器中。
对于高重复率情形(几十kHz甚至更高),通常会持续对放大器增益介质进行泵浦。而对于低重复率情形(尤其是脉冲周期远大于上能级寿命),脉冲泵浦(例如,采用调Q激光器)更有利。一个常用的结构是采用倍频YAG激光器来泵浦正反馈钛蓝宝石放大器。
其它问题
由于放大器介质有限的增益带宽因此会减小脉冲宽度,于是被放大的脉冲长度可以变大。这被称为增益变窄效应,可以在放大器中加入合适的光谱滤波器减小这个效应,于是净增益谱变得更宽,更加平坦。
在飞秒装置中,泡克尔斯盒引起的色散需要被补偿掉。也会存在非线性效应,需要采用啁啾脉冲放大或者分脉冲放大来有效抑制这些效应。如果不采取措施的话,得到的脉冲能量会被非线性效应限制,甚至产生光学损伤现象。
正反馈放大器的功率效率因为腔内的损耗效应(尤其是电光开关中的)而大大降低。当单圈增益较低时,对这些损耗更加敏感,因为这样为了得到某一放大因子需要提高脉冲在环路中循环的圈数。
正反馈放大器也会因为低能态寿命有限而降低其增益和泵浦效率,于是在放大脉冲时低能级的布居数很大,于是发生重吸收发生激光跃迁。这一问题主要出现在放大器放大超短脉冲时,但是啁啾放大过程中不会出现,因为这时放大器的脉冲长度相对较长。
在一些应用中,需要将伴脉冲能量维持在一个比较低的水平,也就是得到高的脉冲对比。伴脉冲可以有几个途径产生,例如,泡克尔斯盒的不完美开关或者放大器中的寄生反射。需要采用额外的脉冲拾取器来抑制前面的或者后面的脉冲。
当脉冲重复率高时,脉冲放大过程可能会有很强的涨落。倍周期分岔也会发生,也就是脉冲能量在两个值之间变化,之后则是四个值之间甚至八个值。脉冲重复率更高时,则会引起混沌效应。图2是一个数值模拟情况。
正反馈放大器常用的增益介质是钛蓝宝石,它具有很宽的增益带宽和热传导性。其它的增益介质,例如掺镱或者掺钕的介质,适宜于采用二极管泵浦的情况,由于它们上能级寿命较长,因此储能能力强,但是由于较小的增益带宽,因此产生的脉冲更长(通常几百个fs或者更长)。
正反馈放大器的应用包括材料加工(例如用mJ脉冲能量切割金属)和科学实验,例如高能物理中用于产生高次谐波。
替代品
正反馈放大器的一个替代品就是多通放大器,多个通道是采用很多镜子排列来得到的(每一个通道的传播方向稍微不同)。这种方案无需采用快的调制器,但是穿过增益介质中的通道数目很多时会比较复杂(也很难排列)。根据经验法则,多通放大器更适宜于在增益被限制的情况下得到非常高的脉冲能量(因为入射脉冲能量已经相当高),而正反馈放大器则更适宜于非常高增益的情形。当然,这两个放大器可以结合在一起:正反馈放大器提供高的增益,终端的多通放大器提高脉冲能量(参阅放大器链,超快放大器)。
另外一种技术也可以得到高的脉冲能量,尽管没有正反馈放大器中得到的那么高,这种技术就是锁模激光器采用倾斜腔。这种技术尤其适合得到高达几个兆赫兹的高脉冲重复率的情况。
- 正反馈放大器(regenerative amplifiers)
- 增益效率(gain efficiency)
- 增益钳制(gain clamping)
- 增益均衡(gain equalization)
- 增益导引(gain guiding)
- 增益带宽(gain bandwidth)
- 增益变窄(gain narrowing)
- 增益饱和(gain saturation)
- 增益(gain)
- 小信号增益(small-signal gain)
- 拉曼放大器(Raman amplifiers)
- 寄生激光效应(parasitic lasing)
- 激光跃迁(laser transitions)
- 非线性脉冲畸变(nonlinear pulse distortion)
