- 啁啾(chirp)
- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
- 色散波(dispersive wave)
- 脉冲前沿倾斜(pulse front tilt)
- 脉冲激光器(pulsed lasers)
- 脉冲激光沉积(pulsed laser deposition)
- 脉冲(pulses)
- 凯利边带(Kelly sidebands)
- 基模锁定(fundamental mode locking)
- 光谱图(spectrograms)
- 高斯脉冲(Gaussian pulses)
- 峰值功率(peak power)
- 叠加脉冲锁模(additive-pulse mode locking)
- 带宽极限脉冲(bandwidth-limited pulses)
- 超快光学(ultrafast optics)
- 超短脉冲(ultrashort pulses)
- 变换极限(transform limit)
- sech2型脉冲(sech2-shaped pulses)
- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
可得到主动锁模激光器脉冲持续时间的理论。
Kuizenga-Siegman理论是可用于计算主动锁模激光器的脉冲持续时间的理论。 基本理论基础是主动锁模涉及到两个影响循环脉冲持续时间的竞争机制: — 调制器导致脉冲边翼的轻微衰减,有效地减少脉冲持续时间。 — 由于增益带宽有限,增益介质往往会降低脉冲的带宽,从而增加脉冲持续时间。
注意,为了缩短脉冲持续时间,调制器的脉冲缩短效应变得不那么有效,而增益介质的脉冲展宽效应变得更有效。对于一定的脉冲持续时间,两种效应处于平衡状态,这决定了稳态的脉冲持续时间(见图1)。
图1:蓝色曲线:调制器引起的每次往返脉冲持续时间的减少。红色曲线:增益介质引起的脉冲持续时间的增加。在黑点处,两种效应处于平衡状态。
基于这一定量处理方法, Kuizenga和Siegman得到计算稳态脉冲持续时间的一个较简单的方程:
该结果表明,例如调制器驱动增强几乎不会降低脉冲持续时间。 对于较短的脉冲,被动锁模更有效。 在这种情况下,图1中的蓝色曲线可以用可饱和吸收器的更陡的曲线代替,使得交点偏向左边。
- 啁啾(chirp)
- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
- 色散波(dispersive wave)
- 脉冲前沿倾斜(pulse front tilt)
- 脉冲激光器(pulsed lasers)
- 脉冲激光沉积(pulsed laser deposition)
- 脉冲(pulses)
- 凯利边带(Kelly sidebands)
- 基模锁定(fundamental mode locking)
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- 叠加脉冲锁模(additive-pulse mode locking)
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- 超短脉冲(ultrashort pulses)
- 变换极限(transform limit)
- sech2型脉冲(sech2-shaped pulses)
- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
可得到主动锁模激光器脉冲持续时间的理论。
Kuizenga-Siegman理论是可用于计算主动锁模激光器的脉冲持续时间的理论。 基本理论基础是主动锁模涉及到两个影响循环脉冲持续时间的竞争机制: — 调制器导致脉冲边翼的轻微衰减,有效地减少脉冲持续时间。 — 由于增益带宽有限,增益介质往往会降低脉冲的带宽,从而增加脉冲持续时间。
注意,为了缩短脉冲持续时间,调制器的脉冲缩短效应变得不那么有效,而增益介质的脉冲展宽效应变得更有效。对于一定的脉冲持续时间,两种效应处于平衡状态,这决定了稳态的脉冲持续时间(见图1)。
图1:蓝色曲线:调制器引起的每次往返脉冲持续时间的减少。红色曲线:增益介质引起的脉冲持续时间的增加。在黑点处,两种效应处于平衡状态。
基于这一定量处理方法, Kuizenga和Siegman得到计算稳态脉冲持续时间的一个较简单的方程:
该结果表明,例如调制器驱动增强几乎不会降低脉冲持续时间。 对于较短的脉冲,被动锁模更有效。 在这种情况下,图1中的蓝色曲线可以用可饱和吸收器的更陡的曲线代替,使得交点偏向左边。
- 啁啾(chirp)
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- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
