- 紫外光(ultraviolet light)
- 准直光束(collimated beams)
- 中性密度滤光片(neutral density filters)
- 直径发散角乘积(diameter-divergence product)
- 折射率(refractive index)
- 折射(Refraction)
- 衍射极限光束(diffraction-limited beams)
- 衍射光栅(diffraction gratings)
- 谐振腔模式(resonator modes)
- 消色差光学(achromatic optics)
- 相干时间(coherence time)
- 相干(coherence)
- 透镜(lenses)
- 瞬时频率(instantaneous frequency)
- 双折射(birefringence)
- 束腰(beam waist)
- 梳状滤波器(rugate filters)
- 失真棱镜对(anamorphic prism pairs)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
- 色差(chromatic aberrations)
- 散斑(Speckle)
- 瑞利长度(Rayleigh length)
- 瑞利散射(Rayleigh scattering)
- 群速度折射率(group index)
- 群速度色散(group velocity dispersion)
- 群速度(group velocity)
- 群时延色散(group delay dispersion)
- 群时延(group delay)
- 腔(Cavities)
- 平顶光束(flat-top beams)
- 偏振片(polarizers)
- 偏振拍长(polarization beat length)
- 偏振合束(polarization beam combining)
- 模式匹配(mode matching) 定义:
- 模式(modes)
- 亮度(Brightness)
- 棱镜(prisms)
- 数值孔径(numerical aperture)
- 焦距(focal length)
- 激光辐射的偏振(polarization of laser emission)
- 激光光束(laser beams)
- 回波损耗(return loss)
- 红外光(infrared light)
- 光子(photons)
- 光学密度(optical density)
- 光学厚度(optical thickness)
- 光通量(fluence)
- 光速(velocity of light)
- 光束质量(beam quality)
- 光束发散角(beam divergence)
- 光束参量乘积(beam parameter product)
- 光束半径(beam radius)
- 光强度(optical intensity)
- 光谱仪(spectrometers)
- 光谱(optical spectrum)
- 古依相移(Gouy phase shift)
- 高斯光束(Gaussian beams)
- 高阶模式(higher-order modes)
- 分束器(beam splitters)
- 菲涅尔方程(Fresnel equations)
- 反射镜(mirrors)
- 法拉第旋光器(Faraday rotators)
- 法拉第隔离器(Faraday isolators)
- 厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)
- 超光速传输(superluminal transmission)
- 插入损耗(insertion loss)
- 布儒斯特窗(Brewster windows)
- 布拉格光栅(Bragg gratings)
- 不稳定谐振腔(unstable resonators)
- 波数(wavenumber)
- 波矢(wave vector)
- 波片(waveplates)
- 薄膜偏振片(thin-film polarizers)
- 傍轴近似(paraxial approximation)
- Sellmeier公式(Sellmeier formula)
- Kramers-Kronig关系(Kramers–Kronig relations)
- ABCD矩阵(ABCD matrix)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
改变激光光束形状的棱镜对。
失真棱镜对是指通常用来改变激光光束形状的一对棱镜。例如,激光二极管输出的椭圆光束可以采用一对棱镜作为光束扩展器,并且只扩展一个方向上的光束,于是光束截面变为圆形,这在很多应用中会用到。也可以只是改变椭圆度,或者将圆形光束转变为椭圆光束。
采用失真棱镜对改变光束形状的原理并不是聚焦效应(也就是改变波前的曲率),而是由于在棱镜界面处存在折射因而光束半径发生改变。
这种变化在任何棱镜界面处都存在(正入射情形除外),因为根据斯涅耳定律,入射角与折射角是不同的(参阅折射)。然而,如果光束路径是对称的,也就是光束与入射和出射平面之间的夹角是相同的,光束半径发生的两次变化可以相互抵消。
因此需要采用非对称结构(如图1)。如果界面的一端入射角为布儒斯特角而另一端(这要求棱镜表面的夹角等于折射角)为正入射(或者角度很小)。
这是只需要第二个界面采用抗反射涂层,这是p偏振的布儒斯特角入射的光在该界面上的损耗最小。在上面描述的结构中,单个棱镜的放大率(输出光束与输入光束半径的比值)等于棱镜材料的折射率,或者是折射率的倒数(取决于方向)。
如果不能找到与放大率相匹配的棱镜材料,可以通过采用不同的入射和出射角度来调整棱镜。
因此棱镜对可看做左边入射光束的光束扩展器。垂直于所画平面的光束半径是不变的。
改变光束在一个方向上的半径只需一个棱镜就够了,而且还会改变光束方向。采用失真棱镜对,则可以得到方向不变的输出光束,只是位置发生了评议。
(如图2)两个棱镜的指向也做了改变这样对光束半径的改变发生在同一个方向。因此总的放大率为折射率的平方,或者折射率平方的倒数。如果还需要避免上面光束的偏移,需要采用四个棱镜。
各种问题
失真棱镜可以作为单个器件进行购买,还可以购买已经仔细对准的棱镜对。还有一些装置配有可旋转的支架,这样用户可以自由调节棱镜的方向。
由于棱镜材料具有色散,单个棱镜以及棱镜对的光束偏转角是依赖于波长的。色散效应在某些应用中是非常有害的。色散连同抗反射涂层的有限带宽共同限制了工作波长范围。
需要注意的是,激光二极管中产生光束的散光是不能通过失真棱镜对校正的。从另一个角度看,采用一个不会引入散光的装置而不仅仅是两个棱镜的结合,是非常有利的。
- 紫外光(ultraviolet light)
- 准直光束(collimated beams)
- 中性密度滤光片(neutral density filters)
- 直径发散角乘积(diameter-divergence product)
- 折射率(refractive index)
- 折射(Refraction)
- 衍射极限光束(diffraction-limited beams)
- 衍射光栅(diffraction gratings)