- 放大系数(amplification factor)
- 放大器噪声(amplifier noise)
- 光纤放大器(fiber amplifiers)
- 放大器链(amplifier chains)
- 放大器(amplifiers)
- 多通放大器(multipass amplifiers)
- 超快放大器(ultrafast amplifiers)
- 掺铒光纤放大器(erbium-doped fiber amplifiers)
- 泵浦吸收(pump absorption)
- 半导体光放大器(semiconductor optical amplifiers)
- Giles参数(Giles parameters)
定义:
光放大器中存在谐振腔,于是光脉冲在耦合出去之前在腔内可以循环很多圈。
正反馈放大器是用来将光脉冲放大的装置,通常超短脉冲长度在皮秒或者飞秒量级(参阅超快放大器)。将增益介质放在谐振腔中,可以多次通过增益介质(通常是固态介质),再加上一个光开关,是采用电光调制器和偏振器实现的。可以通过光开关来控制在谐振腔中循环的圈数,可以非常大,这样总体的放大因子可以非常高。
尽管脉冲在正反馈放大器中多次通过增益介质,但是多通放大器还是指具有确定通道数目的装置,根据光束路径的几何性质来得到的,而不是采用光开关。将正反馈放大器看做是一个多通放大器也是非常自然的。
正反馈放大器的工作原理
正反馈的工作原理可以从如下方面来理解:
- 首先,增益介质先被泵浦一段时间,可以收集一些能量。
- 然后,第一束脉冲通过由电光效应开关(或者声光效应)控制的短暂开放(小于脉冲在腔内循环一圈的时间)的端口进入谐振腔。
- 这束脉冲在谐振腔中循环多次(可能上百次),被放大到一个很高的能量量级。
- 最后,脉冲从谐振腔中释放出来。这可以通过采用第二个电光开关,或者可以采用将它耦合进去的开关。
注意种子激光器通常是锁模激光器,它的脉冲重复率非常高,例如几百个兆赫兹,只有非常少数的种子脉冲被用于放大器中。
对于高重复率情形(几十kHz甚至更高),通常会持续对放大器增益介质进行泵浦。而对于低重复率情形(尤其是脉冲周期远大于上能级寿命),脉冲泵浦(例如,采用调Q激光器)更有利。一个常用的结构是采用倍频YAG激光器来泵浦正反馈钛蓝宝石放大器。
其它问题
由于放大器介质有限的增益带宽因此会减小脉冲宽度,于是被放大的脉冲长度可以变大。这被称为增益变窄效应,可以在放大器中加入合适的光谱滤波器减小这个效应,于是净增益谱变得更宽,更加平坦。
在飞秒装置中,泡克尔斯盒引起的色散需要被补偿掉。也会存在非线性效应,需要采用啁啾脉冲放大或者分脉冲放大来有效抑制这些效应。如果不采取措施的话,得到的脉冲能量会被非线性效应限制,甚至产生光学损伤现象。
正反馈放大器的功率效率因为腔内的损耗效应(尤其是电光开关中的)而大大降低。当单圈增益较低时,对这些损耗更加敏感,因为这样为了得到某一放大因子需要提高脉冲在环路中循环的圈数。
正反馈放大器也会因为低能态寿命有限而降低其增益和泵浦效率,于是在放大脉冲时低能级的布居数很大,于是发生重吸收发生激光跃迁。这一问题主要出现在放大器放大超短脉冲时,但是啁啾放大过程中不会出现,因为这时放大器的脉冲长度相对较长。
在一些应用中,需要将伴脉冲能量维持在一个比较低的水平,也就是得到高的脉冲对比。伴脉冲可以有几个途径产生,例如,泡克尔斯盒的不完美开关或者放大器中的寄生反射。需要采用额外的脉冲拾取器来抑制前面的或者后面的脉冲。
当脉冲重复率高时,脉冲放大过程可能会有很强的涨落。倍周期分岔也会发生,也就是脉冲能量在两个值之间变化,之后则是四个值之间甚至八个值。脉冲重复率更高时,则会引起混沌效应。图2是一个数值模拟情况。
