- 啁啾(chirp)
- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
- 色散波(dispersive wave)
- 脉冲前沿倾斜(pulse front tilt)
- 脉冲激光器(pulsed lasers)
- 脉冲激光沉积(pulsed laser deposition)
- 脉冲(pulses)
- 凯利边带(Kelly sidebands)
- 基模锁定(fundamental mode locking)
- 光谱图(spectrograms)
- 高斯脉冲(Gaussian pulses)
- 峰值功率(peak power)
- 叠加脉冲锁模(additive-pulse mode locking)
- 带宽极限脉冲(bandwidth-limited pulses)
- 超快光学(ultrafast optics)
- 超短脉冲(ultrashort pulses)
- 变换极限(transform limit)
- sech2型脉冲(sech2-shaped pulses)
- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
在一定条件下由孤子波分裂而成的线性传播的光波
当光脉冲入射到具有反常色散的光纤中时,脉冲参数并不与孤子完全匹配,脉冲将演变(在光纤内传播一定距离后)成孤子脉冲和一些时域上扩散开来的背景。其中后者被称为色散波,因为它是因群延迟色散的效果而扩散开来的。由于峰值功率太低,导致其不能被光纤非线性补偿。初始脉冲的越接近孤子脉冲的参数,则越多的脉冲能量为存在在孤子中,只有很少的能量会变成色散波。
当孤子传播条件被某种方式打破时,如光纤的局部损耗(导致脉冲能量突然降低,从而偏离孤子传播条件)或者传输到另一个参数略微变化的光纤中。类似的效果也会在准孤子脉冲的锁模激光器中发生,因为其中的色散和非线性通常发生不同的地方,而不是均匀的分布在谐振腔中。循环的孤子因此受到周期性的干扰,使得孤子与色散波同时传播。这也会在锁模光纤激光器中发生,虽然光谐振器由光纤构成,但是由于在每次循环中脉冲能量会经历大的变化,且腔中不同的光纤具有不同的色散或非线性系数。这种周期性扰动的孤子循环可导致凯利边带的形成。
- 啁啾(chirp)
- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
- 色散波(dispersive wave)
- 脉冲前沿倾斜(pulse front tilt)
- 脉冲激光器(pulsed lasers)
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- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
在一定条件下由孤子波分裂而成的线性传播的光波
当光脉冲入射到具有反常色散的光纤中时,脉冲参数并不与孤子完全匹配,脉冲将演变(在光纤内传播一定距离后)成孤子脉冲和一些时域上扩散开来的背景。其中后者被称为色散波,因为它是因群延迟色散的效果而扩散开来的。由于峰值功率太低,导致其不能被光纤非线性补偿。初始脉冲的越接近孤子脉冲的参数,则越多的脉冲能量为存在在孤子中,只有很少的能量会变成色散波。
当孤子传播条件被某种方式打破时,如光纤的局部损耗(导致脉冲能量突然降低,从而偏离孤子传播条件)或者传输到另一个参数略微变化的光纤中。类似的效果也会在准孤子脉冲的锁模激光器中发生,因为其中的色散和非线性通常发生不同的地方,而不是均匀的分布在谐振腔中。循环的孤子因此受到周期性的干扰,使得孤子与色散波同时传播。这也会在锁模光纤激光器中发生,虽然光谐振器由光纤构成,但是由于在每次循环中脉冲能量会经历大的变化,且腔中不同的光纤具有不同的色散或非线性系数。这种周期性扰动的孤子循环可导致凯利边带的形成。
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在一定条件下由孤子波分裂而成的线性传播的光波