- 谐振腔模式(resonator modes)
- 消色差光学(achromatic optics)
- 相干时间(coherence time)
- 相干(coherence)
- 透镜(lenses)
- 瞬时频率(instantaneous frequency)
- 双折射(birefringence)
- 束腰(beam waist)
- 梳状滤波器(rugate filters)
- 失真棱镜对(anamorphic prism pairs)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
- 色差(chromatic aberrations)
- 散斑(Speckle)
- 瑞利长度(Rayleigh length)
- 瑞利散射(Rayleigh scattering)
- 群速度折射率(group index)
- 群速度色散(group velocity dispersion)
- 群速度(group velocity)
- 群时延色散(group delay dispersion)
- 群时延(group delay)
- 腔(Cavities)
- 平顶光束(flat-top beams)
- 偏振片(polarizers)
- 偏振拍长(polarization beat length)
- 偏振合束(polarization beam combining)
- 模式匹配(mode matching) 定义:
- 模式(modes)
- 亮度(Brightness)
- 棱镜(prisms)
- 数值孔径(numerical aperture)
- 焦距(focal length)
- 激光辐射的偏振(polarization of laser emission)
- 激光光束(laser beams)
- 回波损耗(return loss)
- 红外光(infrared light)
- 光子(photons)
- 光学密度(optical density)
- 光学厚度(optical thickness)
- 光通量(fluence)
- 光速(velocity of light)
- 光束质量(beam quality)
- 光束发散角(beam divergence)
- 光束参量乘积(beam parameter product)
- 光束半径(beam radius)
- 光强度(optical intensity)
- 光谱仪(spectrometers)
- 光谱(optical spectrum)
- 古依相移(Gouy phase shift)
- 高斯光束(Gaussian beams)
- 高阶模式(higher-order modes)
- 分束器(beam splitters)
- 菲涅尔方程(Fresnel equations)
- 反射镜(mirrors)
- 法拉第旋光器(Faraday rotators)
- 法拉第隔离器(Faraday isolators)
- 厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)
- 超光速传输(superluminal transmission)
- 插入损耗(insertion loss)
- 布儒斯特窗(Brewster windows)
- 布拉格光栅(Bragg gratings)
- 不稳定谐振腔(unstable resonators)
- 波数(wavenumber)
- 波矢(wave vector)
- 波片(waveplates)
- 薄膜偏振片(thin-film polarizers)
- 傍轴近似(paraxial approximation)
- Sellmeier公式(Sellmeier formula)
- Kramers-Kronig关系(Kramers–Kronig relations)
- ABCD矩阵(ABCD matrix)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
改变激光光束形状的棱镜对。
失真棱镜对是指通常用来改变激光光束形状的一对棱镜。例如,激光二极管输出的椭圆光束可以采用一对棱镜作为光束扩展器,并且只扩展一个方向上的光束,于是光束截面变为圆形,这在很多应用中会用到。也可以只是改变椭圆度,或者将圆形光束转变为椭圆光束。
采用失真棱镜对改变光束形状的原理并不是聚焦效应(也就是改变波前的曲率),而是由于在棱镜界面处存在折射因而光束半径发生改变。
这种变化在任何棱镜界面处都存在(正入射情形除外),因为根据斯涅耳定律,入射角与折射角是不同的(参阅折射)。然而,如果光束路径是对称的,也就是光束与入射和出射平面之间的夹角是相同的,光束半径发生的两次变化可以相互抵消。
因此需要采用非对称结构(如图1)。如果界面的一端入射角为布儒斯特角而另一端(这要求棱镜表面的夹角等于折射角)为正入射(或者角度很小)。
这是只需要第二个界面采用抗反射涂层,这是p偏振的布儒斯特角入射的光在该界面上的损耗最小。在上面描述的结构中,单个棱镜的放大率(输出光束与输入光束半径的比值)等于棱镜材料的折射率,或者是折射率的倒数(取决于方向)。
如果不能找到与放大率相匹配的棱镜材料,可以通过采用不同的入射和出射角度来调整棱镜。
因此棱镜对可看做左边入射光束的光束扩展器。垂直于所画平面的光束半径是不变的。
改变光束在一个方向上的半径只需一个棱镜就够了,而且还会改变光束方向。采用失真棱镜对,则可以得到方向不变的输出光束,只是位置发生了评议。
(如图2)两个棱镜的指向也做了改变这样对光束半径的改变发生在同一个方向。因此总的放大率为折射率的平方,或者折射率平方的倒数。如果还需要避免上面光束的偏移,需要采用四个棱镜。
各种问题
失真棱镜可以作为单个器件进行购买,还可以购买已经仔细对准的棱镜对。还有一些装置配有可旋转的支架,这样用户可以自由调节棱镜的方向。
由于棱镜材料具有色散,单个棱镜以及棱镜对的光束偏转角是依赖于波长的。色散效应在某些应用中是非常有害的。色散连同抗反射涂层的有限带宽共同限制了工作波长范围。
需要注意的是,激光二极管中产生光束的散光是不能通过失真棱镜对校正的。从另一个角度看,采用一个不会引入散光的装置而不仅仅是两个棱镜的结合,是非常有利的。
- 紫外光(ultraviolet light)
- 准直光束(collimated beams)
- 中性密度滤光片(neutral density filters)
- 直径发散角乘积(diameter-divergence product)
- 折射率(refractive index)
- 折射(Refraction)
- 衍射极限光束(diffraction-limited beams)
- 衍射光栅(diffraction gratings)
- 谐振腔模式(resonator modes)
- 消色差光学(achromatic optics)
- 相干时间(coherence time)
- 相干(coherence)
- 透镜(lenses)
- 瞬时频率(instantaneous frequency)
- 双折射(birefringence)
- 束腰(beam waist)
- 梳状滤波器(rugate filters)