正反馈放大器常用的增益介质是钛蓝宝石,它具有很宽的增益带宽和热传导性。其它的增益介质,例如掺镱或者掺钕的介质,适宜于采用二极管泵浦的情况,由于它们上能级寿命较长,因此储能能力强,但是由于较小的增益带宽,因此产生的脉冲更长(通常几百个fs或者更长)。
正反馈放大器的应用包括材料加工(例如用mJ脉冲能量切割金属)和科学实验,例如高能物理中用于产生高次谐波。
替代品
正反馈放大器的一个替代品就是多通放大器,多个通道是采用很多镜子排列来得到的(每一个通道的传播方向稍微不同)。这种方案无需采用快的调制器,但是穿过增益介质中的通道数目很多时会比较复杂(也很难排列)。根据经验法则,多通放大器更适宜于在增益被限制的情况下得到非常高的脉冲能量(因为入射脉冲能量已经相当高),而正反馈放大器则更适宜于非常高增益的情形。当然,这两个放大器可以结合在一起:正反馈放大器提供高的增益,终端的多通放大器提高脉冲能量(参阅放大器链,超快放大器)。
另外一种技术也可以得到高的脉冲能量,尽管没有正反馈放大器中得到的那么高,这种技术就是锁模激光器采用倾斜腔。这种技术尤其适合得到高达几个兆赫兹的高脉冲重复率的情况。
- 正反馈放大器(regenerative amplifiers)
- 增益效率(gain efficiency)
- 增益钳制(gain clamping)
- 增益均衡(gain equalization)
- 增益导引(gain guiding)
- 增益带宽(gain bandwidth)
- 增益变窄(gain narrowing)
- 增益饱和(gain saturation)
- 增益(gain)
- 小信号增益(small-signal gain)
- 拉曼放大器(Raman amplifiers)
- 寄生激光效应(parasitic lasing)
- 激光跃迁(laser transitions)
- 非线性脉冲畸变(nonlinear pulse distortion)
- 放大系数(amplification factor)
- 放大器噪声(amplifier noise)
- 光纤放大器(fiber amplifiers)
- 放大器链(amplifier chains)
- 放大器(amplifiers)
- 多通放大器(multipass amplifiers)
- 超快放大器(ultrafast amplifiers)
- 掺铒光纤放大器(erbium-doped fiber amplifiers)
- 泵浦吸收(pump absorption)
- 半导体光放大器(semiconductor optical amplifiers)
- Giles参数(Giles parameters)
定义:
光放大器中存在谐振腔,于是光脉冲在耦合出去之前在腔内可以循环很多圈。
正反馈放大器是用来将光脉冲放大的装置,通常超短脉冲长度在皮秒或者飞秒量级(参阅超快放大器)。将增益介质放在谐振腔中,可以多次通过增益介质(通常是固态介质),再加上一个光开关,是采用电光调制器和偏振器实现的。可以通过光开关来控制在谐振腔中循环的圈数,可以非常大,这样总体的放大因子可以非常高。
尽管脉冲在正反馈放大器中多次通过增益介质,但是多通放大器还是指具有确定通道数目的装置,根据光束路径的几何性质来得到的,而不是采用光开关。将正反馈放大器看做是一个多通放大器也是非常自然的。
正反馈放大器的工作原理
正反馈的工作原理可以从如下方面来理解:
- 首先,增益介质先被泵浦一段时间,可以收集一些能量。