可得到主动锁模激光器脉冲持续时间的理论。
Kuizenga-Siegman理论是可用于计算主动锁模激光器的脉冲持续时间的理论。 基本理论基础是主动锁模涉及到两个影响循环脉冲持续时间的竞争机制: — 调制器导致脉冲边翼的轻微衰减,有效地减少脉冲持续时间。 — 由于增益带宽有限,增益介质往往会降低脉冲的带宽,从而增加脉冲持续时间。
注意,为了缩短脉冲持续时间,调制器的脉冲缩短效应变得不那么有效,而增益介质的脉冲展宽效应变得更有效。对于一定的脉冲持续时间,两种效应处于平衡状态,这决定了稳态的脉冲持续时间(见图1)。
图1:蓝色曲线:调制器引起的每次往返脉冲持续时间的减少。红色曲线:增益介质引起的脉冲持续时间的增加。在黑点处,两种效应处于平衡状态。
基于这一定量处理方法, Kuizenga和Siegman得到计算稳态脉冲持续时间的一个较简单的方程:
该结果表明,例如调制器驱动增强几乎不会降低脉冲持续时间。 对于较短的脉冲,被动锁模更有效。 在这种情况下,图1中的蓝色曲线可以用可饱和吸收器的更陡的曲线代替,使得交点偏向左边。
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- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
可得到主动锁模激光器脉冲持续时间的理论。
Kuizenga-Siegman理论是可用于计算主动锁模激光器的脉冲持续时间的理论。 基本理论基础是主动锁模涉及到两个影响循环脉冲持续时间的竞争机制: — 调制器导致脉冲边翼的轻微衰减,有效地减少脉冲持续时间。 — 由于增益带宽有限,增益介质往往会降低脉冲的带宽,从而增加脉冲持续时间。
注意,为了缩短脉冲持续时间,调制器的脉冲缩短效应变得不那么有效,而增益介质的脉冲展宽效应变得更有效。对于一定的脉冲持续时间,两种效应处于平衡状态,这决定了稳态的脉冲持续时间(见图1)。
图1:蓝色曲线:调制器引起的每次往返脉冲持续时间的减少。红色曲线:增益介质引起的脉冲持续时间的增加。在黑点处,两种效应处于平衡状态。
基于这一定量处理方法, Kuizenga和Siegman得到计算稳态脉冲持续时间的一个较简单的方程:
该结果表明,例如调制器驱动增强几乎不会降低脉冲持续时间。 对于较短的脉冲,被动锁模更有效。 在这种情况下,图1中的蓝色曲线可以用可饱和吸收器的更陡的曲线代替,使得交点偏向左边。
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可得到主动锁模激光器脉冲持续时间的理论。
Kuizenga-Siegman理论是可用于计算主动锁模激光器的脉冲持续时间的理论。 基本理论基础是主动锁模涉及到两个影响循环脉冲持续时间的竞争机制: — 调制器导致脉冲边翼的轻微衰减,有效地减少脉冲持续时间。 — 由于增益带宽有限,增益介质往往会降低脉冲的带宽,从而增加脉冲持续时间。
注意,为了缩短脉冲持续时间,调制器的脉冲缩短效应变得不那么有效,而增益介质的脉冲展宽效应变得更有效。对于一定的脉冲持续时间,两种效应处于平衡状态,这决定了稳态的脉冲持续时间(见图1)。
图1:蓝色曲线:调制器引起的每次往返脉冲持续时间的减少。红色曲线:增益介质引起的脉冲持续时间的增加。在黑点处,两种效应处于平衡状态。
基于这一定量处理方法, Kuizenga和Siegman得到计算稳态脉冲持续时间的一个较简单的方程:
该结果表明,例如调制器驱动增强几乎不会降低脉冲持续时间。 对于较短的脉冲,被动锁模更有效。 在这种情况下,图1中的蓝色曲线可以用可饱和吸收器的更陡的曲线代替,使得交点偏向左边。
- 啁啾(chirp)
- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
- 色散波(dispersive wave)
- 脉冲前沿倾斜(pulse front tilt)
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- 光谱图(spectrograms)
- 高斯脉冲(Gaussian pulses)
- 峰值功率(peak power)
- 叠加脉冲锁模(additive-pulse mode locking)
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- 超快光学(ultrafast optics)
- 超短脉冲(ultrashort pulses)
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- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
可得到主动锁模激光器脉冲持续时间的理论。