- 失真棱镜对(anamorphic prism pairs)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
- 色差(chromatic aberrations)
- 散斑(Speckle)
- 瑞利长度(Rayleigh length)
- 瑞利散射(Rayleigh scattering)
- 群速度折射率(group index)
- 群速度色散(group velocity dispersion)
- 群速度(group velocity)
- 群时延色散(group delay dispersion)
- 群时延(group delay)
- 腔(Cavities)
- 平顶光束(flat-top beams)
- 偏振片(polarizers)
- 偏振拍长(polarization beat length)
- 偏振合束(polarization beam combining)
- 模式匹配(mode matching) 定义:
- 模式(modes)
- 亮度(Brightness)
- 棱镜(prisms)
- 数值孔径(numerical aperture)
- 焦距(focal length)
- 激光辐射的偏振(polarization of laser emission)
- 激光光束(laser beams)
- 回波损耗(return loss)
- 红外光(infrared light)
- 光子(photons)
- 光学密度(optical density)
- 光学厚度(optical thickness)
- 光通量(fluence)
- 光速(velocity of light)
- 光束质量(beam quality)
- 光束发散角(beam divergence)
- 光束参量乘积(beam parameter product)
- 光束半径(beam radius)
- 光强度(optical intensity)
- 光谱仪(spectrometers)
- 光谱(optical spectrum)
- 古依相移(Gouy phase shift)
- 高斯光束(Gaussian beams)
- 高阶模式(higher-order modes)
- 分束器(beam splitters)
- 菲涅尔方程(Fresnel equations)
- 反射镜(mirrors)
- 法拉第旋光器(Faraday rotators)
- 法拉第隔离器(Faraday isolators)
- 厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)
- 超光速传输(superluminal transmission)
- 插入损耗(insertion loss)
- 布儒斯特窗(Brewster windows)
- 布拉格光栅(Bragg gratings)
- 不稳定谐振腔(unstable resonators)
- 波数(wavenumber)
- 波矢(wave vector)
- 波片(waveplates)
- 薄膜偏振片(thin-film polarizers)
- 傍轴近似(paraxial approximation)
- Sellmeier公式(Sellmeier formula)
- Kramers-Kronig关系(Kramers–Kronig relations)
- ABCD矩阵(ABCD matrix)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
改变激光光束形状的棱镜对。
失真棱镜对是指通常用来改变激光光束形状的一对棱镜。例如,激光二极管输出的椭圆光束可以采用一对棱镜作为光束扩展器,并且只扩展一个方向上的光束,于是光束截面变为圆形,这在很多应用中会用到。也可以只是改变椭圆度,或者将圆形光束转变为椭圆光束。
采用失真棱镜对改变光束形状的原理并不是聚焦效应(也就是改变波前的曲率),而是由于在棱镜界面处存在折射因而光束半径发生改变。
这种变化在任何棱镜界面处都存在(正入射情形除外),因为根据斯涅耳定律,入射角与折射角是不同的(参阅折射)。然而,如果光束路径是对称的,也就是光束与入射和出射平面之间的夹角是相同的,光束半径发生的两次变化可以相互抵消。
因此需要采用非对称结构(如图1)。如果界面的一端入射角为布儒斯特角而另一端(这要求棱镜表面的夹角等于折射角)为正入射(或者角度很小)。
这是只需要第二个界面采用抗反射涂层,这是p偏振的布儒斯特角入射的光在该界面上的损耗最小。在上面描述的结构中,单个棱镜的放大率(输出光束与输入光束半径的比值)等于棱镜材料的折射率,或者是折射率的倒数(取决于方向)。
如果不能找到与放大率相匹配的棱镜材料,可以通过采用不同的入射和出射角度来调整棱镜。
因此棱镜对可看做左边入射光束的光束扩展器。垂直于所画平面的光束半径是不变的。
改变光束在一个方向上的半径只需一个棱镜就够了,而且还会改变光束方向。采用失真棱镜对,则可以得到方向不变的输出光束,只是位置发生了评议。
(如图2)两个棱镜的指向也做了改变这样对光束半径的改变发生在同一个方向。因此总的放大率为折射率的平方,或者折射率平方的倒数。如果还需要避免上面光束的偏移,需要采用四个棱镜。
各种问题
失真棱镜可以作为单个器件进行购买,还可以购买已经仔细对准的棱镜对。还有一些装置配有可旋转的支架,这样用户可以自由调节棱镜的方向。
由于棱镜材料具有色散,单个棱镜以及棱镜对的光束偏转角是依赖于波长的。色散效应在某些应用中是非常有害的。色散连同抗反射涂层的有限带宽共同限制了工作波长范围。
需要注意的是,激光二极管中产生光束的散光是不能通过失真棱镜对校正的。从另一个角度看,采用一个不会引入散光的装置而不仅仅是两个棱镜的结合,是非常有利的。
- 紫外光(ultraviolet light)
- 准直光束(collimated beams)
- 中性密度滤光片(neutral density filters)
- 直径发散角乘积(diameter-divergence product)
- 折射率(refractive index)
- 折射(Refraction)
- 衍射极限光束(diffraction-limited beams)
- 衍射光栅(diffraction gratings)
- 谐振腔模式(resonator modes)
- 消色差光学(achromatic optics)
- 相干时间(coherence time)
- 相干(coherence)
- 透镜(lenses)
- 瞬时频率(instantaneous frequency)
- 双折射(birefringence)
- 束腰(beam waist)
- 梳状滤波器(rugate filters)
- 失真棱镜对(anamorphic prism pairs)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
- 色差(chromatic aberrations)
- 散斑(Speckle)
- 瑞利长度(Rayleigh length)
- 瑞利散射(Rayleigh scattering)
- 群速度折射率(group index)
- 群速度色散(group velocity dispersion)