- 然后,第一束脉冲通过由电光效应开关(或者声光效应)控制的短暂开放(小于脉冲在腔内循环一圈的时间)的端口进入谐振腔。
- 这束脉冲在谐振腔中循环多次(可能上百次),被放大到一个很高的能量量级。
- 最后,脉冲从谐振腔中释放出来。这可以通过采用第二个电光开关,或者可以采用将它耦合进去的开关。
注意种子激光器通常是锁模激光器,它的脉冲重复率非常高,例如几百个兆赫兹,只有非常少数的种子脉冲被用于放大器中。
对于高重复率情形(几十kHz甚至更高),通常会持续对放大器增益介质进行泵浦。而对于低重复率情形(尤其是脉冲周期远大于上能级寿命),脉冲泵浦(例如,采用调Q激光器)更有利。一个常用的结构是采用倍频YAG激光器来泵浦正反馈钛蓝宝石放大器。
其它问题
由于放大器介质有限的增益带宽因此会减小脉冲宽度,于是被放大的脉冲长度可以变大。这被称为增益变窄效应,可以在放大器中加入合适的光谱滤波器减小这个效应,于是净增益谱变得更宽,更加平坦。
在飞秒装置中,泡克尔斯盒引起的色散需要被补偿掉。也会存在非线性效应,需要采用啁啾脉冲放大或者分脉冲放大来有效抑制这些效应。如果不采取措施的话,得到的脉冲能量会被非线性效应限制,甚至产生光学损伤现象。
正反馈放大器的功率效率因为腔内的损耗效应(尤其是电光开关中的)而大大降低。当单圈增益较低时,对这些损耗更加敏感,因为这样为了得到某一放大因子需要提高脉冲在环路中循环的圈数。
正反馈放大器也会因为低能态寿命有限而降低其增益和泵浦效率,于是在放大脉冲时低能级的布居数很大,于是发生重吸收发生激光跃迁。这一问题主要出现在放大器放大超短脉冲时,但是啁啾放大过程中不会出现,因为这时放大器的脉冲长度相对较长。
在一些应用中,需要将伴脉冲能量维持在一个比较低的水平,也就是得到高的脉冲对比。伴脉冲可以有几个途径产生,例如,泡克尔斯盒的不完美开关或者放大器中的寄生反射。需要采用额外的脉冲拾取器来抑制前面的或者后面的脉冲。
当脉冲重复率高时,脉冲放大过程可能会有很强的涨落。倍周期分岔也会发生,也就是脉冲能量在两个值之间变化,之后则是四个值之间甚至八个值。脉冲重复率更高时,则会引起混沌效应。图2是一个数值模拟情况。
正反馈放大器常用的增益介质是钛蓝宝石,它具有很宽的增益带宽和热传导性。其它的增益介质,例如掺镱或者掺钕的介质,适宜于采用二极管泵浦的情况,由于它们上能级寿命较长,因此储能能力强,但是由于较小的增益带宽,因此产生的脉冲更长(通常几百个fs或者更长)。
正反馈放大器的应用包括材料加工(例如用mJ脉冲能量切割金属)和科学实验,例如高能物理中用于产生高次谐波。
替代品
正反馈放大器的一个替代品就是多通放大器,多个通道是采用很多镜子排列来得到的(每一个通道的传播方向稍微不同)。这种方案无需采用快的调制器,但是穿过增益介质中的通道数目很多时会比较复杂(也很难排列)。根据经验法则,多通放大器更适宜于在增益被限制的情况下得到非常高的脉冲能量(因为入射脉冲能量已经相当高),而正反馈放大器则更适宜于非常高增益的情形。当然,这两个放大器可以结合在一起:正反馈放大器提供高的增益,终端的多通放大器提高脉冲能量(参阅放大器链,超快放大器)。
另外一种技术也可以得到高的脉冲能量,尽管没有正反馈放大器中得到的那么高,这种技术就是锁模激光器采用倾斜腔。这种技术尤其适合得到高达几个兆赫兹的高脉冲重复率的情况。
- 正反馈放大器(regenerative amplifiers)
- 增益效率(gain efficiency)
- 增益钳制(gain clamping)
- 增益均衡(gain equalization)
- 增益导引(gain guiding)
- 增益带宽(gain bandwidth)
- 增益变窄(gain narrowing)