当光脉冲入射到具有反常色散的光纤中时,脉冲参数并不与孤子完全匹配,脉冲将演变(在光纤内传播一定距离后)成孤子脉冲和一些时域上扩散开来的背景。其中后者被称为色散波,因为它是因群延迟色散的效果而扩散开来的。由于峰值功率太低,导致其不能被光纤非线性补偿。初始脉冲的越接近孤子脉冲的参数,则越多的脉冲能量为存在在孤子中,只有很少的能量会变成色散波。
当孤子传播条件被某种方式打破时,如光纤的局部损耗(导致脉冲能量突然降低,从而偏离孤子传播条件)或者传输到另一个参数略微变化的光纤中。类似的效果也会在准孤子脉冲的锁模激光器中发生,因为其中的色散和非线性通常发生不同的地方,而不是均匀的分布在谐振腔中。循环的孤子因此受到周期性的干扰,使得孤子与色散波同时传播。这也会在锁模光纤激光器中发生,虽然光谐振器由光纤构成,但是由于在每次循环中脉冲能量会经历大的变化,且腔中不同的光纤具有不同的色散或非线性系数。这种周期性扰动的孤子循环可导致凯利边带的形成。
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在一定条件下由孤子波分裂而成的线性传播的光波
当光脉冲入射到具有反常色散的光纤中时,脉冲参数并不与孤子完全匹配,脉冲将演变(在光纤内传播一定距离后)成孤子脉冲和一些时域上扩散开来的背景。其中后者被称为色散波,因为它是因群延迟色散的效果而扩散开来的。由于峰值功率太低,导致其不能被光纤非线性补偿。初始脉冲的越接近孤子脉冲的参数,则越多的脉冲能量为存在在孤子中,只有很少的能量会变成色散波。
当孤子传播条件被某种方式打破时,如光纤的局部损耗(导致脉冲能量突然降低,从而偏离孤子传播条件)或者传输到另一个参数略微变化的光纤中。类似的效果也会在准孤子脉冲的锁模激光器中发生,因为其中的色散和非线性通常发生不同的地方,而不是均匀的分布在谐振腔中。循环的孤子因此受到周期性的干扰,使得孤子与色散波同时传播。这也会在锁模光纤激光器中发生,虽然光谐振器由光纤构成,但是由于在每次循环中脉冲能量会经历大的变化,且腔中不同的光纤具有不同的色散或非线性系数。这种周期性扰动的孤子循环可导致凯利边带的形成。
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在一定条件下由孤子波分裂而成的线性传播的光波
当光脉冲入射到具有反常色散的光纤中时,脉冲参数并不与孤子完全匹配,脉冲将演变(在光纤内传播一定距离后)成孤子脉冲和一些时域上扩散开来的背景。其中后者被称为色散波,因为它是因群延迟色散的效果而扩散开来的。由于峰值功率太低,导致其不能被光纤非线性补偿。初始脉冲的越接近孤子脉冲的参数,则越多的脉冲能量为存在在孤子中,只有很少的能量会变成色散波。
当孤子传播条件被某种方式打破时,如光纤的局部损耗(导致脉冲能量突然降低,从而偏离孤子传播条件)或者传输到另一个参数略微变化的光纤中。类似的效果也会在准孤子脉冲的锁模激光器中发生,因为其中的色散和非线性通常发生不同的地方,而不是均匀的分布在谐振腔中。循环的孤子因此受到周期性的干扰,使得孤子与色散波同时传播。这也会在锁模光纤激光器中发生,虽然光谐振器由光纤构成,但是由于在每次循环中脉冲能量会经历大的变化,且腔中不同的光纤具有不同的色散或非线性系数。这种周期性扰动的孤子循环可导致凯利边带的形成。
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在一定条件下由孤子波分裂而成的线性传播的光波
当光脉冲入射到具有反常色散的光纤中时,脉冲参数并不与孤子完全匹配,脉冲将演变(在光纤内传播一定距离后)成孤子脉冲和一些时域上扩散开来的背景。其中后者被称为色散波,因为它是因群延迟色散的效果而扩散开来的。由于峰值功率太低,导致其不能被光纤非线性补偿。初始脉冲的越接近孤子脉冲的参数,则越多的脉冲能量为存在在孤子中,只有很少的能量会变成色散波。
当孤子传播条件被某种方式打破时,如光纤的局部损耗(导致脉冲能量突然降低,从而偏离孤子传播条件)或者传输到另一个参数略微变化的光纤中。类似的效果也会在准孤子脉冲的锁模激光器中发生,因为其中的色散和非线性通常发生不同的地方,而不是均匀的分布在谐振腔中。循环的孤子因此受到周期性的干扰,使得孤子与色散波同时传播。这也会在锁模光纤激光器中发生,虽然光谐振器由光纤构成,但是由于在每次循环中脉冲能量会经历大的变化,且腔中不同的光纤具有不同的色散或非线性系数。这种周期性扰动的孤子循环可导致凯利边带的形成。