Kuizenga-Siegman理论是可用于计算主动锁模激光器的脉冲持续时间的理论。 基本理论基础是主动锁模涉及到两个影响循环脉冲持续时间的竞争机制: — 调制器导致脉冲边翼的轻微衰减,有效地减少脉冲持续时间。 — 由于增益带宽有限,增益介质往往会降低脉冲的带宽,从而增加脉冲持续时间。
注意,为了缩短脉冲持续时间,调制器的脉冲缩短效应变得不那么有效,而增益介质的脉冲展宽效应变得更有效。对于一定的脉冲持续时间,两种效应处于平衡状态,这决定了稳态的脉冲持续时间(见图1)。
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基于这一定量处理方法, Kuizenga和Siegman得到计算稳态脉冲持续时间的一个较简单的方程:
该结果表明,例如调制器驱动增强几乎不会降低脉冲持续时间。 对于较短的脉冲,被动锁模更有效。 在这种情况下,图1中的蓝色曲线可以用可饱和吸收器的更陡的曲线代替,使得交点偏向左边。
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- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
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- 叠加脉冲锁模(additive-pulse mode locking)
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- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
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Kuizenga-Siegman理论是可用于计算主动锁模激光器的脉冲持续时间的理论。 基本理论基础是主动锁模涉及到两个影响循环脉冲持续时间的竞争机制: — 调制器导致脉冲边翼的轻微衰减,有效地减少脉冲持续时间。 — 由于增益带宽有限,增益介质往往会降低脉冲的带宽,从而增加脉冲持续时间。
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图1:蓝色曲线:调制器引起的每次往返脉冲持续时间的减少。红色曲线:增益介质引起的脉冲持续时间的增加。在黑点处,两种效应处于平衡状态。
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该结果表明,例如调制器驱动增强几乎不会降低脉冲持续时间。 对于较短的脉冲,被动锁模更有效。 在这种情况下,图1中的蓝色曲线可以用可饱和吸收器的更陡的曲线代替,使得交点偏向左边。
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- 双相脉冲(double pulses)
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- 基模锁定(fundamental mode locking)
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- 峰值功率(peak power)
- 叠加脉冲锁模(additive-pulse mode locking)
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- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
可得到主动锁模激光器脉冲持续时间的理论。
Kuizenga-Siegman理论是可用于计算主动锁模激光器的脉冲持续时间的理论。 基本理论基础是主动锁模涉及到两个影响循环脉冲持续时间的竞争机制: — 调制器导致脉冲边翼的轻微衰减,有效地减少脉冲持续时间。 — 由于增益带宽有限,增益介质往往会降低脉冲的带宽,从而增加脉冲持续时间。
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图1:蓝色曲线:调制器引起的每次往返脉冲持续时间的减少。红色曲线:增益介质引起的脉冲持续时间的增加。在黑点处,两种效应处于平衡状态。
基于这一定量处理方法, Kuizenga和Siegman得到计算稳态脉冲持续时间的一个较简单的方程:
该结果表明,例如调制器驱动增强几乎不会降低脉冲持续时间。 对于较短的脉冲,被动锁模更有效。 在这种情况下,图1中的蓝色曲线可以用可饱和吸收器的更陡的曲线代替,使得交点偏向左边。
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- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
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- 脉冲激光器(pulsed lasers)
