- 啁啾(chirp)
- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
- 色散波(dispersive wave)
- 脉冲前沿倾斜(pulse front tilt)
- 脉冲激光器(pulsed lasers)
- 脉冲激光沉积(pulsed laser deposition)
- 脉冲(pulses)
- 凯利边带(Kelly sidebands)
- 基模锁定(fundamental mode locking)
- 光谱图(spectrograms)
- 高斯脉冲(Gaussian pulses)
- 峰值功率(peak power)
- 叠加脉冲锁模(additive-pulse mode locking)
- 带宽极限脉冲(bandwidth-limited pulses)
- 超快光学(ultrafast optics)
- 超短脉冲(ultrashort pulses)
- 变换极限(transform limit)
- sech2型脉冲(sech2-shaped pulses)
- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
对于一个给定光谱能达到的最小脉宽
在超快光学中,变换极限脉宽(也称傅立叶极限脉宽或者傅立叶变换极限脉宽)通常指的是对于脉冲的光谱所能得到的最短的脉宽。此时的脉冲被成为变换极限脉冲。要得到变换极限脉宽需要脉冲具有一个与频率无关的谱相位(此时脉冲具有最大的峰值功率),这意味着时间带宽积达到了最小且脉冲不具有啁啾。时间带宽积的最小值取决于脉冲形状,对于高斯型脉冲,其最小值约为0.44;对于双曲正割型脉冲,其最小值约为0.315。(以上脉宽和谱宽的取值均为其半高全宽值。)
对于给定的脉宽,变换极限脉冲是那些具有最小谱宽的脉冲。这一点对于光纤通信是很重要的:如果发射机发射一个近变换极限脉冲时,可以尽量减少传输过程中色散的影响,从而最大化可传输的距离。
许多锁模激光器,尤其是孤子激光器,可以产生近变换极限脉冲。当脉冲在透明介质中传输时,色散和非线性效应会引起啁啾从而导致脉冲不是变换极限脉冲。这样的脉冲可以通过对其施加合适的色散从而修改其谱相位,使得其变回变换极限脉冲(同时在时域上被压缩),这就是所谓的色散补偿。对于不是很宽的光谱,进行二阶色散补偿通常就足够了,而对于很宽的光谱,则可能需要补偿较高阶的色散,从而获得近变换极限。
- 啁啾(chirp)
- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
- 色散波(dispersive wave)
- 脉冲前沿倾斜(pulse front tilt)
- 脉冲激光器(pulsed lasers)
- 脉冲激光沉积(pulsed laser deposition)
- 脉冲(pulses)
- 凯利边带(Kelly sidebands)
- 基模锁定(fundamental mode locking)
- 光谱图(spectrograms)
- 高斯脉冲(Gaussian pulses)
- 峰值功率(peak power)
- 叠加脉冲锁模(additive-pulse mode locking)
- 带宽极限脉冲(bandwidth-limited pulses)
- 超快光学(ultrafast optics)
- 超短脉冲(ultrashort pulses)
- 变换极限(transform limit)
- sech2型脉冲(sech2-shaped pulses)
- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
对于一个给定光谱能达到的最小脉宽
在超快光学中,变换极限脉宽(也称傅立叶极限脉宽或者傅立叶变换极限脉宽)通常指的是对于脉冲的光谱所能得到的最短的脉宽。此时的脉冲被成为变换极限脉冲。要得到变换极限脉宽需要脉冲具有一个与频率无关的谱相位(此时脉冲具有最大的峰值功率),这意味着时间带宽积达到了最小且脉冲不具有啁啾。时间带宽积的最小值取决于脉冲形状,对于高斯型脉冲,其最小值约为0.44;对于双曲正割型脉冲,其最小值约为0.315。(以上脉宽和谱宽的取值均为其半高全宽值。)
对于给定的脉宽,变换极限脉冲是那些具有最小谱宽的脉冲。这一点对于光纤通信是很重要的:如果发射机发射一个近变换极限脉冲时,可以尽量减少传输过程中色散的影响,从而最大化可传输的距离。
