- 啁啾(chirp)
- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
- 色散波(dispersive wave)
- 脉冲前沿倾斜(pulse front tilt)
- 脉冲激光器(pulsed lasers)
- 脉冲激光沉积(pulsed laser deposition)
- 脉冲(pulses)
- 凯利边带(Kelly sidebands)
- 基模锁定(fundamental mode locking)
- 光谱图(spectrograms)
- 高斯脉冲(Gaussian pulses)
- 峰值功率(peak power)
- 叠加脉冲锁模(additive-pulse mode locking)
- 带宽极限脉冲(bandwidth-limited pulses)
- 超快光学(ultrafast optics)
- 超短脉冲(ultrashort pulses)
- 变换极限(transform limit)
- sech2型脉冲(sech2-shaped pulses)
- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
脉冲时域上的最大光功率。
光脉冲的峰值功率是脉冲时域上的光功率的最大值。由于超短脉冲的脉宽可以十分窄,因此即便光束的平均功率不高,其峰值功率依旧可以十分高。例如,通过锁模激光器和再生放大器产生了一个10s的脉冲,其脉冲能量为10nJ,那么它的峰值功率则可以达到100GW的量级,相当于是一百个大型核电站的总和。如果将这一样么脉冲聚焦为一个4um大的光斑,那么其峰值光强可达4 × 1021 W/m2。通过一个较大的设备(大约一个小屋子那么大)即可以产生峰值功率达TW的激光。如果要产生峰值功率达PW的激光则需要更为复杂的具有多个啁啾脉冲放大器的设备才能时实现。
常见的大功率单位如下:
1kW = 103 W
1MW = 106 W
1GW = 109 W
1TW = 1012 W
1PW = 1015 W
峰值功率的测量
对于相对较长的脉冲,其峰值功率可以利用光电二极管直接测量。对于小于几十皮秒的脉冲,这种方法不再适用。此时脉冲峰值功率通常通过脉冲脉宽τp(可以利用光学自相关仪测量)和脉冲能量Ep推算出来。这种推算有一个与脉冲的时域形状相关的系数。例如,对于孤子脉冲(双曲正割型)的峰值功率为
需要注意的是,有一些作者忽略了以上这些因素,并将脉冲能量和脉冲脉宽的简单的比率作为峰值功率。
歧义
严格的来说,以上定义的峰值功率是不那么明确的。这取决于所述功率测量的时间分辨率(或带宽)。例如,调Q激光器常常表现出模式跳动,由于谐振腔模式跳动导致电场的振荡从而使得功率也有一个快速的振荡变化。而光电探测器则因为速度太慢而不能响应这些功率变化。
- 啁啾(chirp)
- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
- 色散波(dispersive wave)
- 脉冲前沿倾斜(pulse front tilt)
- 脉冲激光器(pulsed lasers)
- 脉冲激光沉积(pulsed laser deposition)
- 脉冲(pulses)
- 凯利边带(Kelly sidebands)
- 基模锁定(fundamental mode locking)
- 光谱图(spectrograms)
- 高斯脉冲(Gaussian pulses)
- 峰值功率(peak power)
- 叠加脉冲锁模(additive-pulse mode locking)
- 带宽极限脉冲(bandwidth-limited pulses)
- 超快光学(ultrafast optics)
- 超短脉冲(ultrashort pulses)
- 变换极限(transform limit)
- sech2型脉冲(sech2-shaped pulses)
- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
脉冲时域上的最大光功率。
光脉冲的峰值功率是脉冲时域上的光功率的最大值。由于超短脉冲的脉宽可以十分窄,因此即便光束的平均功率不高,其峰值功率依旧可以十分高。例如,通过锁模激光器和再生放大器产生了一个10s的脉冲,其脉冲能量为10nJ,那么它的峰值功率则可以达到100GW的量级,相当于是一百个大型核电站的总和。如果将这一样么脉冲聚焦为一个4um大的光斑,那么其峰值光强可达4 × 1021 W/m2。通过一个较大的设备(大约一个小屋子那么大)即可以产生峰值功率达TW的激光。如果要产生峰值功率达PW的激光则需要更为复杂的具有多个啁啾脉冲放大器的设备才能时实现。
常见的大功率单位如下:
1kW = 103 W
1MW = 106 W
1GW = 109 W
1TW = 1012 W
1PW = 1015 W
峰值功率的测量
对于相对较长的脉冲,其峰值功率可以利用光电二极管直接测量。对于小于几十皮秒的脉冲,这种方法不再适用。此时脉冲峰值功率通常通过脉冲脉宽τp(可以利用光学自相关仪测量)和脉冲能量Ep推算出来。这种推算有一个与脉冲的时域形状相关的系数。例如,对于孤子脉冲(双曲正割型)的峰值功率为