- 脉冲激光沉积(pulsed laser deposition)
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- 凯利边带(Kelly sidebands)
- 基模锁定(fundamental mode locking)
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- 峰值功率(peak power)
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- 带宽极限脉冲(bandwidth-limited pulses)
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Kuizenga-Siegman理论是可用于计算主动锁模激光器的脉冲持续时间的理论。 基本理论基础是主动锁模涉及到两个影响循环脉冲持续时间的竞争机制: — 调制器导致脉冲边翼的轻微衰减,有效地减少脉冲持续时间。 — 由于增益带宽有限,增益介质往往会降低脉冲的带宽,从而增加脉冲持续时间。
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图1:蓝色曲线:调制器引起的每次往返脉冲持续时间的减少。红色曲线:增益介质引起的脉冲持续时间的增加。在黑点处,两种效应处于平衡状态。
基于这一定量处理方法, Kuizenga和Siegman得到计算稳态脉冲持续时间的一个较简单的方程:
该结果表明,例如调制器驱动增强几乎不会降低脉冲持续时间。 对于较短的脉冲,被动锁模更有效。 在这种情况下,图1中的蓝色曲线可以用可饱和吸收器的更陡的曲线代替,使得交点偏向左边。
- 啁啾(chirp)
- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
- 色散波(dispersive wave)
- 脉冲前沿倾斜(pulse front tilt)
- 脉冲激光器(pulsed lasers)
- 脉冲激光沉积(pulsed laser deposition)
- 脉冲(pulses)
- 凯利边带(Kelly sidebands)
- 基模锁定(fundamental mode locking)
- 光谱图(spectrograms)
- 高斯脉冲(Gaussian pulses)
- 峰值功率(peak power)
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- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
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Kuizenga-Siegman理论是可用于计算主动锁模激光器的脉冲持续时间的理论。 基本理论基础是主动锁模涉及到两个影响循环脉冲持续时间的竞争机制: — 调制器导致脉冲边翼的轻微衰减,有效地减少脉冲持续时间。 — 由于增益带宽有限,增益介质往往会降低脉冲的带宽,从而增加脉冲持续时间。
注意,为了缩短脉冲持续时间,调制器的脉冲缩短效应变得不那么有效,而增益介质的脉冲展宽效应变得更有效。对于一定的脉冲持续时间,两种效应处于平衡状态,这决定了稳态的脉冲持续时间(见图1)。
图1:蓝色曲线:调制器引起的每次往返脉冲持续时间的减少。红色曲线:增益介质引起的脉冲持续时间的增加。在黑点处,两种效应处于平衡状态。
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- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
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图1:蓝色曲线:调制器引起的每次往返脉冲持续时间的减少。红色曲线:增益介质引起的脉冲持续时间的增加。在黑点处,两种效应处于平衡状态。
基于这一定量处理方法, Kuizenga和Siegman得到计算稳态脉冲持续时间的一个较简单的方程:
该结果表明,例如调制器驱动增强几乎不会降低脉冲持续时间。 对于较短的脉冲,被动锁模更有效。 在这种情况下,图1中的蓝色曲线可以用可饱和吸收器的更陡的曲线代替,使得交点偏向左边。
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- 双相脉冲(double pulses)
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Kuizenga-Siegman理论是可用于计算主动锁模激光器的脉冲持续时间的理论。 基本理论基础是主动锁模涉及到两个影响循环脉冲持续时间的竞争机制: — 调制器导致脉冲边翼的轻微衰减,有效地减少脉冲持续时间。 — 由于增益带宽有限,增益介质往往会降低脉冲的带宽,从而增加脉冲持续时间。