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- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
在一定条件下由孤子波分裂而成的线性传播的光波
当光脉冲入射到具有反常色散的光纤中时,脉冲参数并不与孤子完全匹配,脉冲将演变(在光纤内传播一定距离后)成孤子脉冲和一些时域上扩散开来的背景。其中后者被称为色散波,因为它是因群延迟色散的效果而扩散开来的。由于峰值功率太低,导致其不能被光纤非线性补偿。初始脉冲的越接近孤子脉冲的参数,则越多的脉冲能量为存在在孤子中,只有很少的能量会变成色散波。
当孤子传播条件被某种方式打破时,如光纤的局部损耗(导致脉冲能量突然降低,从而偏离孤子传播条件)或者传输到另一个参数略微变化的光纤中。类似的效果也会在准孤子脉冲的锁模激光器中发生,因为其中的色散和非线性通常发生不同的地方,而不是均匀的分布在谐振腔中。循环的孤子因此受到周期性的干扰,使得孤子与色散波同时传播。这也会在锁模光纤激光器中发生,虽然光谐振器由光纤构成,但是由于在每次循环中脉冲能量会经历大的变化,且腔中不同的光纤具有不同的色散或非线性系数。这种周期性扰动的孤子循环可导致凯利边带的形成。
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在一定条件下由孤子波分裂而成的线性传播的光波
当光脉冲入射到具有反常色散的光纤中时,脉冲参数并不与孤子完全匹配,脉冲将演变(在光纤内传播一定距离后)成孤子脉冲和一些时域上扩散开来的背景。其中后者被称为色散波,因为它是因群延迟色散的效果而扩散开来的。由于峰值功率太低,导致其不能被光纤非线性补偿。初始脉冲的越接近孤子脉冲的参数,则越多的脉冲能量为存在在孤子中,只有很少的能量会变成色散波。
当孤子传播条件被某种方式打破时,如光纤的局部损耗(导致脉冲能量突然降低,从而偏离孤子传播条件)或者传输到另一个参数略微变化的光纤中。类似的效果也会在准孤子脉冲的锁模激光器中发生,因为其中的色散和非线性通常发生不同的地方,而不是均匀的分布在谐振腔中。循环的孤子因此受到周期性的干扰,使得孤子与色散波同时传播。这也会在锁模光纤激光器中发生,虽然光谐振器由光纤构成,但是由于在每次循环中脉冲能量会经历大的变化,且腔中不同的光纤具有不同的色散或非线性系数。这种周期性扰动的孤子循环可导致凯利边带的形成。
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在一定条件下由孤子波分裂而成的线性传播的光波
当光脉冲入射到具有反常色散的光纤中时,脉冲参数并不与孤子完全匹配,脉冲将演变(在光纤内传播一定距离后)成孤子脉冲和一些时域上扩散开来的背景。其中后者被称为色散波,因为它是因群延迟色散的效果而扩散开来的。由于峰值功率太低,导致其不能被光纤非线性补偿。初始脉冲的越接近孤子脉冲的参数,则越多的脉冲能量为存在在孤子中,只有很少的能量会变成色散波。
当孤子传播条件被某种方式打破时,如光纤的局部损耗(导致脉冲能量突然降低,从而偏离孤子传播条件)或者传输到另一个参数略微变化的光纤中。类似的效果也会在准孤子脉冲的锁模激光器中发生,因为其中的色散和非线性通常发生不同的地方,而不是均匀的分布在谐振腔中。循环的孤子因此受到周期性的干扰,使得孤子与色散波同时传播。这也会在锁模光纤激光器中发生,虽然光谐振器由光纤构成,但是由于在每次循环中脉冲能量会经历大的变化,且腔中不同的光纤具有不同的色散或非线性系数。这种周期性扰动的孤子循环可导致凯利边带的形成。
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- 叠加脉冲锁模(additive-pulse mode locking)
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在一定条件下由孤子波分裂而成的线性传播的光波
当光脉冲入射到具有反常色散的光纤中时,脉冲参数并不与孤子完全匹配,脉冲将演变(在光纤内传播一定距离后)成孤子脉冲和一些时域上扩散开来的背景。其中后者被称为色散波,因为它是因群延迟色散的效果而扩散开来的。由于峰值功率太低,导致其不能被光纤非线性补偿。初始脉冲的越接近孤子脉冲的参数,则越多的脉冲能量为存在在孤子中,只有很少的能量会变成色散波。