需要注意的是,有一些作者忽略了以上这些因素,并将脉冲能量和脉冲脉宽的简单的比率作为峰值功率。
歧义
严格的来说,以上定义的峰值功率是不那么明确的。这取决于所述功率测量的时间分辨率(或带宽)。例如,调Q激光器常常表现出模式跳动,由于谐振腔模式跳动导致电场的振荡从而使得功率也有一个快速的振荡变化。而光电探测器则因为速度太慢而不能响应这些功率变化。
- 啁啾(chirp)
- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
- 色散波(dispersive wave)
- 脉冲前沿倾斜(pulse front tilt)
- 脉冲激光器(pulsed lasers)
- 脉冲激光沉积(pulsed laser deposition)
- 脉冲(pulses)
- 凯利边带(Kelly sidebands)
- 基模锁定(fundamental mode locking)
- 光谱图(spectrograms)
- 高斯脉冲(Gaussian pulses)
- 峰值功率(peak power)
- 叠加脉冲锁模(additive-pulse mode locking)
- 带宽极限脉冲(bandwidth-limited pulses)
- 超快光学(ultrafast optics)
- 超短脉冲(ultrashort pulses)
- 变换极限(transform limit)
- sech2型脉冲(sech2-shaped pulses)
- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
脉冲时域上的最大光功率。
光脉冲的峰值功率是脉冲时域上的光功率的最大值。由于超短脉冲的脉宽可以十分窄,因此即便光束的平均功率不高,其峰值功率依旧可以十分高。例如,通过锁模激光器和再生放大器产生了一个10s的脉冲,其脉冲能量为10nJ,那么它的峰值功率则可以达到100GW的量级,相当于是一百个大型核电站的总和。如果将这一样么脉冲聚焦为一个4um大的光斑,那么其峰值光强可达4 × 1021 W/m2。通过一个较大的设备(大约一个小屋子那么大)即可以产生峰值功率达TW的激光。如果要产生峰值功率达PW的激光则需要更为复杂的具有多个啁啾脉冲放大器的设备才能时实现。
常见的大功率单位如下:
1kW = 103 W
1MW = 106 W
1GW = 109 W
1TW = 1012 W
1PW = 1015 W
峰值功率的测量
对于相对较长的脉冲,其峰值功率可以利用光电二极管直接测量。对于小于几十皮秒的脉冲,这种方法不再适用。此时脉冲峰值功率通常通过脉冲脉宽τp(可以利用光学自相关仪测量)和脉冲能量Ep推算出来。这种推算有一个与脉冲的时域形状相关的系数。例如,对于孤子脉冲(双曲正割型)的峰值功率为
需要注意的是,有一些作者忽略了以上这些因素,并将脉冲能量和脉冲脉宽的简单的比率作为峰值功率。
歧义
严格的来说,以上定义的峰值功率是不那么明确的。这取决于所述功率测量的时间分辨率(或带宽)。例如,调Q激光器常常表现出模式跳动,由于谐振腔模式跳动导致电场的振荡从而使得功率也有一个快速的振荡变化。而光电探测器则因为速度太慢而不能响应这些功率变化。
- 啁啾(chirp)
- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
- 色散波(dispersive wave)
- 脉冲前沿倾斜(pulse front tilt)
- 脉冲激光器(pulsed lasers)
- 脉冲激光沉积(pulsed laser deposition)
- 脉冲(pulses)
- 凯利边带(Kelly sidebands)
- 基模锁定(fundamental mode locking)
- 光谱图(spectrograms)
- 高斯脉冲(Gaussian pulses)
- 峰值功率(peak power)
- 叠加脉冲锁模(additive-pulse mode locking)
- 带宽极限脉冲(bandwidth-limited pulses)
- 超快光学(ultrafast optics)
- 超短脉冲(ultrashort pulses)
- 变换极限(transform limit)
- sech2型脉冲(sech2-shaped pulses)
- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
脉冲时域上的最大光功率。
光脉冲的峰值功率是脉冲时域上的光功率的最大值。由于超短脉冲的脉宽可以十分窄,因此即便光束的平均功率不高,其峰值功率依旧可以十分高。例如,通过锁模激光器和再生放大器产生了一个10s的脉冲,其脉冲能量为10nJ,那么它的峰值功率则可以达到100GW的量级,相当于是一百个大型核电站的总和。如果将这一样么脉冲聚焦为一个4um大的光斑,那么其峰值光强可达4 × 1021 W/m2。通过一个较大的设备(大约一个小屋子那么大)即可以产生峰值功率达TW的激光。如果要产生峰值功率达PW的激光则需要更为复杂的具有多个啁啾脉冲放大器的设备才能时实现。
常见的大功率单位如下:
1kW = 103 W
1MW = 106 W
1GW = 109 W
1TW = 1012 W
1PW = 1015 W
峰值功率的测量