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图1:蓝色曲线:调制器引起的每次往返脉冲持续时间的减少。红色曲线:增益介质引起的脉冲持续时间的增加。在黑点处,两种效应处于平衡状态。
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Kuizenga-Siegman理论是可用于计算主动锁模激光器的脉冲持续时间的理论。 基本理论基础是主动锁模涉及到两个影响循环脉冲持续时间的竞争机制: — 调制器导致脉冲边翼的轻微衰减,有效地减少脉冲持续时间。 — 由于增益带宽有限,增益介质往往会降低脉冲的带宽,从而增加脉冲持续时间。
注意,为了缩短脉冲持续时间,调制器的脉冲缩短效应变得不那么有效,而增益介质的脉冲展宽效应变得更有效。对于一定的脉冲持续时间,两种效应处于平衡状态,这决定了稳态的脉冲持续时间(见图1)。
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该结果表明,例如调制器驱动增强几乎不会降低脉冲持续时间。 对于较短的脉冲,被动锁模更有效。 在这种情况下,图1中的蓝色曲线可以用可饱和吸收器的更陡的曲线代替,使得交点偏向左边。
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- 基模锁定(fundamental mode locking)
- 光谱图(spectrograms)
- 高斯脉冲(Gaussian pulses)
- 峰值功率(peak power)
- 叠加脉冲锁模(additive-pulse mode locking)
- 带宽极限脉冲(bandwidth-limited pulses)
- 超快光学(ultrafast optics)
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可得到主动锁模激光器脉冲持续时间的理论。
Kuizenga-Siegman理论是可用于计算主动锁模激光器的脉冲持续时间的理论。 基本理论基础是主动锁模涉及到两个影响循环脉冲持续时间的竞争机制: — 调制器导致脉冲边翼的轻微衰减,有效地减少脉冲持续时间。 — 由于增益带宽有限,增益介质往往会降低脉冲的带宽,从而增加脉冲持续时间。
注意,为了缩短脉冲持续时间,调制器的脉冲缩短效应变得不那么有效,而增益介质的脉冲展宽效应变得更有效。对于一定的脉冲持续时间,两种效应处于平衡状态,这决定了稳态的脉冲持续时间(见图1)。
图1:蓝色曲线:调制器引起的每次往返脉冲持续时间的减少。红色曲线:增益介质引起的脉冲持续时间的增加。在黑点处,两种效应处于平衡状态。
基于这一定量处理方法, Kuizenga和Siegman得到计算稳态脉冲持续时间的一个较简单的方程:
该结果表明,例如调制器驱动增强几乎不会降低脉冲持续时间。 对于较短的脉冲,被动锁模更有效。 在这种情况下,图1中的蓝色曲线可以用可饱和吸收器的更陡的曲线代替,使得交点偏向左边。
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- 叠加脉冲锁模(additive-pulse mode locking)
- 带宽极限脉冲(bandwidth-limited pulses)
- 超快光学(ultrafast optics)
- 超短脉冲(ultrashort pulses)
- 变换极限(transform limit)
- sech2型脉冲(sech2-shaped pulses)
- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
可得到主动锁模激光器脉冲持续时间的理论。
Kuizenga-Siegman理论是可用于计算主动锁模激光器的脉冲持续时间的理论。 基本理论基础是主动锁模涉及到两个影响循环脉冲持续时间的竞争机制: — 调制器导致脉冲边翼的轻微衰减,有效地减少脉冲持续时间。 — 由于增益带宽有限,增益介质往往会降低脉冲的带宽,从而增加脉冲持续时间。
注意,为了缩短脉冲持续时间,调制器的脉冲缩短效应变得不那么有效,而增益介质的脉冲展宽效应变得更有效。对于一定的脉冲持续时间,两种效应处于平衡状态,这决定了稳态的脉冲持续时间(见图1)。
图1:蓝色曲线:调制器引起的每次往返脉冲持续时间的减少。红色曲线:增益介质引起的脉冲持续时间的增加。在黑点处,两种效应处于平衡状态。
基于这一定量处理方法, Kuizenga和Siegman得到计算稳态脉冲持续时间的一个较简单的方程:
该结果表明,例如调制器驱动增强几乎不会降低脉冲持续时间。 对于较短的脉冲,被动锁模更有效。 在这种情况下,图1中的蓝色曲线可以用可饱和吸收器的更陡的曲线代替,使得交点偏向左边。