许多锁模激光器,尤其是孤子激光器,可以产生近变换极限脉冲。当脉冲在透明介质中传输时,色散和非线性效应会引起啁啾从而导致脉冲不是变换极限脉冲。这样的脉冲可以通过对其施加合适的色散从而修改其谱相位,使得其变回变换极限脉冲(同时在时域上被压缩),这就是所谓的色散补偿。对于不是很宽的光谱,进行二阶色散补偿通常就足够了,而对于很宽的光谱,则可能需要补偿较高阶的色散,从而获得近变换极限。
- 啁啾(chirp)
- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
- 色散波(dispersive wave)
- 脉冲前沿倾斜(pulse front tilt)
- 脉冲激光器(pulsed lasers)
- 脉冲激光沉积(pulsed laser deposition)
- 脉冲(pulses)
- 凯利边带(Kelly sidebands)
- 基模锁定(fundamental mode locking)
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- 叠加脉冲锁模(additive-pulse mode locking)
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- 超快光学(ultrafast optics)
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- 变换极限(transform limit)
- sech2型脉冲(sech2-shaped pulses)
- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
对于一个给定光谱能达到的最小脉宽
在超快光学中,变换极限脉宽(也称傅立叶极限脉宽或者傅立叶变换极限脉宽)通常指的是对于脉冲的光谱所能得到的最短的脉宽。此时的脉冲被成为变换极限脉冲。要得到变换极限脉宽需要脉冲具有一个与频率无关的谱相位(此时脉冲具有最大的峰值功率),这意味着时间带宽积达到了最小且脉冲不具有啁啾。时间带宽积的最小值取决于脉冲形状,对于高斯型脉冲,其最小值约为0.44;对于双曲正割型脉冲,其最小值约为0.315。(以上脉宽和谱宽的取值均为其半高全宽值。)
对于给定的脉宽,变换极限脉冲是那些具有最小谱宽的脉冲。这一点对于光纤通信是很重要的:如果发射机发射一个近变换极限脉冲时,可以尽量减少传输过程中色散的影响,从而最大化可传输的距离。
许多锁模激光器,尤其是孤子激光器,可以产生近变换极限脉冲。当脉冲在透明介质中传输时,色散和非线性效应会引起啁啾从而导致脉冲不是变换极限脉冲。这样的脉冲可以通过对其施加合适的色散从而修改其谱相位,使得其变回变换极限脉冲(同时在时域上被压缩),这就是所谓的色散补偿。对于不是很宽的光谱,进行二阶色散补偿通常就足够了,而对于很宽的光谱,则可能需要补偿较高阶的色散,从而获得近变换极限。
- 啁啾(chirp)
- 双相脉冲(double pulses)
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- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
对于一个给定光谱能达到的最小脉宽
在超快光学中,变换极限脉宽(也称傅立叶极限脉宽或者傅立叶变换极限脉宽)通常指的是对于脉冲的光谱所能得到的最短的脉宽。此时的脉冲被成为变换极限脉冲。要得到变换极限脉宽需要脉冲具有一个与频率无关的谱相位(此时脉冲具有最大的峰值功率),这意味着时间带宽积达到了最小且脉冲不具有啁啾。时间带宽积的最小值取决于脉冲形状,对于高斯型脉冲,其最小值约为0.44;对于双曲正割型脉冲,其最小值约为0.315。(以上脉宽和谱宽的取值均为其半高全宽值。)
对于给定的脉宽,变换极限脉冲是那些具有最小谱宽的脉冲。这一点对于光纤通信是很重要的:如果发射机发射一个近变换极限脉冲时,可以尽量减少传输过程中色散的影响,从而最大化可传输的距离。
许多锁模激光器,尤其是孤子激光器,可以产生近变换极限脉冲。当脉冲在透明介质中传输时,色散和非线性效应会引起啁啾从而导致脉冲不是变换极限脉冲。这样的脉冲可以通过对其施加合适的色散从而修改其谱相位,使得其变回变换极限脉冲(同时在时域上被压缩),这就是所谓的色散补偿。对于不是很宽的光谱,进行二阶色散补偿通常就足够了,而对于很宽的光谱,则可能需要补偿较高阶的色散,从而获得近变换极限。