对于相对较长的脉冲,其峰值功率可以利用光电二极管直接测量。对于小于几十皮秒的脉冲,这种方法不再适用。此时脉冲峰值功率通常通过脉冲脉宽τp(可以利用光学自相关仪测量)和脉冲能量Ep推算出来。这种推算有一个与脉冲的时域形状相关的系数。例如,对于孤子脉冲(双曲正割型)的峰值功率为
需要注意的是,有一些作者忽略了以上这些因素,并将脉冲能量和脉冲脉宽的简单的比率作为峰值功率。
歧义
严格的来说,以上定义的峰值功率是不那么明确的。这取决于所述功率测量的时间分辨率(或带宽)。例如,调Q激光器常常表现出模式跳动,由于谐振腔模式跳动导致电场的振荡从而使得功率也有一个快速的振荡变化。而光电探测器则因为速度太慢而不能响应这些功率变化。
- 啁啾(chirp)
- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
- 色散波(dispersive wave)
- 脉冲前沿倾斜(pulse front tilt)
- 脉冲激光器(pulsed lasers)
- 脉冲激光沉积(pulsed laser deposition)
- 脉冲(pulses)
- 凯利边带(Kelly sidebands)
- 基模锁定(fundamental mode locking)
- 光谱图(spectrograms)
- 高斯脉冲(Gaussian pulses)
- 峰值功率(peak power)
- 叠加脉冲锁模(additive-pulse mode locking)
- 带宽极限脉冲(bandwidth-limited pulses)
- 超快光学(ultrafast optics)
- 超短脉冲(ultrashort pulses)
- 变换极限(transform limit)
- sech2型脉冲(sech2-shaped pulses)
- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
脉冲时域上的最大光功率。
光脉冲的峰值功率是脉冲时域上的光功率的最大值。由于超短脉冲的脉宽可以十分窄,因此即便光束的平均功率不高,其峰值功率依旧可以十分高。例如,通过锁模激光器和再生放大器产生了一个10s的脉冲,其脉冲能量为10nJ,那么它的峰值功率则可以达到100GW的量级,相当于是一百个大型核电站的总和。如果将这一样么脉冲聚焦为一个4um大的光斑,那么其峰值光强可达4 × 1021 W/m2。通过一个较大的设备(大约一个小屋子那么大)即可以产生峰值功率达TW的激光。如果要产生峰值功率达PW的激光则需要更为复杂的具有多个啁啾脉冲放大器的设备才能时实现。
常见的大功率单位如下:
1kW = 103 W
1MW = 106 W
1GW = 109 W
1TW = 1012 W
1PW = 1015 W
峰值功率的测量
对于相对较长的脉冲,其峰值功率可以利用光电二极管直接测量。对于小于几十皮秒的脉冲,这种方法不再适用。此时脉冲峰值功率通常通过脉冲脉宽τp(可以利用光学自相关仪测量)和脉冲能量Ep推算出来。这种推算有一个与脉冲的时域形状相关的系数。例如,对于孤子脉冲(双曲正割型)的峰值功率为
需要注意的是,有一些作者忽略了以上这些因素,并将脉冲能量和脉冲脉宽的简单的比率作为峰值功率。
歧义
严格的来说,以上定义的峰值功率是不那么明确的。这取决于所述功率测量的时间分辨率(或带宽)。例如,调Q激光器常常表现出模式跳动,由于谐振腔模式跳动导致电场的振荡从而使得功率也有一个快速的振荡变化。而光电探测器则因为速度太慢而不能响应这些功率变化。
- 啁啾(chirp)
- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
- 色散波(dispersive wave)
- 脉冲前沿倾斜(pulse front tilt)
- 脉冲激光器(pulsed lasers)
- 脉冲激光沉积(pulsed laser deposition)
- 脉冲(pulses)
- 凯利边带(Kelly sidebands)
- 基模锁定(fundamental mode locking)
- 光谱图(spectrograms)
- 高斯脉冲(Gaussian pulses)
- 峰值功率(peak power)
- 叠加脉冲锁模(additive-pulse mode locking)
- 带宽极限脉冲(bandwidth-limited pulses)
- 超快光学(ultrafast optics)
- 超短脉冲(ultrashort pulses)
- 变换极限(transform limit)
- sech2型脉冲(sech2-shaped pulses)
- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
脉冲时域上的最大光功率。
光脉冲的峰值功率是脉冲时域上的光功率的最大值。由于超短脉冲的脉宽可以十分窄,因此即便光束的平均功率不高,其峰值功率依旧可以十分高。例如,通过锁模激光器和再生放大器产生了一个10s的脉冲,其脉冲能量为10nJ,那么它的峰值功率则可以达到100GW的量级,相当于是一百个大型核电站的总和。如果将这一样么脉冲聚焦为一个4um大的光斑,那么其峰值光强可达4 × 1021 W/m2。通过一个较大的设备(大约一个小屋子那么大)即可以产生峰值功率达TW的激光。如果要产生峰值功率达PW的激光则需要更为复杂的具有多个啁啾脉冲放大器的设备才能时实现。