- 群速度(group velocity)
- 群时延色散(group delay dispersion)
- 群时延(group delay)
- 腔(Cavities)
- 平顶光束(flat-top beams)
- 偏振片(polarizers)
- 偏振拍长(polarization beat length)
- 偏振合束(polarization beam combining)
- 模式匹配(mode matching) 定义:
- 模式(modes)
- 亮度(Brightness)
- 棱镜(prisms)
- 数值孔径(numerical aperture)
- 焦距(focal length)
- 激光辐射的偏振(polarization of laser emission)
- 激光光束(laser beams)
- 回波损耗(return loss)
- 红外光(infrared light)
- 光子(photons)
- 光学密度(optical density)
- 光学厚度(optical thickness)
- 光通量(fluence)
- 光速(velocity of light)
- 光束质量(beam quality)
- 光束发散角(beam divergence)
- 光束参量乘积(beam parameter product)
- 光束半径(beam radius)
- 光强度(optical intensity)
- 光谱仪(spectrometers)
- 光谱(optical spectrum)
- 古依相移(Gouy phase shift)
- 高斯光束(Gaussian beams)
- 高阶模式(higher-order modes)
- 分束器(beam splitters)
- 菲涅尔方程(Fresnel equations)
- 反射镜(mirrors)
- 法拉第旋光器(Faraday rotators)
- 法拉第隔离器(Faraday isolators)
- 厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)
- 超光速传输(superluminal transmission)
- 插入损耗(insertion loss)
- 布儒斯特窗(Brewster windows)
- 布拉格光栅(Bragg gratings)
- 不稳定谐振腔(unstable resonators)
- 波数(wavenumber)
- 波矢(wave vector)
- 波片(waveplates)
- 薄膜偏振片(thin-film polarizers)
- 傍轴近似(paraxial approximation)
- Sellmeier公式(Sellmeier formula)
- Kramers-Kronig关系(Kramers–Kronig relations)
- ABCD矩阵(ABCD matrix)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
改变激光光束形状的棱镜对。
失真棱镜对是指通常用来改变激光光束形状的一对棱镜。例如,激光二极管输出的椭圆光束可以采用一对棱镜作为光束扩展器,并且只扩展一个方向上的光束,于是光束截面变为圆形,这在很多应用中会用到。也可以只是改变椭圆度,或者将圆形光束转变为椭圆光束。
采用失真棱镜对改变光束形状的原理并不是聚焦效应(也就是改变波前的曲率),而是由于在棱镜界面处存在折射因而光束半径发生改变。
这种变化在任何棱镜界面处都存在(正入射情形除外),因为根据斯涅耳定律,入射角与折射角是不同的(参阅折射)。然而,如果光束路径是对称的,也就是光束与入射和出射平面之间的夹角是相同的,光束半径发生的两次变化可以相互抵消。
因此需要采用非对称结构(如图1)。如果界面的一端入射角为布儒斯特角而另一端(这要求棱镜表面的夹角等于折射角)为正入射(或者角度很小)。
这是只需要第二个界面采用抗反射涂层,这是p偏振的布儒斯特角入射的光在该界面上的损耗最小。在上面描述的结构中,单个棱镜的放大率(输出光束与输入光束半径的比值)等于棱镜材料的折射率,或者是折射率的倒数(取决于方向)。
如果不能找到与放大率相匹配的棱镜材料,可以通过采用不同的入射和出射角度来调整棱镜。
因此棱镜对可看做左边入射光束的光束扩展器。垂直于所画平面的光束半径是不变的。
改变光束在一个方向上的半径只需一个棱镜就够了,而且还会改变光束方向。采用失真棱镜对,则可以得到方向不变的输出光束,只是位置发生了评议。
(如图2)两个棱镜的指向也做了改变这样对光束半径的改变发生在同一个方向。因此总的放大率为折射率的平方,或者折射率平方的倒数。如果还需要避免上面光束的偏移,需要采用四个棱镜。
各种问题
失真棱镜可以作为单个器件进行购买,还可以购买已经仔细对准的棱镜对。还有一些装置配有可旋转的支架,这样用户可以自由调节棱镜的方向。
由于棱镜材料具有色散,单个棱镜以及棱镜对的光束偏转角是依赖于波长的。色散效应在某些应用中是非常有害的。色散连同抗反射涂层的有限带宽共同限制了工作波长范围。
需要注意的是,激光二极管中产生光束的散光是不能通过失真棱镜对校正的。从另一个角度看,采用一个不会引入散光的装置而不仅仅是两个棱镜的结合,是非常有利的。
- 紫外光(ultraviolet light)
- 准直光束(collimated beams)
- 中性密度滤光片(neutral density filters)
- 直径发散角乘积(diameter-divergence product)
- 折射率(refractive index)
- 折射(Refraction)
- 衍射极限光束(diffraction-limited beams)
- 衍射光栅(diffraction gratings)
- 谐振腔模式(resonator modes)
- 消色差光学(achromatic optics)
- 相干时间(coherence time)
- 相干(coherence)
- 透镜(lenses)
- 瞬时频率(instantaneous frequency)
- 双折射(birefringence)
- 束腰(beam waist)
- 梳状滤波器(rugate filters)
- 失真棱镜对(anamorphic prism pairs)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
- 色差(chromatic aberrations)
- 散斑(Speckle)
- 瑞利长度(Rayleigh length)
- 瑞利散射(Rayleigh scattering)
- 群速度折射率(group index)
- 群速度色散(group velocity dispersion)
- 群速度(group velocity)
- 群时延色散(group delay dispersion)
- 群时延(group delay)
- 腔(Cavities)
- 平顶光束(flat-top beams)
- 偏振片(polarizers)
- 偏振拍长(polarization beat length)
- 偏振合束(polarization beam combining)
- 模式匹配(mode matching) 定义:
- 模式(modes)
- 亮度(Brightness)
- 棱镜(prisms)
- 数值孔径(numerical aperture)
- 焦距(focal length)
- 激光辐射的偏振(polarization of laser emission)
- 激光光束(laser beams)
- 回波损耗(return loss)
- 红外光(infrared light)
- 光子(photons)
- 光学密度(optical density)
- 光学厚度(optical thickness)
- 光通量(fluence)
- 光速(velocity of light)
- 光束质量(beam quality)
- 光束发散角(beam divergence)
- 光束参量乘积(beam parameter product)
- 光束半径(beam radius)
- 光强度(optical intensity)
- 光谱仪(spectrometers)
- 光谱(optical spectrum)
- 古依相移(Gouy phase shift)
- 高斯光束(Gaussian beams)
- 高阶模式(higher-order modes)
- 分束器(beam splitters)
- 菲涅尔方程(Fresnel equations)
- 反射镜(mirrors)
- 法拉第旋光器(Faraday rotators)
- 法拉第隔离器(Faraday isolators)
- 厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)
- 超光速传输(superluminal transmission)
- 插入损耗(insertion loss)
- 布儒斯特窗(Brewster windows)
- 布拉格光栅(Bragg gratings)
- 不稳定谐振腔(unstable resonators)
- 波数(wavenumber)
- 波矢(wave vector)
- 波片(waveplates)
- 薄膜偏振片(thin-film polarizers)
- 傍轴近似(paraxial approximation)
- Sellmeier公式(Sellmeier formula)
- Kramers-Kronig关系(Kramers–Kronig relations)
- ABCD矩阵(ABCD matrix)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
改变激光光束形状的棱镜对。
失真棱镜对是指通常用来改变激光光束形状的一对棱镜。例如,激光二极管输出的椭圆光束可以采用一对棱镜作为光束扩展器,并且只扩展一个方向上的光束,于是光束截面变为圆形,这在很多应用中会用到。也可以只是改变椭圆度,或者将圆形光束转变为椭圆光束。
采用失真棱镜对改变光束形状的原理并不是聚焦效应(也就是改变波前的曲率),而是由于在棱镜界面处存在折射因而光束半径发生改变。
这种变化在任何棱镜界面处都存在(正入射情形除外),因为根据斯涅耳定律,入射角与折射角是不同的(参阅折射)。然而,如果光束路径是对称的,也就是光束与入射和出射平面之间的夹角是相同的,光束半径发生的两次变化可以相互抵消。
因此需要采用非对称结构(如图1)。如果界面的一端入射角为布儒斯特角而另一端(这要求棱镜表面的夹角等于折射角)为正入射(或者角度很小)。
这是只需要第二个界面采用抗反射涂层,这是p偏振的布儒斯特角入射的光在该界面上的损耗最小。在上面描述的结构中,单个棱镜的放大率(输出光束与输入光束半径的比值)等于棱镜材料的折射率,或者是折射率的倒数(取决于方向)。
如果不能找到与放大率相匹配的棱镜材料,可以通过采用不同的入射和出射角度来调整棱镜。
因此棱镜对可看做左边入射光束的光束扩展器。垂直于所画平面的光束半径是不变的。
改变光束在一个方向上的半径只需一个棱镜就够了,而且还会改变光束方向。采用失真棱镜对,则可以得到方向不变的输出光束,只是位置发生了评议。
(如图2)两个棱镜的指向也做了改变这样对光束半径的改变发生在同一个方向。因此总的放大率为折射率的平方,或者折射率平方的倒数。如果还需要避免上面光束的偏移,需要采用四个棱镜。
各种问题
失真棱镜可以作为单个器件进行购买,还可以购买已经仔细对准的棱镜对。还有一些装置配有可旋转的支架,这样用户可以自由调节棱镜的方向。
由于棱镜材料具有色散,单个棱镜以及棱镜对的光束偏转角是依赖于波长的。色散效应在某些应用中是非常有害的。色散连同抗反射涂层的有限带宽共同限制了工作波长范围。
需要注意的是,激光二极管中产生光束的散光是不能通过失真棱镜对校正的。从另一个角度看,采用一个不会引入散光的装置而不仅仅是两个棱镜的结合,是非常有利的。
- 紫外光(ultraviolet light)
- 准直光束(collimated beams)
- 中性密度滤光片(neutral density filters)
- 直径发散角乘积(diameter-divergence product)
- 折射率(refractive index)
- 折射(Refraction)
- 衍射极限光束(diffraction-limited beams)
- 衍射光栅(diffraction gratings)
- 谐振腔模式(resonator modes)
- 消色差光学(achromatic optics)
- 相干时间(coherence time)
- 相干(coherence)
- 透镜(lenses)
- 瞬时频率(instantaneous frequency)
- 双折射(birefringence)
- 束腰(beam waist)
- 梳状滤波器(rugate filters)
- 失真棱镜对(anamorphic prism pairs)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
- 色差(chromatic aberrations)
- 散斑(Speckle)
- 瑞利长度(Rayleigh length)
- 瑞利散射(Rayleigh scattering)
- 群速度折射率(group index)
- 群速度色散(group velocity dispersion)
- 群速度(group velocity)
- 群时延色散(group delay dispersion)
- 群时延(group delay)
- 腔(Cavities)
- 平顶光束(flat-top beams)
- 偏振片(polarizers)
- 偏振拍长(polarization beat length)
- 偏振合束(polarization beam combining)
- 模式匹配(mode matching) 定义:
- 模式(modes)
- 亮度(Brightness)
- 棱镜(prisms)
- 数值孔径(numerical aperture)
- 焦距(focal length)
- 激光辐射的偏振(polarization of laser emission)
- 激光光束(laser beams)
- 回波损耗(return loss)
- 红外光(infrared light)
- 光子(photons)