- 啁啾(chirp)
- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
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- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
对于一个给定光谱能达到的最小脉宽
在超快光学中,变换极限脉宽(也称傅立叶极限脉宽或者傅立叶变换极限脉宽)通常指的是对于脉冲的光谱所能得到的最短的脉宽。此时的脉冲被成为变换极限脉冲。要得到变换极限脉宽需要脉冲具有一个与频率无关的谱相位(此时脉冲具有最大的峰值功率),这意味着时间带宽积达到了最小且脉冲不具有啁啾。时间带宽积的最小值取决于脉冲形状,对于高斯型脉冲,其最小值约为0.44;对于双曲正割型脉冲,其最小值约为0.315。(以上脉宽和谱宽的取值均为其半高全宽值。)
对于给定的脉宽,变换极限脉冲是那些具有最小谱宽的脉冲。这一点对于光纤通信是很重要的:如果发射机发射一个近变换极限脉冲时,可以尽量减少传输过程中色散的影响,从而最大化可传输的距离。
许多锁模激光器,尤其是孤子激光器,可以产生近变换极限脉冲。当脉冲在透明介质中传输时,色散和非线性效应会引起啁啾从而导致脉冲不是变换极限脉冲。这样的脉冲可以通过对其施加合适的色散从而修改其谱相位,使得其变回变换极限脉冲(同时在时域上被压缩),这就是所谓的色散补偿。对于不是很宽的光谱,进行二阶色散补偿通常就足够了,而对于很宽的光谱,则可能需要补偿较高阶的色散,从而获得近变换极限。
- 啁啾(chirp)
- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
- 色散波(dispersive wave)
- 脉冲前沿倾斜(pulse front tilt)
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- sech2型脉冲(sech2-shaped pulses)
- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
对于一个给定光谱能达到的最小脉宽
在超快光学中,变换极限脉宽(也称傅立叶极限脉宽或者傅立叶变换极限脉宽)通常指的是对于脉冲的光谱所能得到的最短的脉宽。此时的脉冲被成为变换极限脉冲。要得到变换极限脉宽需要脉冲具有一个与频率无关的谱相位(此时脉冲具有最大的峰值功率),这意味着时间带宽积达到了最小且脉冲不具有啁啾。时间带宽积的最小值取决于脉冲形状,对于高斯型脉冲,其最小值约为0.44;对于双曲正割型脉冲,其最小值约为0.315。(以上脉宽和谱宽的取值均为其半高全宽值。)
对于给定的脉宽,变换极限脉冲是那些具有最小谱宽的脉冲。这一点对于光纤通信是很重要的:如果发射机发射一个近变换极限脉冲时,可以尽量减少传输过程中色散的影响,从而最大化可传输的距离。
许多锁模激光器,尤其是孤子激光器,可以产生近变换极限脉冲。当脉冲在透明介质中传输时,色散和非线性效应会引起啁啾从而导致脉冲不是变换极限脉冲。这样的脉冲可以通过对其施加合适的色散从而修改其谱相位,使得其变回变换极限脉冲(同时在时域上被压缩),这就是所谓的色散补偿。对于不是很宽的光谱,进行二阶色散补偿通常就足够了,而对于很宽的光谱,则可能需要补偿较高阶的色散,从而获得近变换极限。
- 啁啾(chirp)
- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
- 色散波(dispersive wave)
- 脉冲前沿倾斜(pulse front tilt)
- 脉冲激光器(pulsed lasers)
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- 基模锁定(fundamental mode locking)
- 光谱图(spectrograms)
- 高斯脉冲(Gaussian pulses)
- 峰值功率(peak power)
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- 带宽极限脉冲(bandwidth-limited pulses)
- 超快光学(ultrafast optics)
- 超短脉冲(ultrashort pulses)