常见的大功率单位如下:
1kW = 103 W
1MW = 106 W
1GW = 109 W
1TW = 1012 W
1PW = 1015 W
峰值功率的测量
对于相对较长的脉冲,其峰值功率可以利用光电二极管直接测量。对于小于几十皮秒的脉冲,这种方法不再适用。此时脉冲峰值功率通常通过脉冲脉宽τp(可以利用光学自相关仪测量)和脉冲能量Ep推算出来。这种推算有一个与脉冲的时域形状相关的系数。例如,对于孤子脉冲(双曲正割型)的峰值功率为
需要注意的是,有一些作者忽略了以上这些因素,并将脉冲能量和脉冲脉宽的简单的比率作为峰值功率。
歧义
严格的来说,以上定义的峰值功率是不那么明确的。这取决于所述功率测量的时间分辨率(或带宽)。例如,调Q激光器常常表现出模式跳动,由于谐振腔模式跳动导致电场的振荡从而使得功率也有一个快速的振荡变化。而光电探测器则因为速度太慢而不能响应这些功率变化。
- 啁啾(chirp)
- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
- 色散波(dispersive wave)
- 脉冲前沿倾斜(pulse front tilt)
- 脉冲激光器(pulsed lasers)
- 脉冲激光沉积(pulsed laser deposition)
- 脉冲(pulses)
- 凯利边带(Kelly sidebands)
- 基模锁定(fundamental mode locking)
- 光谱图(spectrograms)
- 高斯脉冲(Gaussian pulses)
- 峰值功率(peak power)
- 叠加脉冲锁模(additive-pulse mode locking)
- 带宽极限脉冲(bandwidth-limited pulses)
- 超快光学(ultrafast optics)
- 超短脉冲(ultrashort pulses)
- 变换极限(transform limit)
- sech2型脉冲(sech2-shaped pulses)
- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
脉冲时域上的最大光功率。
光脉冲的峰值功率是脉冲时域上的光功率的最大值。由于超短脉冲的脉宽可以十分窄,因此即便光束的平均功率不高,其峰值功率依旧可以十分高。例如,通过锁模激光器和再生放大器产生了一个10s的脉冲,其脉冲能量为10nJ,那么它的峰值功率则可以达到100GW的量级,相当于是一百个大型核电站的总和。如果将这一样么脉冲聚焦为一个4um大的光斑,那么其峰值光强可达4 × 1021 W/m2。通过一个较大的设备(大约一个小屋子那么大)即可以产生峰值功率达TW的激光。如果要产生峰值功率达PW的激光则需要更为复杂的具有多个啁啾脉冲放大器的设备才能时实现。
常见的大功率单位如下:
1kW = 103 W
1MW = 106 W
1GW = 109 W
1TW = 1012 W
1PW = 1015 W
峰值功率的测量
对于相对较长的脉冲,其峰值功率可以利用光电二极管直接测量。对于小于几十皮秒的脉冲,这种方法不再适用。此时脉冲峰值功率通常通过脉冲脉宽τp(可以利用光学自相关仪测量)和脉冲能量Ep推算出来。这种推算有一个与脉冲的时域形状相关的系数。例如,对于孤子脉冲(双曲正割型)的峰值功率为
需要注意的是,有一些作者忽略了以上这些因素,并将脉冲能量和脉冲脉宽的简单的比率作为峰值功率。
歧义
严格的来说,以上定义的峰值功率是不那么明确的。这取决于所述功率测量的时间分辨率(或带宽)。例如,调Q激光器常常表现出模式跳动,由于谐振腔模式跳动导致电场的振荡从而使得功率也有一个快速的振荡变化。而光电探测器则因为速度太慢而不能响应这些功率变化。
- 啁啾(chirp)
- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
- 色散波(dispersive wave)
- 脉冲前沿倾斜(pulse front tilt)
- 脉冲激光器(pulsed lasers)
- 脉冲激光沉积(pulsed laser deposition)
- 脉冲(pulses)
- 凯利边带(Kelly sidebands)
- 基模锁定(fundamental mode locking)
- 光谱图(spectrograms)
- 高斯脉冲(Gaussian pulses)
- 峰值功率(peak power)
- 叠加脉冲锁模(additive-pulse mode locking)
- 带宽极限脉冲(bandwidth-limited pulses)
- 超快光学(ultrafast optics)
- 超短脉冲(ultrashort pulses)
- 变换极限(transform limit)
- sech2型脉冲(sech2-shaped pulses)
- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
脉冲时域上的最大光功率。