- 光学密度(optical density)
- 光学厚度(optical thickness)
- 光通量(fluence)
- 光速(velocity of light)
- 光束质量(beam quality)
- 光束发散角(beam divergence)
- 光束参量乘积(beam parameter product)
- 光束半径(beam radius)
- 光强度(optical intensity)
- 光谱仪(spectrometers)
- 光谱(optical spectrum)
- 古依相移(Gouy phase shift)
- 高斯光束(Gaussian beams)
- 高阶模式(higher-order modes)
- 分束器(beam splitters)
- 菲涅尔方程(Fresnel equations)
- 反射镜(mirrors)
- 法拉第旋光器(Faraday rotators)
- 法拉第隔离器(Faraday isolators)
- 厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)
- 超光速传输(superluminal transmission)
- 插入损耗(insertion loss)
- 布儒斯特窗(Brewster windows)
- 布拉格光栅(Bragg gratings)
- 不稳定谐振腔(unstable resonators)
- 波数(wavenumber)
- 波矢(wave vector)
- 波片(waveplates)
- 薄膜偏振片(thin-film polarizers)
- 傍轴近似(paraxial approximation)
- Sellmeier公式(Sellmeier formula)
- Kramers-Kronig关系(Kramers–Kronig relations)
- ABCD矩阵(ABCD matrix)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
改变激光光束形状的棱镜对。
失真棱镜对是指通常用来改变激光光束形状的一对棱镜。例如,激光二极管输出的椭圆光束可以采用一对棱镜作为光束扩展器,并且只扩展一个方向上的光束,于是光束截面变为圆形,这在很多应用中会用到。也可以只是改变椭圆度,或者将圆形光束转变为椭圆光束。
采用失真棱镜对改变光束形状的原理并不是聚焦效应(也就是改变波前的曲率),而是由于在棱镜界面处存在折射因而光束半径发生改变。
这种变化在任何棱镜界面处都存在(正入射情形除外),因为根据斯涅耳定律,入射角与折射角是不同的(参阅折射)。然而,如果光束路径是对称的,也就是光束与入射和出射平面之间的夹角是相同的,光束半径发生的两次变化可以相互抵消。
因此需要采用非对称结构(如图1)。如果界面的一端入射角为布儒斯特角而另一端(这要求棱镜表面的夹角等于折射角)为正入射(或者角度很小)。
这是只需要第二个界面采用抗反射涂层,这是p偏振的布儒斯特角入射的光在该界面上的损耗最小。在上面描述的结构中,单个棱镜的放大率(输出光束与输入光束半径的比值)等于棱镜材料的折射率,或者是折射率的倒数(取决于方向)。
如果不能找到与放大率相匹配的棱镜材料,可以通过采用不同的入射和出射角度来调整棱镜。
因此棱镜对可看做左边入射光束的光束扩展器。垂直于所画平面的光束半径是不变的。
改变光束在一个方向上的半径只需一个棱镜就够了,而且还会改变光束方向。采用失真棱镜对,则可以得到方向不变的输出光束,只是位置发生了评议。
(如图2)两个棱镜的指向也做了改变这样对光束半径的改变发生在同一个方向。因此总的放大率为折射率的平方,或者折射率平方的倒数。如果还需要避免上面光束的偏移,需要采用四个棱镜。
各种问题
失真棱镜可以作为单个器件进行购买,还可以购买已经仔细对准的棱镜对。还有一些装置配有可旋转的支架,这样用户可以自由调节棱镜的方向。
由于棱镜材料具有色散,单个棱镜以及棱镜对的光束偏转角是依赖于波长的。色散效应在某些应用中是非常有害的。色散连同抗反射涂层的有限带宽共同限制了工作波长范围。
需要注意的是,激光二极管中产生光束的散光是不能通过失真棱镜对校正的。从另一个角度看,采用一个不会引入散光的装置而不仅仅是两个棱镜的结合,是非常有利的。
- 紫外光(ultraviolet light)
- 准直光束(collimated beams)
- 中性密度滤光片(neutral density filters)
- 直径发散角乘积(diameter-divergence product)
- 折射率(refractive index)
- 折射(Refraction)
- 衍射极限光束(diffraction-limited beams)
- 衍射光栅(diffraction gratings)
- 谐振腔模式(resonator modes)
- 消色差光学(achromatic optics)
- 相干时间(coherence time)
- 相干(coherence)
- 透镜(lenses)
- 瞬时频率(instantaneous frequency)
- 双折射(birefringence)
- 束腰(beam waist)
- 梳状滤波器(rugate filters)
- 失真棱镜对(anamorphic prism pairs)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
- 色差(chromatic aberrations)
- 散斑(Speckle)
- 瑞利长度(Rayleigh length)
- 瑞利散射(Rayleigh scattering)
- 群速度折射率(group index)
- 群速度色散(group velocity dispersion)
- 群速度(group velocity)
- 群时延色散(group delay dispersion)
- 群时延(group delay)
- 腔(Cavities)
- 平顶光束(flat-top beams)
- 偏振片(polarizers)
- 偏振拍长(polarization beat length)
- 偏振合束(polarization beam combining)
- 模式匹配(mode matching) 定义:
- 模式(modes)
- 亮度(Brightness)
- 棱镜(prisms)
- 数值孔径(numerical aperture)
- 焦距(focal length)
- 激光辐射的偏振(polarization of laser emission)
- 激光光束(laser beams)
- 回波损耗(return loss)
- 红外光(infrared light)
- 光子(photons)
- 光学密度(optical density)
- 光学厚度(optical thickness)
- 光通量(fluence)
- 光速(velocity of light)
- 光束质量(beam quality)
- 光束发散角(beam divergence)
- 光束参量乘积(beam parameter product)
- 光束半径(beam radius)
- 光强度(optical intensity)
- 光谱仪(spectrometers)