当孤子传播条件被某种方式打破时,如光纤的局部损耗(导致脉冲能量突然降低,从而偏离孤子传播条件)或者传输到另一个参数略微变化的光纤中。类似的效果也会在准孤子脉冲的锁模激光器中发生,因为其中的色散和非线性通常发生不同的地方,而不是均匀的分布在谐振腔中。循环的孤子因此受到周期性的干扰,使得孤子与色散波同时传播。这也会在锁模光纤激光器中发生,虽然光谐振器由光纤构成,但是由于在每次循环中脉冲能量会经历大的变化,且腔中不同的光纤具有不同的色散或非线性系数。这种周期性扰动的孤子循环可导致凯利边带的形成。
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在一定条件下由孤子波分裂而成的线性传播的光波
当光脉冲入射到具有反常色散的光纤中时,脉冲参数并不与孤子完全匹配,脉冲将演变(在光纤内传播一定距离后)成孤子脉冲和一些时域上扩散开来的背景。其中后者被称为色散波,因为它是因群延迟色散的效果而扩散开来的。由于峰值功率太低,导致其不能被光纤非线性补偿。初始脉冲的越接近孤子脉冲的参数,则越多的脉冲能量为存在在孤子中,只有很少的能量会变成色散波。
当孤子传播条件被某种方式打破时,如光纤的局部损耗(导致脉冲能量突然降低,从而偏离孤子传播条件)或者传输到另一个参数略微变化的光纤中。类似的效果也会在准孤子脉冲的锁模激光器中发生,因为其中的色散和非线性通常发生不同的地方,而不是均匀的分布在谐振腔中。循环的孤子因此受到周期性的干扰,使得孤子与色散波同时传播。这也会在锁模光纤激光器中发生,虽然光谐振器由光纤构成,但是由于在每次循环中脉冲能量会经历大的变化,且腔中不同的光纤具有不同的色散或非线性系数。这种周期性扰动的孤子循环可导致凯利边带的形成。
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当光脉冲入射到具有反常色散的光纤中时,脉冲参数并不与孤子完全匹配,脉冲将演变(在光纤内传播一定距离后)成孤子脉冲和一些时域上扩散开来的背景。其中后者被称为色散波,因为它是因群延迟色散的效果而扩散开来的。由于峰值功率太低,导致其不能被光纤非线性补偿。初始脉冲的越接近孤子脉冲的参数,则越多的脉冲能量为存在在孤子中,只有很少的能量会变成色散波。
当孤子传播条件被某种方式打破时,如光纤的局部损耗(导致脉冲能量突然降低,从而偏离孤子传播条件)或者传输到另一个参数略微变化的光纤中。类似的效果也会在准孤子脉冲的锁模激光器中发生,因为其中的色散和非线性通常发生不同的地方,而不是均匀的分布在谐振腔中。循环的孤子因此受到周期性的干扰,使得孤子与色散波同时传播。这也会在锁模光纤激光器中发生,虽然光谐振器由光纤构成,但是由于在每次循环中脉冲能量会经历大的变化,且腔中不同的光纤具有不同的色散或非线性系数。这种周期性扰动的孤子循环可导致凯利边带的形成。
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在一定条件下由孤子波分裂而成的线性传播的光波
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当孤子传播条件被某种方式打破时,如光纤的局部损耗(导致脉冲能量突然降低,从而偏离孤子传播条件)或者传输到另一个参数略微变化的光纤中。类似的效果也会在准孤子脉冲的锁模激光器中发生,因为其中的色散和非线性通常发生不同的地方,而不是均匀的分布在谐振腔中。循环的孤子因此受到周期性的干扰,使得孤子与色散波同时传播。这也会在锁模光纤激光器中发生,虽然光谐振器由光纤构成,但是由于在每次循环中脉冲能量会经历大的变化,且腔中不同的光纤具有不同的色散或非线性系数。这种周期性扰动的孤子循环可导致凯利边带的形成。
- 啁啾(chirp)
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- 脉冲前沿倾斜(pulse front tilt)
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- 脉冲激光沉积(pulsed laser deposition)