光脉冲的峰值功率是脉冲时域上的光功率的最大值。由于超短脉冲的脉宽可以十分窄,因此即便光束的平均功率不高,其峰值功率依旧可以十分高。例如,通过锁模激光器和再生放大器产生了一个10s的脉冲,其脉冲能量为10nJ,那么它的峰值功率则可以达到100GW的量级,相当于是一百个大型核电站的总和。如果将这一样么脉冲聚焦为一个4um大的光斑,那么其峰值光强可达4 × 1021 W/m2。通过一个较大的设备(大约一个小屋子那么大)即可以产生峰值功率达TW的激光。如果要产生峰值功率达PW的激光则需要更为复杂的具有多个啁啾脉冲放大器的设备才能时实现。
常见的大功率单位如下:
1kW = 103 W
1MW = 106 W
1GW = 109 W
1TW = 1012 W
1PW = 1015 W
峰值功率的测量
对于相对较长的脉冲,其峰值功率可以利用光电二极管直接测量。对于小于几十皮秒的脉冲,这种方法不再适用。此时脉冲峰值功率通常通过脉冲脉宽τp(可以利用光学自相关仪测量)和脉冲能量Ep推算出来。这种推算有一个与脉冲的时域形状相关的系数。例如,对于孤子脉冲(双曲正割型)的峰值功率为
需要注意的是,有一些作者忽略了以上这些因素,并将脉冲能量和脉冲脉宽的简单的比率作为峰值功率。
歧义
严格的来说,以上定义的峰值功率是不那么明确的。这取决于所述功率测量的时间分辨率(或带宽)。例如,调Q激光器常常表现出模式跳动,由于谐振腔模式跳动导致电场的振荡从而使得功率也有一个快速的振荡变化。而光电探测器则因为速度太慢而不能响应这些功率变化。
- 啁啾(chirp)
- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
- 色散波(dispersive wave)
- 脉冲前沿倾斜(pulse front tilt)
- 脉冲激光器(pulsed lasers)
- 脉冲激光沉积(pulsed laser deposition)
- 脉冲(pulses)
- 凯利边带(Kelly sidebands)
- 基模锁定(fundamental mode locking)
- 光谱图(spectrograms)
- 高斯脉冲(Gaussian pulses)
- 峰值功率(peak power)
- 叠加脉冲锁模(additive-pulse mode locking)
- 带宽极限脉冲(bandwidth-limited pulses)
- 超快光学(ultrafast optics)
- 超短脉冲(ultrashort pulses)
- 变换极限(transform limit)
- sech2型脉冲(sech2-shaped pulses)
- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
脉冲时域上的最大光功率。
光脉冲的峰值功率是脉冲时域上的光功率的最大值。由于超短脉冲的脉宽可以十分窄,因此即便光束的平均功率不高,其峰值功率依旧可以十分高。例如,通过锁模激光器和再生放大器产生了一个10s的脉冲,其脉冲能量为10nJ,那么它的峰值功率则可以达到100GW的量级,相当于是一百个大型核电站的总和。如果将这一样么脉冲聚焦为一个4um大的光斑,那么其峰值光强可达4 × 1021 W/m2。通过一个较大的设备(大约一个小屋子那么大)即可以产生峰值功率达TW的激光。如果要产生峰值功率达PW的激光则需要更为复杂的具有多个啁啾脉冲放大器的设备才能时实现。
常见的大功率单位如下:
1kW = 103 W
1MW = 106 W
1GW = 109 W
1TW = 1012 W
1PW = 1015 W
峰值功率的测量
对于相对较长的脉冲,其峰值功率可以利用光电二极管直接测量。对于小于几十皮秒的脉冲,这种方法不再适用。此时脉冲峰值功率通常通过脉冲脉宽τp(可以利用光学自相关仪测量)和脉冲能量Ep推算出来。这种推算有一个与脉冲的时域形状相关的系数。例如,对于孤子脉冲(双曲正割型)的峰值功率为
需要注意的是,有一些作者忽略了以上这些因素,并将脉冲能量和脉冲脉宽的简单的比率作为峰值功率。
歧义
严格的来说,以上定义的峰值功率是不那么明确的。这取决于所述功率测量的时间分辨率(或带宽)。例如,调Q激光器常常表现出模式跳动,由于谐振腔模式跳动导致电场的振荡从而使得功率也有一个快速的振荡变化。而光电探测器则因为速度太慢而不能响应这些功率变化。
- 啁啾(chirp)
- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
- 色散波(dispersive wave)
- 脉冲前沿倾斜(pulse front tilt)
- 脉冲激光器(pulsed lasers)
- 脉冲激光沉积(pulsed laser deposition)
- 脉冲(pulses)
- 凯利边带(Kelly sidebands)
- 基模锁定(fundamental mode locking)
- 光谱图(spectrograms)
- 高斯脉冲(Gaussian pulses)
- 峰值功率(peak power)
- 叠加脉冲锁模(additive-pulse mode locking)
- 带宽极限脉冲(bandwidth-limited pulses)
- 超快光学(ultrafast optics)
- 超短脉冲(ultrashort pulses)
- 变换极限(transform limit)