- 光谱(optical spectrum)
- 古依相移(Gouy phase shift)
- 高斯光束(Gaussian beams)
- 高阶模式(higher-order modes)
- 分束器(beam splitters)
- 菲涅尔方程(Fresnel equations)
- 反射镜(mirrors)
- 法拉第旋光器(Faraday rotators)
- 法拉第隔离器(Faraday isolators)
- 厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)
- 超光速传输(superluminal transmission)
- 插入损耗(insertion loss)
- 布儒斯特窗(Brewster windows)
- 布拉格光栅(Bragg gratings)
- 不稳定谐振腔(unstable resonators)
- 波数(wavenumber)
- 波矢(wave vector)
- 波片(waveplates)
- 薄膜偏振片(thin-film polarizers)
- 傍轴近似(paraxial approximation)
- Sellmeier公式(Sellmeier formula)
- Kramers-Kronig关系(Kramers–Kronig relations)
- ABCD矩阵(ABCD matrix)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
改变激光光束形状的棱镜对。
失真棱镜对是指通常用来改变激光光束形状的一对棱镜。例如,激光二极管输出的椭圆光束可以采用一对棱镜作为光束扩展器,并且只扩展一个方向上的光束,于是光束截面变为圆形,这在很多应用中会用到。也可以只是改变椭圆度,或者将圆形光束转变为椭圆光束。
采用失真棱镜对改变光束形状的原理并不是聚焦效应(也就是改变波前的曲率),而是由于在棱镜界面处存在折射因而光束半径发生改变。
这种变化在任何棱镜界面处都存在(正入射情形除外),因为根据斯涅耳定律,入射角与折射角是不同的(参阅折射)。然而,如果光束路径是对称的,也就是光束与入射和出射平面之间的夹角是相同的,光束半径发生的两次变化可以相互抵消。
因此需要采用非对称结构(如图1)。如果界面的一端入射角为布儒斯特角而另一端(这要求棱镜表面的夹角等于折射角)为正入射(或者角度很小)。
这是只需要第二个界面采用抗反射涂层,这是p偏振的布儒斯特角入射的光在该界面上的损耗最小。在上面描述的结构中,单个棱镜的放大率(输出光束与输入光束半径的比值)等于棱镜材料的折射率,或者是折射率的倒数(取决于方向)。
如果不能找到与放大率相匹配的棱镜材料,可以通过采用不同的入射和出射角度来调整棱镜。
因此棱镜对可看做左边入射光束的光束扩展器。垂直于所画平面的光束半径是不变的。
改变光束在一个方向上的半径只需一个棱镜就够了,而且还会改变光束方向。采用失真棱镜对,则可以得到方向不变的输出光束,只是位置发生了评议。
(如图2)两个棱镜的指向也做了改变这样对光束半径的改变发生在同一个方向。因此总的放大率为折射率的平方,或者折射率平方的倒数。如果还需要避免上面光束的偏移,需要采用四个棱镜。
各种问题
失真棱镜可以作为单个器件进行购买,还可以购买已经仔细对准的棱镜对。还有一些装置配有可旋转的支架,这样用户可以自由调节棱镜的方向。
由于棱镜材料具有色散,单个棱镜以及棱镜对的光束偏转角是依赖于波长的。色散效应在某些应用中是非常有害的。色散连同抗反射涂层的有限带宽共同限制了工作波长范围。
需要注意的是,激光二极管中产生光束的散光是不能通过失真棱镜对校正的。从另一个角度看,采用一个不会引入散光的装置而不仅仅是两个棱镜的结合,是非常有利的。
- 紫外光(ultraviolet light)
- 准直光束(collimated beams)
- 中性密度滤光片(neutral density filters)
- 直径发散角乘积(diameter-divergence product)
- 折射率(refractive index)
- 折射(Refraction)
- 衍射极限光束(diffraction-limited beams)
- 衍射光栅(diffraction gratings)
- 谐振腔模式(resonator modes)
- 消色差光学(achromatic optics)
- 相干时间(coherence time)
- 相干(coherence)
- 透镜(lenses)
- 瞬时频率(instantaneous frequency)
- 双折射(birefringence)
- 束腰(beam waist)
- 梳状滤波器(rugate filters)
- 失真棱镜对(anamorphic prism pairs)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
- 色差(chromatic aberrations)
- 散斑(Speckle)
- 瑞利长度(Rayleigh length)
- 瑞利散射(Rayleigh scattering)
- 群速度折射率(group index)
- 群速度色散(group velocity dispersion)
- 群速度(group velocity)
- 群时延色散(group delay dispersion)
- 群时延(group delay)
- 腔(Cavities)
- 平顶光束(flat-top beams)
- 偏振片(polarizers)
- 偏振拍长(polarization beat length)
- 偏振合束(polarization beam combining)
- 模式匹配(mode matching) 定义:
- 模式(modes)
- 亮度(Brightness)
- 棱镜(prisms)
- 数值孔径(numerical aperture)
- 焦距(focal length)
- 激光辐射的偏振(polarization of laser emission)
- 激光光束(laser beams)
- 回波损耗(return loss)
- 红外光(infrared light)
- 光子(photons)
- 光学密度(optical density)
- 光学厚度(optical thickness)
- 光通量(fluence)
- 光速(velocity of light)
- 光束质量(beam quality)
- 光束发散角(beam divergence)
- 光束参量乘积(beam parameter product)
- 光束半径(beam radius)
- 光强度(optical intensity)
- 光谱仪(spectrometers)
- 光谱(optical spectrum)
- 古依相移(Gouy phase shift)
- 高斯光束(Gaussian beams)
- 高阶模式(higher-order modes)
- 分束器(beam splitters)
- 菲涅尔方程(Fresnel equations)
- 反射镜(mirrors)
- 法拉第旋光器(Faraday rotators)
- 法拉第隔离器(Faraday isolators)