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- sech2型脉冲(sech2-shaped pulses)
- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
对于一个给定光谱能达到的最小脉宽
在超快光学中,变换极限脉宽(也称傅立叶极限脉宽或者傅立叶变换极限脉宽)通常指的是对于脉冲的光谱所能得到的最短的脉宽。此时的脉冲被成为变换极限脉冲。要得到变换极限脉宽需要脉冲具有一个与频率无关的谱相位(此时脉冲具有最大的峰值功率),这意味着时间带宽积达到了最小且脉冲不具有啁啾。时间带宽积的最小值取决于脉冲形状,对于高斯型脉冲,其最小值约为0.44;对于双曲正割型脉冲,其最小值约为0.315。(以上脉宽和谱宽的取值均为其半高全宽值。)
对于给定的脉宽,变换极限脉冲是那些具有最小谱宽的脉冲。这一点对于光纤通信是很重要的:如果发射机发射一个近变换极限脉冲时,可以尽量减少传输过程中色散的影响,从而最大化可传输的距离。
许多锁模激光器,尤其是孤子激光器,可以产生近变换极限脉冲。当脉冲在透明介质中传输时,色散和非线性效应会引起啁啾从而导致脉冲不是变换极限脉冲。这样的脉冲可以通过对其施加合适的色散从而修改其谱相位,使得其变回变换极限脉冲(同时在时域上被压缩),这就是所谓的色散补偿。对于不是很宽的光谱,进行二阶色散补偿通常就足够了,而对于很宽的光谱,则可能需要补偿较高阶的色散,从而获得近变换极限。
- 啁啾(chirp)
- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
- 色散波(dispersive wave)
- 脉冲前沿倾斜(pulse front tilt)
- 脉冲激光器(pulsed lasers)
- 脉冲激光沉积(pulsed laser deposition)
- 脉冲(pulses)
- 凯利边带(Kelly sidebands)
- 基模锁定(fundamental mode locking)
- 光谱图(spectrograms)
- 高斯脉冲(Gaussian pulses)
- 峰值功率(peak power)
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- 带宽极限脉冲(bandwidth-limited pulses)
- 超快光学(ultrafast optics)
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- sech2型脉冲(sech2-shaped pulses)
- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
对于一个给定光谱能达到的最小脉宽
在超快光学中,变换极限脉宽(也称傅立叶极限脉宽或者傅立叶变换极限脉宽)通常指的是对于脉冲的光谱所能得到的最短的脉宽。此时的脉冲被成为变换极限脉冲。要得到变换极限脉宽需要脉冲具有一个与频率无关的谱相位(此时脉冲具有最大的峰值功率),这意味着时间带宽积达到了最小且脉冲不具有啁啾。时间带宽积的最小值取决于脉冲形状,对于高斯型脉冲,其最小值约为0.44;对于双曲正割型脉冲,其最小值约为0.315。(以上脉宽和谱宽的取值均为其半高全宽值。)
对于给定的脉宽,变换极限脉冲是那些具有最小谱宽的脉冲。这一点对于光纤通信是很重要的:如果发射机发射一个近变换极限脉冲时,可以尽量减少传输过程中色散的影响,从而最大化可传输的距离。
许多锁模激光器,尤其是孤子激光器,可以产生近变换极限脉冲。当脉冲在透明介质中传输时,色散和非线性效应会引起啁啾从而导致脉冲不是变换极限脉冲。这样的脉冲可以通过对其施加合适的色散从而修改其谱相位,使得其变回变换极限脉冲(同时在时域上被压缩),这就是所谓的色散补偿。对于不是很宽的光谱,进行二阶色散补偿通常就足够了,而对于很宽的光谱,则可能需要补偿较高阶的色散,从而获得近变换极限。
- 啁啾(chirp)
- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
- 色散波(dispersive wave)
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- 脉冲激光器(pulsed lasers)