- sech2型脉冲(sech2-shaped pulses)
- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
脉冲时域上的最大光功率。
光脉冲的峰值功率是脉冲时域上的光功率的最大值。由于超短脉冲的脉宽可以十分窄,因此即便光束的平均功率不高,其峰值功率依旧可以十分高。例如,通过锁模激光器和再生放大器产生了一个10s的脉冲,其脉冲能量为10nJ,那么它的峰值功率则可以达到100GW的量级,相当于是一百个大型核电站的总和。如果将这一样么脉冲聚焦为一个4um大的光斑,那么其峰值光强可达4 × 1021 W/m2。通过一个较大的设备(大约一个小屋子那么大)即可以产生峰值功率达TW的激光。如果要产生峰值功率达PW的激光则需要更为复杂的具有多个啁啾脉冲放大器的设备才能时实现。
常见的大功率单位如下:
1kW = 103 W
1MW = 106 W
1GW = 109 W
1TW = 1012 W
1PW = 1015 W
峰值功率的测量
对于相对较长的脉冲,其峰值功率可以利用光电二极管直接测量。对于小于几十皮秒的脉冲,这种方法不再适用。此时脉冲峰值功率通常通过脉冲脉宽τp(可以利用光学自相关仪测量)和脉冲能量Ep推算出来。这种推算有一个与脉冲的时域形状相关的系数。例如,对于孤子脉冲(双曲正割型)的峰值功率为
需要注意的是,有一些作者忽略了以上这些因素,并将脉冲能量和脉冲脉宽的简单的比率作为峰值功率。
歧义
严格的来说,以上定义的峰值功率是不那么明确的。这取决于所述功率测量的时间分辨率(或带宽)。例如,调Q激光器常常表现出模式跳动,由于谐振腔模式跳动导致电场的振荡从而使得功率也有一个快速的振荡变化。而光电探测器则因为速度太慢而不能响应这些功率变化。
- 啁啾(chirp)
- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
- 色散波(dispersive wave)
- 脉冲前沿倾斜(pulse front tilt)
- 脉冲激光器(pulsed lasers)
- 脉冲激光沉积(pulsed laser deposition)
- 脉冲(pulses)
- 凯利边带(Kelly sidebands)
- 基模锁定(fundamental mode locking)
- 光谱图(spectrograms)
- 高斯脉冲(Gaussian pulses)
- 峰值功率(peak power)
- 叠加脉冲锁模(additive-pulse mode locking)
- 带宽极限脉冲(bandwidth-limited pulses)
- 超快光学(ultrafast optics)
- 超短脉冲(ultrashort pulses)
- 变换极限(transform limit)
- sech2型脉冲(sech2-shaped pulses)
- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
脉冲时域上的最大光功率。
光脉冲的峰值功率是脉冲时域上的光功率的最大值。由于超短脉冲的脉宽可以十分窄,因此即便光束的平均功率不高,其峰值功率依旧可以十分高。例如,通过锁模激光器和再生放大器产生了一个10s的脉冲,其脉冲能量为10nJ,那么它的峰值功率则可以达到100GW的量级,相当于是一百个大型核电站的总和。如果将这一样么脉冲聚焦为一个4um大的光斑,那么其峰值光强可达4 × 1021 W/m2。通过一个较大的设备(大约一个小屋子那么大)即可以产生峰值功率达TW的激光。如果要产生峰值功率达PW的激光则需要更为复杂的具有多个啁啾脉冲放大器的设备才能时实现。
常见的大功率单位如下:
1kW = 103 W
1MW = 106 W
1GW = 109 W
1TW = 1012 W
1PW = 1015 W
峰值功率的测量
对于相对较长的脉冲,其峰值功率可以利用光电二极管直接测量。对于小于几十皮秒的脉冲,这种方法不再适用。此时脉冲峰值功率通常通过脉冲脉宽τp(可以利用光学自相关仪测量)和脉冲能量Ep推算出来。这种推算有一个与脉冲的时域形状相关的系数。例如,对于孤子脉冲(双曲正割型)的峰值功率为
需要注意的是,有一些作者忽略了以上这些因素,并将脉冲能量和脉冲脉宽的简单的比率作为峰值功率。
歧义
严格的来说,以上定义的峰值功率是不那么明确的。这取决于所述功率测量的时间分辨率(或带宽)。例如,调Q激光器常常表现出模式跳动,由于谐振腔模式跳动导致电场的振荡从而使得功率也有一个快速的振荡变化。而光电探测器则因为速度太慢而不能响应这些功率变化。
- 啁啾(chirp)
- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
- 色散波(dispersive wave)
- 脉冲前沿倾斜(pulse front tilt)
- 脉冲激光器(pulsed lasers)
- 脉冲激光沉积(pulsed laser deposition)
- 脉冲(pulses)
- 凯利边带(Kelly sidebands)
- 基模锁定(fundamental mode locking)
- 光谱图(spectrograms)
- 高斯脉冲(Gaussian pulses)
- 峰值功率(peak power)