- 增益饱和(gain saturation)
- 增益(gain)
- 小信号增益(small-signal gain)
- 拉曼放大器(Raman amplifiers)
- 寄生激光效应(parasitic lasing)
- 激光跃迁(laser transitions)
- 非线性脉冲畸变(nonlinear pulse distortion)
- 放大系数(amplification factor)
- 放大器噪声(amplifier noise)
- 光纤放大器(fiber amplifiers)
- 放大器链(amplifier chains)
- 放大器(amplifiers)
- 多通放大器(multipass amplifiers)
- 超快放大器(ultrafast amplifiers)
- 掺铒光纤放大器(erbium-doped fiber amplifiers)
- 泵浦吸收(pump absorption)
- 半导体光放大器(semiconductor optical amplifiers)
- Giles参数(Giles parameters)
定义:
光放大器中存在谐振腔,于是光脉冲在耦合出去之前在腔内可以循环很多圈。
正反馈放大器是用来将光脉冲放大的装置,通常超短脉冲长度在皮秒或者飞秒量级(参阅超快放大器)。将增益介质放在谐振腔中,可以多次通过增益介质(通常是固态介质),再加上一个光开关,是采用电光调制器和偏振器实现的。可以通过光开关来控制在谐振腔中循环的圈数,可以非常大,这样总体的放大因子可以非常高。
尽管脉冲在正反馈放大器中多次通过增益介质,但是多通放大器还是指具有确定通道数目的装置,根据光束路径的几何性质来得到的,而不是采用光开关。将正反馈放大器看做是一个多通放大器也是非常自然的。
正反馈放大器的工作原理
正反馈的工作原理可以从如下方面来理解:
- 首先,增益介质先被泵浦一段时间,可以收集一些能量。
- 然后,第一束脉冲通过由电光效应开关(或者声光效应)控制的短暂开放(小于脉冲在腔内循环一圈的时间)的端口进入谐振腔。
- 这束脉冲在谐振腔中循环多次(可能上百次),被放大到一个很高的能量量级。
- 最后,脉冲从谐振腔中释放出来。这可以通过采用第二个电光开关,或者可以采用将它耦合进去的开关。
注意种子激光器通常是锁模激光器,它的脉冲重复率非常高,例如几百个兆赫兹,只有非常少数的种子脉冲被用于放大器中。
对于高重复率情形(几十kHz甚至更高),通常会持续对放大器增益介质进行泵浦。而对于低重复率情形(尤其是脉冲周期远大于上能级寿命),脉冲泵浦(例如,采用调Q激光器)更有利。一个常用的结构是采用倍频YAG激光器来泵浦正反馈钛蓝宝石放大器。
其它问题
由于放大器介质有限的增益带宽因此会减小脉冲宽度,于是被放大的脉冲长度可以变大。这被称为增益变窄效应,可以在放大器中加入合适的光谱滤波器减小这个效应,于是净增益谱变得更宽,更加平坦。
在飞秒装置中,泡克尔斯盒引起的色散需要被补偿掉。也会存在非线性效应,需要采用啁啾脉冲放大或者分脉冲放大来有效抑制这些效应。如果不采取措施的话,得到的脉冲能量会被非线性效应限制,甚至产生光学损伤现象。
正反馈放大器的功率效率因为腔内的损耗效应(尤其是电光开关中的)而大大降低。当单圈增益较低时,对这些损耗更加敏感,因为这样为了得到某一放大因子需要提高脉冲在环路中循环的圈数。
正反馈放大器也会因为低能态寿命有限而降低其增益和泵浦效率,于是在放大脉冲时低能级的布居数很大,于是发生重吸收发生激光跃迁。这一问题主要出现在放大器放大超短脉冲时,但是啁啾放大过程中不会出现,因为这时放大器的脉冲长度相对较长。