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- 凯利边带(Kelly sidebands)
- 基模锁定(fundamental mode locking)
- 光谱图(spectrograms)
- 高斯脉冲(Gaussian pulses)
- 峰值功率(peak power)
- 叠加脉冲锁模(additive-pulse mode locking)
- 带宽极限脉冲(bandwidth-limited pulses)
- 超快光学(ultrafast optics)
- 超短脉冲(ultrashort pulses)
- 变换极限(transform limit)
- sech2型脉冲(sech2-shaped pulses)
- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
对于一个给定光谱能达到的最小脉宽
在超快光学中,变换极限脉宽(也称傅立叶极限脉宽或者傅立叶变换极限脉宽)通常指的是对于脉冲的光谱所能得到的最短的脉宽。此时的脉冲被成为变换极限脉冲。要得到变换极限脉宽需要脉冲具有一个与频率无关的谱相位(此时脉冲具有最大的峰值功率),这意味着时间带宽积达到了最小且脉冲不具有啁啾。时间带宽积的最小值取决于脉冲形状,对于高斯型脉冲,其最小值约为0.44;对于双曲正割型脉冲,其最小值约为0.315。(以上脉宽和谱宽的取值均为其半高全宽值。)
对于给定的脉宽,变换极限脉冲是那些具有最小谱宽的脉冲。这一点对于光纤通信是很重要的:如果发射机发射一个近变换极限脉冲时,可以尽量减少传输过程中色散的影响,从而最大化可传输的距离。
许多锁模激光器,尤其是孤子激光器,可以产生近变换极限脉冲。当脉冲在透明介质中传输时,色散和非线性效应会引起啁啾从而导致脉冲不是变换极限脉冲。这样的脉冲可以通过对其施加合适的色散从而修改其谱相位,使得其变回变换极限脉冲(同时在时域上被压缩),这就是所谓的色散补偿。对于不是很宽的光谱,进行二阶色散补偿通常就足够了,而对于很宽的光谱,则可能需要补偿较高阶的色散,从而获得近变换极限。
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- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
对于一个给定光谱能达到的最小脉宽
在超快光学中,变换极限脉宽(也称傅立叶极限脉宽或者傅立叶变换极限脉宽)通常指的是对于脉冲的光谱所能得到的最短的脉宽。此时的脉冲被成为变换极限脉冲。要得到变换极限脉宽需要脉冲具有一个与频率无关的谱相位(此时脉冲具有最大的峰值功率),这意味着时间带宽积达到了最小且脉冲不具有啁啾。时间带宽积的最小值取决于脉冲形状,对于高斯型脉冲,其最小值约为0.44;对于双曲正割型脉冲,其最小值约为0.315。(以上脉宽和谱宽的取值均为其半高全宽值。)
对于给定的脉宽,变换极限脉冲是那些具有最小谱宽的脉冲。这一点对于光纤通信是很重要的:如果发射机发射一个近变换极限脉冲时,可以尽量减少传输过程中色散的影响,从而最大化可传输的距离。
许多锁模激光器,尤其是孤子激光器,可以产生近变换极限脉冲。当脉冲在透明介质中传输时,色散和非线性效应会引起啁啾从而导致脉冲不是变换极限脉冲。这样的脉冲可以通过对其施加合适的色散从而修改其谱相位,使得其变回变换极限脉冲(同时在时域上被压缩),这就是所谓的色散补偿。对于不是很宽的光谱,进行二阶色散补偿通常就足够了,而对于很宽的光谱,则可能需要补偿较高阶的色散,从而获得近变换极限。
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在超快光学中,变换极限脉宽(也称傅立叶极限脉宽或者傅立叶变换极限脉宽)通常指的是对于脉冲的光谱所能得到的最短的脉宽。此时的脉冲被成为变换极限脉冲。要得到变换极限脉宽需要脉冲具有一个与频率无关的谱相位(此时脉冲具有最大的峰值功率),这意味着时间带宽积达到了最小且脉冲不具有啁啾。时间带宽积的最小值取决于脉冲形状,对于高斯型脉冲,其最小值约为0.44;对于双曲正割型脉冲,其最小值约为0.315。(以上脉宽和谱宽的取值均为其半高全宽值。)
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许多锁模激光器,尤其是孤子激光器,可以产生近变换极限脉冲。当脉冲在透明介质中传输时,色散和非线性效应会引起啁啾从而导致脉冲不是变换极限脉冲。这样的脉冲可以通过对其施加合适的色散从而修改其谱相位,使得其变回变换极限脉冲(同时在时域上被压缩),这就是所谓的色散补偿。对于不是很宽的光谱,进行二阶色散补偿通常就足够了,而对于很宽的光谱,则可能需要补偿较高阶的色散,从而获得近变换极限。