- 叠加脉冲锁模(additive-pulse mode locking)
- 带宽极限脉冲(bandwidth-limited pulses)
- 超快光学(ultrafast optics)
- 超短脉冲(ultrashort pulses)
- 变换极限(transform limit)
- sech2型脉冲(sech2-shaped pulses)
- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
脉冲时域上的最大光功率。
光脉冲的峰值功率是脉冲时域上的光功率的最大值。由于超短脉冲的脉宽可以十分窄,因此即便光束的平均功率不高,其峰值功率依旧可以十分高。例如,通过锁模激光器和再生放大器产生了一个10s的脉冲,其脉冲能量为10nJ,那么它的峰值功率则可以达到100GW的量级,相当于是一百个大型核电站的总和。如果将这一样么脉冲聚焦为一个4um大的光斑,那么其峰值光强可达4 × 1021 W/m2。通过一个较大的设备(大约一个小屋子那么大)即可以产生峰值功率达TW的激光。如果要产生峰值功率达PW的激光则需要更为复杂的具有多个啁啾脉冲放大器的设备才能时实现。
常见的大功率单位如下:
1kW = 103 W
1MW = 106 W
1GW = 109 W
1TW = 1012 W
1PW = 1015 W
峰值功率的测量
对于相对较长的脉冲,其峰值功率可以利用光电二极管直接测量。对于小于几十皮秒的脉冲,这种方法不再适用。此时脉冲峰值功率通常通过脉冲脉宽τp(可以利用光学自相关仪测量)和脉冲能量Ep推算出来。这种推算有一个与脉冲的时域形状相关的系数。例如,对于孤子脉冲(双曲正割型)的峰值功率为
需要注意的是,有一些作者忽略了以上这些因素,并将脉冲能量和脉冲脉宽的简单的比率作为峰值功率。
歧义
严格的来说,以上定义的峰值功率是不那么明确的。这取决于所述功率测量的时间分辨率(或带宽)。例如,调Q激光器常常表现出模式跳动,由于谐振腔模式跳动导致电场的振荡从而使得功率也有一个快速的振荡变化。而光电探测器则因为速度太慢而不能响应这些功率变化。
- 啁啾(chirp)
- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
- 色散波(dispersive wave)
- 脉冲前沿倾斜(pulse front tilt)
- 脉冲激光器(pulsed lasers)
- 脉冲激光沉积(pulsed laser deposition)
- 脉冲(pulses)
- 凯利边带(Kelly sidebands)
- 基模锁定(fundamental mode locking)
- 光谱图(spectrograms)
- 高斯脉冲(Gaussian pulses)
- 峰值功率(peak power)
- 叠加脉冲锁模(additive-pulse mode locking)
- 带宽极限脉冲(bandwidth-limited pulses)
- 超快光学(ultrafast optics)
- 超短脉冲(ultrashort pulses)
- 变换极限(transform limit)
- sech2型脉冲(sech2-shaped pulses)
- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
脉冲时域上的最大光功率。
光脉冲的峰值功率是脉冲时域上的光功率的最大值。由于超短脉冲的脉宽可以十分窄,因此即便光束的平均功率不高,其峰值功率依旧可以十分高。例如,通过锁模激光器和再生放大器产生了一个10s的脉冲,其脉冲能量为10nJ,那么它的峰值功率则可以达到100GW的量级,相当于是一百个大型核电站的总和。如果将这一样么脉冲聚焦为一个4um大的光斑,那么其峰值光强可达4 × 1021 W/m2。通过一个较大的设备(大约一个小屋子那么大)即可以产生峰值功率达TW的激光。如果要产生峰值功率达PW的激光则需要更为复杂的具有多个啁啾脉冲放大器的设备才能时实现。
常见的大功率单位如下:
1kW = 103 W
1MW = 106 W
1GW = 109 W
1TW = 1012 W
1PW = 1015 W
峰值功率的测量
对于相对较长的脉冲,其峰值功率可以利用光电二极管直接测量。对于小于几十皮秒的脉冲,这种方法不再适用。此时脉冲峰值功率通常通过脉冲脉宽τp(可以利用光学自相关仪测量)和脉冲能量Ep推算出来。这种推算有一个与脉冲的时域形状相关的系数。例如,对于孤子脉冲(双曲正割型)的峰值功率为
需要注意的是,有一些作者忽略了以上这些因素,并将脉冲能量和脉冲脉宽的简单的比率作为峰值功率。
歧义
严格的来说,以上定义的峰值功率是不那么明确的。这取决于所述功率测量的时间分辨率(或带宽)。例如,调Q激光器常常表现出模式跳动,由于谐振腔模式跳动导致电场的振荡从而使得功率也有一个快速的振荡变化。而光电探测器则因为速度太慢而不能响应这些功率变化。
- 啁啾(chirp)
- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
- 色散波(dispersive wave)
- 脉冲前沿倾斜(pulse front tilt)
- 脉冲激光器(pulsed lasers)