在一些应用中,需要将伴脉冲能量维持在一个比较低的水平,也就是得到高的脉冲对比。伴脉冲可以有几个途径产生,例如,泡克尔斯盒的不完美开关或者放大器中的寄生反射。需要采用额外的脉冲拾取器来抑制前面的或者后面的脉冲。
当脉冲重复率高时,脉冲放大过程可能会有很强的涨落。倍周期分岔也会发生,也就是脉冲能量在两个值之间变化,之后则是四个值之间甚至八个值。脉冲重复率更高时,则会引起混沌效应。图2是一个数值模拟情况。
正反馈放大器常用的增益介质是钛蓝宝石,它具有很宽的增益带宽和热传导性。其它的增益介质,例如掺镱或者掺钕的介质,适宜于采用二极管泵浦的情况,由于它们上能级寿命较长,因此储能能力强,但是由于较小的增益带宽,因此产生的脉冲更长(通常几百个fs或者更长)。
正反馈放大器的应用包括材料加工(例如用mJ脉冲能量切割金属)和科学实验,例如高能物理中用于产生高次谐波。
替代品
正反馈放大器的一个替代品就是多通放大器,多个通道是采用很多镜子排列来得到的(每一个通道的传播方向稍微不同)。这种方案无需采用快的调制器,但是穿过增益介质中的通道数目很多时会比较复杂(也很难排列)。根据经验法则,多通放大器更适宜于在增益被限制的情况下得到非常高的脉冲能量(因为入射脉冲能量已经相当高),而正反馈放大器则更适宜于非常高增益的情形。当然,这两个放大器可以结合在一起:正反馈放大器提供高的增益,终端的多通放大器提高脉冲能量(参阅放大器链,超快放大器)。
另外一种技术也可以得到高的脉冲能量,尽管没有正反馈放大器中得到的那么高,这种技术就是锁模激光器采用倾斜腔。这种技术尤其适合得到高达几个兆赫兹的高脉冲重复率的情况。
- 正反馈放大器(regenerative amplifiers)
- 增益效率(gain efficiency)
- 增益钳制(gain clamping)
- 增益均衡(gain equalization)
- 增益导引(gain guiding)
- 增益带宽(gain bandwidth)
- 增益变窄(gain narrowing)
- 增益饱和(gain saturation)
- 增益(gain)
- 小信号增益(small-signal gain)
- 拉曼放大器(Raman amplifiers)
- 寄生激光效应(parasitic lasing)
- 激光跃迁(laser transitions)
- 非线性脉冲畸变(nonlinear pulse distortion)
- 放大系数(amplification factor)
- 放大器噪声(amplifier noise)
- 光纤放大器(fiber amplifiers)
- 放大器链(amplifier chains)
- 放大器(amplifiers)
- 多通放大器(multipass amplifiers)
- 超快放大器(ultrafast amplifiers)
- 掺铒光纤放大器(erbium-doped fiber amplifiers)
- 泵浦吸收(pump absorption)
- 半导体光放大器(semiconductor optical amplifiers)
- Giles参数(Giles parameters)
定义:
光放大器中存在谐振腔,于是光脉冲在耦合出去之前在腔内可以循环很多圈。
正反馈放大器是用来将光脉冲放大的装置,通常超短脉冲长度在皮秒或者飞秒量级(参阅超快放大器)。将增益介质放在谐振腔中,可以多次通过增益介质(通常是固态介质),再加上一个光开关,是采用电光调制器和偏振器实现的。可以通过光开关来控制在谐振腔中循环的圈数,可以非常大,这样总体的放大因子可以非常高。