- 啁啾(chirp)
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对于一个给定光谱能达到的最小脉宽
在超快光学中,变换极限脉宽(也称傅立叶极限脉宽或者傅立叶变换极限脉宽)通常指的是对于脉冲的光谱所能得到的最短的脉宽。此时的脉冲被成为变换极限脉冲。要得到变换极限脉宽需要脉冲具有一个与频率无关的谱相位(此时脉冲具有最大的峰值功率),这意味着时间带宽积达到了最小且脉冲不具有啁啾。时间带宽积的最小值取决于脉冲形状,对于高斯型脉冲,其最小值约为0.44;对于双曲正割型脉冲,其最小值约为0.315。(以上脉宽和谱宽的取值均为其半高全宽值。)
对于给定的脉宽,变换极限脉冲是那些具有最小谱宽的脉冲。这一点对于光纤通信是很重要的:如果发射机发射一个近变换极限脉冲时,可以尽量减少传输过程中色散的影响,从而最大化可传输的距离。
许多锁模激光器,尤其是孤子激光器,可以产生近变换极限脉冲。当脉冲在透明介质中传输时,色散和非线性效应会引起啁啾从而导致脉冲不是变换极限脉冲。这样的脉冲可以通过对其施加合适的色散从而修改其谱相位,使得其变回变换极限脉冲(同时在时域上被压缩),这就是所谓的色散补偿。对于不是很宽的光谱,进行二阶色散补偿通常就足够了,而对于很宽的光谱,则可能需要补偿较高阶的色散,从而获得近变换极限。
- 啁啾(chirp)
- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
- 色散波(dispersive wave)
- 脉冲前沿倾斜(pulse front tilt)
- 脉冲激光器(pulsed lasers)
- 脉冲激光沉积(pulsed laser deposition)
- 脉冲(pulses)
- 凯利边带(Kelly sidebands)
- 基模锁定(fundamental mode locking)
- 光谱图(spectrograms)
- 高斯脉冲(Gaussian pulses)
- 峰值功率(peak power)
- 叠加脉冲锁模(additive-pulse mode locking)
- 带宽极限脉冲(bandwidth-limited pulses)
- 超快光学(ultrafast optics)
- 超短脉冲(ultrashort pulses)
- 变换极限(transform limit)
- sech2型脉冲(sech2-shaped pulses)
- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
对于一个给定光谱能达到的最小脉宽
在超快光学中,变换极限脉宽(也称傅立叶极限脉宽或者傅立叶变换极限脉宽)通常指的是对于脉冲的光谱所能得到的最短的脉宽。此时的脉冲被成为变换极限脉冲。要得到变换极限脉宽需要脉冲具有一个与频率无关的谱相位(此时脉冲具有最大的峰值功率),这意味着时间带宽积达到了最小且脉冲不具有啁啾。时间带宽积的最小值取决于脉冲形状,对于高斯型脉冲,其最小值约为0.44;对于双曲正割型脉冲,其最小值约为0.315。(以上脉宽和谱宽的取值均为其半高全宽值。)
对于给定的脉宽,变换极限脉冲是那些具有最小谱宽的脉冲。这一点对于光纤通信是很重要的:如果发射机发射一个近变换极限脉冲时,可以尽量减少传输过程中色散的影响,从而最大化可传输的距离。
许多锁模激光器,尤其是孤子激光器,可以产生近变换极限脉冲。当脉冲在透明介质中传输时,色散和非线性效应会引起啁啾从而导致脉冲不是变换极限脉冲。这样的脉冲可以通过对其施加合适的色散从而修改其谱相位,使得其变回变换极限脉冲(同时在时域上被压缩),这就是所谓的色散补偿。对于不是很宽的光谱,进行二阶色散补偿通常就足够了,而对于很宽的光谱,则可能需要补偿较高阶的色散,从而获得近变换极限。
- 啁啾(chirp)
- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
- 色散波(dispersive wave)
- 脉冲前沿倾斜(pulse front tilt)
- 脉冲激光器(pulsed lasers)
- 脉冲激光沉积(pulsed laser deposition)
- 脉冲(pulses)