- 脉冲激光沉积(pulsed laser deposition)
- 脉冲(pulses)
- 凯利边带(Kelly sidebands)
- 基模锁定(fundamental mode locking)
- 光谱图(spectrograms)
- 高斯脉冲(Gaussian pulses)
- 峰值功率(peak power)
- 叠加脉冲锁模(additive-pulse mode locking)
- 带宽极限脉冲(bandwidth-limited pulses)
- 超快光学(ultrafast optics)
- 超短脉冲(ultrashort pulses)
- 变换极限(transform limit)
- sech2型脉冲(sech2-shaped pulses)
- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
脉冲时域上的最大光功率。
光脉冲的峰值功率是脉冲时域上的光功率的最大值。由于超短脉冲的脉宽可以十分窄,因此即便光束的平均功率不高,其峰值功率依旧可以十分高。例如,通过锁模激光器和再生放大器产生了一个10s的脉冲,其脉冲能量为10nJ,那么它的峰值功率则可以达到100GW的量级,相当于是一百个大型核电站的总和。如果将这一样么脉冲聚焦为一个4um大的光斑,那么其峰值光强可达4 × 1021 W/m2。通过一个较大的设备(大约一个小屋子那么大)即可以产生峰值功率达TW的激光。如果要产生峰值功率达PW的激光则需要更为复杂的具有多个啁啾脉冲放大器的设备才能时实现。
常见的大功率单位如下:
1kW = 103 W
1MW = 106 W
1GW = 109 W
1TW = 1012 W
1PW = 1015 W
峰值功率的测量
对于相对较长的脉冲,其峰值功率可以利用光电二极管直接测量。对于小于几十皮秒的脉冲,这种方法不再适用。此时脉冲峰值功率通常通过脉冲脉宽τp(可以利用光学自相关仪测量)和脉冲能量Ep推算出来。这种推算有一个与脉冲的时域形状相关的系数。例如,对于孤子脉冲(双曲正割型)的峰值功率为
需要注意的是,有一些作者忽略了以上这些因素,并将脉冲能量和脉冲脉宽的简单的比率作为峰值功率。
歧义
严格的来说,以上定义的峰值功率是不那么明确的。这取决于所述功率测量的时间分辨率(或带宽)。例如,调Q激光器常常表现出模式跳动,由于谐振腔模式跳动导致电场的振荡从而使得功率也有一个快速的振荡变化。而光电探测器则因为速度太慢而不能响应这些功率变化。
- 啁啾(chirp)
- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
- 色散波(dispersive wave)
- 脉冲前沿倾斜(pulse front tilt)
- 脉冲激光器(pulsed lasers)
- 脉冲激光沉积(pulsed laser deposition)
- 脉冲(pulses)
- 凯利边带(Kelly sidebands)
- 基模锁定(fundamental mode locking)
- 光谱图(spectrograms)
- 高斯脉冲(Gaussian pulses)
- 峰值功率(peak power)
- 叠加脉冲锁模(additive-pulse mode locking)
- 带宽极限脉冲(bandwidth-limited pulses)
- 超快光学(ultrafast optics)
- 超短脉冲(ultrashort pulses)
- 变换极限(transform limit)
- sech2型脉冲(sech2-shaped pulses)
- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
脉冲时域上的最大光功率。
光脉冲的峰值功率是脉冲时域上的光功率的最大值。由于超短脉冲的脉宽可以十分窄,因此即便光束的平均功率不高,其峰值功率依旧可以十分高。例如,通过锁模激光器和再生放大器产生了一个10s的脉冲,其脉冲能量为10nJ,那么它的峰值功率则可以达到100GW的量级,相当于是一百个大型核电站的总和。如果将这一样么脉冲聚焦为一个4um大的光斑,那么其峰值光强可达4 × 1021 W/m2。通过一个较大的设备(大约一个小屋子那么大)即可以产生峰值功率达TW的激光。如果要产生峰值功率达PW的激光则需要更为复杂的具有多个啁啾脉冲放大器的设备才能时实现。
常见的大功率单位如下:
1kW = 103 W
1MW = 106 W
1GW = 109 W
1TW = 1012 W
1PW = 1015 W
峰值功率的测量
对于相对较长的脉冲,其峰值功率可以利用光电二极管直接测量。对于小于几十皮秒的脉冲,这种方法不再适用。此时脉冲峰值功率通常通过脉冲脉宽τp(可以利用光学自相关仪测量)和脉冲能量Ep推算出来。这种推算有一个与脉冲的时域形状相关的系数。例如,对于孤子脉冲(双曲正割型)的峰值功率为
需要注意的是,有一些作者忽略了以上这些因素,并将脉冲能量和脉冲脉宽的简单的比率作为峰值功率。
歧义
严格的来说,以上定义的峰值功率是不那么明确的。这取决于所述功率测量的时间分辨率(或带宽)。例如,调Q激光器常常表现出模式跳动,由于谐振腔模式跳动导致电场的振荡从而使得功率也有一个快速的振荡变化。而光电探测器则因为速度太慢而不能响应这些功率变化。