尽管脉冲在正反馈放大器中多次通过增益介质,但是多通放大器还是指具有确定通道数目的装置,根据光束路径的几何性质来得到的,而不是采用光开关。将正反馈放大器看做是一个多通放大器也是非常自然的。
正反馈放大器的工作原理
正反馈的工作原理可以从如下方面来理解:
- 首先,增益介质先被泵浦一段时间,可以收集一些能量。
- 然后,第一束脉冲通过由电光效应开关(或者声光效应)控制的短暂开放(小于脉冲在腔内循环一圈的时间)的端口进入谐振腔。
- 这束脉冲在谐振腔中循环多次(可能上百次),被放大到一个很高的能量量级。
- 最后,脉冲从谐振腔中释放出来。这可以通过采用第二个电光开关,或者可以采用将它耦合进去的开关。
注意种子激光器通常是锁模激光器,它的脉冲重复率非常高,例如几百个兆赫兹,只有非常少数的种子脉冲被用于放大器中。
对于高重复率情形(几十kHz甚至更高),通常会持续对放大器增益介质进行泵浦。而对于低重复率情形(尤其是脉冲周期远大于上能级寿命),脉冲泵浦(例如,采用调Q激光器)更有利。一个常用的结构是采用倍频YAG激光器来泵浦正反馈钛蓝宝石放大器。
其它问题
由于放大器介质有限的增益带宽因此会减小脉冲宽度,于是被放大的脉冲长度可以变大。这被称为增益变窄效应,可以在放大器中加入合适的光谱滤波器减小这个效应,于是净增益谱变得更宽,更加平坦。
在飞秒装置中,泡克尔斯盒引起的色散需要被补偿掉。也会存在非线性效应,需要采用啁啾脉冲放大或者分脉冲放大来有效抑制这些效应。如果不采取措施的话,得到的脉冲能量会被非线性效应限制,甚至产生光学损伤现象。
正反馈放大器的功率效率因为腔内的损耗效应(尤其是电光开关中的)而大大降低。当单圈增益较低时,对这些损耗更加敏感,因为这样为了得到某一放大因子需要提高脉冲在环路中循环的圈数。
正反馈放大器也会因为低能态寿命有限而降低其增益和泵浦效率,于是在放大脉冲时低能级的布居数很大,于是发生重吸收发生激光跃迁。这一问题主要出现在放大器放大超短脉冲时,但是啁啾放大过程中不会出现,因为这时放大器的脉冲长度相对较长。
在一些应用中,需要将伴脉冲能量维持在一个比较低的水平,也就是得到高的脉冲对比。伴脉冲可以有几个途径产生,例如,泡克尔斯盒的不完美开关或者放大器中的寄生反射。需要采用额外的脉冲拾取器来抑制前面的或者后面的脉冲。
当脉冲重复率高时,脉冲放大过程可能会有很强的涨落。倍周期分岔也会发生,也就是脉冲能量在两个值之间变化,之后则是四个值之间甚至八个值。脉冲重复率更高时,则会引起混沌效应。图2是一个数值模拟情况。
正反馈放大器常用的增益介质是钛蓝宝石,它具有很宽的增益带宽和热传导性。其它的增益介质,例如掺镱或者掺钕的介质,适宜于采用二极管泵浦的情况,由于它们上能级寿命较长,因此储能能力强,但是由于较小的增益带宽,因此产生的脉冲更长(通常几百个fs或者更长)。
正反馈放大器的应用包括材料加工(例如用mJ脉冲能量切割金属)和科学实验,例如高能物理中用于产生高次谐波。
替代品
正反馈放大器的一个替代品就是多通放大器,多个通道是采用很多镜子排列来得到的(每一个通道的传播方向稍微不同)。这种方案无需采用快的调制器,但是穿过增益介质中的通道数目很多时会比较复杂(也很难排列)。根据经验法则,多通放大器更适宜于在增益被限制的情况下得到非常高的脉冲能量(因为入射脉冲能量已经相当高),而正反馈放大器则更适宜于非常高增益的情形。当然,这两个放大器可以结合在一起:正反馈放大器提供高的增益,终端的多通放大器提高脉冲能量(参阅放大器链,超快放大器)。
另外一种技术也可以得到高的脉冲能量,尽管没有正反馈放大器中得到的那么高,这种技术就是锁模激光器采用倾斜腔。这种技术尤其适合得到高达几个兆赫兹的高脉冲重复率的情况。