- 凯利边带(Kelly sidebands)
- 基模锁定(fundamental mode locking)
- 光谱图(spectrograms)
- 高斯脉冲(Gaussian pulses)
- 峰值功率(peak power)
- 叠加脉冲锁模(additive-pulse mode locking)
- 带宽极限脉冲(bandwidth-limited pulses)
- 超快光学(ultrafast optics)
- 超短脉冲(ultrashort pulses)
- 变换极限(transform limit)
- sech2型脉冲(sech2-shaped pulses)
- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
对于一个给定光谱能达到的最小脉宽
在超快光学中,变换极限脉宽(也称傅立叶极限脉宽或者傅立叶变换极限脉宽)通常指的是对于脉冲的光谱所能得到的最短的脉宽。此时的脉冲被成为变换极限脉冲。要得到变换极限脉宽需要脉冲具有一个与频率无关的谱相位(此时脉冲具有最大的峰值功率),这意味着时间带宽积达到了最小且脉冲不具有啁啾。时间带宽积的最小值取决于脉冲形状,对于高斯型脉冲,其最小值约为0.44;对于双曲正割型脉冲,其最小值约为0.315。(以上脉宽和谱宽的取值均为其半高全宽值。)
对于给定的脉宽,变换极限脉冲是那些具有最小谱宽的脉冲。这一点对于光纤通信是很重要的:如果发射机发射一个近变换极限脉冲时,可以尽量减少传输过程中色散的影响,从而最大化可传输的距离。
许多锁模激光器,尤其是孤子激光器,可以产生近变换极限脉冲。当脉冲在透明介质中传输时,色散和非线性效应会引起啁啾从而导致脉冲不是变换极限脉冲。这样的脉冲可以通过对其施加合适的色散从而修改其谱相位,使得其变回变换极限脉冲(同时在时域上被压缩),这就是所谓的色散补偿。对于不是很宽的光谱,进行二阶色散补偿通常就足够了,而对于很宽的光谱,则可能需要补偿较高阶的色散,从而获得近变换极限。
- 啁啾(chirp)
- 双相脉冲(double pulses)
- 时间带宽积(time-bandwidth product)
- 色散波(dispersive wave)
- 脉冲前沿倾斜(pulse front tilt)
- 脉冲激光器(pulsed lasers)
- 脉冲激光沉积(pulsed laser deposition)
- 脉冲(pulses)
- 凯利边带(Kelly sidebands)
- 基模锁定(fundamental mode locking)
- 光谱图(spectrograms)
- 高斯脉冲(Gaussian pulses)
- 峰值功率(peak power)
- 叠加脉冲锁模(additive-pulse mode locking)
- 带宽极限脉冲(bandwidth-limited pulses)
- 超快光学(ultrafast optics)
- 超短脉冲(ultrashort pulses)
- 变换极限(transform limit)
- sech2型脉冲(sech2-shaped pulses)
- Kuizenga-Siegman理论(Kuizenga-Siegman theory) 定义:
对于一个给定光谱能达到的最小脉宽
在超快光学中,变换极限脉宽(也称傅立叶极限脉宽或者傅立叶变换极限脉宽)通常指的是对于脉冲的光谱所能得到的最短的脉宽。此时的脉冲被成为变换极限脉冲。要得到变换极限脉宽需要脉冲具有一个与频率无关的谱相位(此时脉冲具有最大的峰值功率),这意味着时间带宽积达到了最小且脉冲不具有啁啾。时间带宽积的最小值取决于脉冲形状,对于高斯型脉冲,其最小值约为0.44;对于双曲正割型脉冲,其最小值约为0.315。(以上脉宽和谱宽的取值均为其半高全宽值。)
对于给定的脉宽,变换极限脉冲是那些具有最小谱宽的脉冲。这一点对于光纤通信是很重要的:如果发射机发射一个近变换极限脉冲时,可以尽量减少传输过程中色散的影响,从而最大化可传输的距离。
许多锁模激光器,尤其是孤子激光器,可以产生近变换极限脉冲。当脉冲在透明介质中传输时,色散和非线性效应会引起啁啾从而导致脉冲不是变换极限脉冲。这样的脉冲可以通过对其施加合适的色散从而修改其谱相位,使得其变回变换极限脉冲(同时在时域上被压缩),这就是所谓的色散补偿。对于不是很宽的光谱,进行二阶色散补偿通常就足够了,而对于很宽的光谱,则可能需要补偿较高阶的色散,从而获得近变换极限。