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- 凯利边带(Kelly sidebands)
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- 叠加脉冲锁模(additive-pulse mode locking)
- 带宽极限脉冲(bandwidth-limited pulses)
- 超快光学(ultrafast optics)
- 超短脉冲(ultrashort pulses)
- 变换极限(transform limit)
- sech2型脉冲(sech2-shaped pulses)
- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
在一定条件下由孤子波分裂而成的线性传播的光波
当光脉冲入射到具有反常色散的光纤中时,脉冲参数并不与孤子完全匹配,脉冲将演变(在光纤内传播一定距离后)成孤子脉冲和一些时域上扩散开来的背景。其中后者被称为色散波,因为它是因群延迟色散的效果而扩散开来的。由于峰值功率太低,导致其不能被光纤非线性补偿。初始脉冲的越接近孤子脉冲的参数,则越多的脉冲能量为存在在孤子中,只有很少的能量会变成色散波。
当孤子传播条件被某种方式打破时,如光纤的局部损耗(导致脉冲能量突然降低,从而偏离孤子传播条件)或者传输到另一个参数略微变化的光纤中。类似的效果也会在准孤子脉冲的锁模激光器中发生,因为其中的色散和非线性通常发生不同的地方,而不是均匀的分布在谐振腔中。循环的孤子因此受到周期性的干扰,使得孤子与色散波同时传播。这也会在锁模光纤激光器中发生,虽然光谐振器由光纤构成,但是由于在每次循环中脉冲能量会经历大的变化,且腔中不同的光纤具有不同的色散或非线性系数。这种周期性扰动的孤子循环可导致凯利边带的形成。
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- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
- 色散波(dispersive wave)
- 脉冲前沿倾斜(pulse front tilt)
- 脉冲激光器(pulsed lasers)
- 脉冲激光沉积(pulsed laser deposition)
- 脉冲(pulses)
- 凯利边带(Kelly sidebands)
- 基模锁定(fundamental mode locking)
- 光谱图(spectrograms)
- 高斯脉冲(Gaussian pulses)
- 峰值功率(peak power)
- 叠加脉冲锁模(additive-pulse mode locking)
- 带宽极限脉冲(bandwidth-limited pulses)
- 超快光学(ultrafast optics)
- 超短脉冲(ultrashort pulses)
- 变换极限(transform limit)
- sech2型脉冲(sech2-shaped pulses)
- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
在一定条件下由孤子波分裂而成的线性传播的光波
当光脉冲入射到具有反常色散的光纤中时,脉冲参数并不与孤子完全匹配,脉冲将演变(在光纤内传播一定距离后)成孤子脉冲和一些时域上扩散开来的背景。其中后者被称为色散波,因为它是因群延迟色散的效果而扩散开来的。由于峰值功率太低,导致其不能被光纤非线性补偿。初始脉冲的越接近孤子脉冲的参数,则越多的脉冲能量为存在在孤子中,只有很少的能量会变成色散波。
当孤子传播条件被某种方式打破时,如光纤的局部损耗(导致脉冲能量突然降低,从而偏离孤子传播条件)或者传输到另一个参数略微变化的光纤中。类似的效果也会在准孤子脉冲的锁模激光器中发生,因为其中的色散和非线性通常发生不同的地方,而不是均匀的分布在谐振腔中。循环的孤子因此受到周期性的干扰,使得孤子与色散波同时传播。这也会在锁模光纤激光器中发生,虽然光谐振器由光纤构成,但是由于在每次循环中脉冲能量会经历大的变化,且腔中不同的光纤具有不同的色散或非线性系数。这种周期性扰动的孤子循环可导致凯利边带的形成。