- 厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)
- 超光速传输(superluminal transmission)
- 插入损耗(insertion loss)
- 布儒斯特窗(Brewster windows)
- 布拉格光栅(Bragg gratings)
- 不稳定谐振腔(unstable resonators)
- 波数(wavenumber)
- 波矢(wave vector)
- 波片(waveplates)
- 薄膜偏振片(thin-film polarizers)
- 傍轴近似(paraxial approximation)
- Sellmeier公式(Sellmeier formula)
- Kramers-Kronig关系(Kramers–Kronig relations)
- ABCD矩阵(ABCD matrix)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
改变激光光束形状的棱镜对。
失真棱镜对是指通常用来改变激光光束形状的一对棱镜。例如,激光二极管输出的椭圆光束可以采用一对棱镜作为光束扩展器,并且只扩展一个方向上的光束,于是光束截面变为圆形,这在很多应用中会用到。也可以只是改变椭圆度,或者将圆形光束转变为椭圆光束。
采用失真棱镜对改变光束形状的原理并不是聚焦效应(也就是改变波前的曲率),而是由于在棱镜界面处存在折射因而光束半径发生改变。
这种变化在任何棱镜界面处都存在(正入射情形除外),因为根据斯涅耳定律,入射角与折射角是不同的(参阅折射)。然而,如果光束路径是对称的,也就是光束与入射和出射平面之间的夹角是相同的,光束半径发生的两次变化可以相互抵消。
因此需要采用非对称结构(如图1)。如果界面的一端入射角为布儒斯特角而另一端(这要求棱镜表面的夹角等于折射角)为正入射(或者角度很小)。
这是只需要第二个界面采用抗反射涂层,这是p偏振的布儒斯特角入射的光在该界面上的损耗最小。在上面描述的结构中,单个棱镜的放大率(输出光束与输入光束半径的比值)等于棱镜材料的折射率,或者是折射率的倒数(取决于方向)。
如果不能找到与放大率相匹配的棱镜材料,可以通过采用不同的入射和出射角度来调整棱镜。
因此棱镜对可看做左边入射光束的光束扩展器。垂直于所画平面的光束半径是不变的。
改变光束在一个方向上的半径只需一个棱镜就够了,而且还会改变光束方向。采用失真棱镜对,则可以得到方向不变的输出光束,只是位置发生了评议。
(如图2)两个棱镜的指向也做了改变这样对光束半径的改变发生在同一个方向。因此总的放大率为折射率的平方,或者折射率平方的倒数。如果还需要避免上面光束的偏移,需要采用四个棱镜。
各种问题
失真棱镜可以作为单个器件进行购买,还可以购买已经仔细对准的棱镜对。还有一些装置配有可旋转的支架,这样用户可以自由调节棱镜的方向。
由于棱镜材料具有色散,单个棱镜以及棱镜对的光束偏转角是依赖于波长的。色散效应在某些应用中是非常有害的。色散连同抗反射涂层的有限带宽共同限制了工作波长范围。
需要注意的是,激光二极管中产生光束的散光是不能通过失真棱镜对校正的。从另一个角度看,采用一个不会引入散光的装置而不仅仅是两个棱镜的结合,是非常有利的。
- 紫外光(ultraviolet light)
- 准直光束(collimated beams)
- 中性密度滤光片(neutral density filters)
- 直径发散角乘积(diameter-divergence product)
- 折射率(refractive index)
- 折射(Refraction)
- 衍射极限光束(diffraction-limited beams)
- 衍射光栅(diffraction gratings)
- 谐振腔模式(resonator modes)
- 消色差光学(achromatic optics)
- 相干时间(coherence time)
- 相干(coherence)
- 透镜(lenses)
- 瞬时频率(instantaneous frequency)
- 双折射(birefringence)
- 束腰(beam waist)
- 梳状滤波器(rugate filters)
- 失真棱镜对(anamorphic prism pairs)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
- 色差(chromatic aberrations)
- 散斑(Speckle)
- 瑞利长度(Rayleigh length)
- 瑞利散射(Rayleigh scattering)
- 群速度折射率(group index)
- 群速度色散(group velocity dispersion)
- 群速度(group velocity)
- 群时延色散(group delay dispersion)
- 群时延(group delay)
- 腔(Cavities)
- 平顶光束(flat-top beams)
- 偏振片(polarizers)
- 偏振拍长(polarization beat length)
- 偏振合束(polarization beam combining)
- 模式匹配(mode matching) 定义:
- 模式(modes)
- 亮度(Brightness)
- 棱镜(prisms)
- 数值孔径(numerical aperture)
- 焦距(focal length)
- 激光辐射的偏振(polarization of laser emission)
- 激光光束(laser beams)
- 回波损耗(return loss)
- 红外光(infrared light)
- 光子(photons)
- 光学密度(optical density)
- 光学厚度(optical thickness)
- 光通量(fluence)
- 光速(velocity of light)
- 光束质量(beam quality)
- 光束发散角(beam divergence)
- 光束参量乘积(beam parameter product)
- 光束半径(beam radius)
- 光强度(optical intensity)
- 光谱仪(spectrometers)
- 光谱(optical spectrum)
- 古依相移(Gouy phase shift)
- 高斯光束(Gaussian beams)
- 高阶模式(higher-order modes)
- 分束器(beam splitters)
- 菲涅尔方程(Fresnel equations)
- 反射镜(mirrors)
- 法拉第旋光器(Faraday rotators)
- 法拉第隔离器(Faraday isolators)
- 厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)
- 超光速传输(superluminal transmission)
- 插入损耗(insertion loss)
- 布儒斯特窗(Brewster windows)
- 布拉格光栅(Bragg gratings)
- 不稳定谐振腔(unstable resonators)
- 波数(wavenumber)
- 波矢(wave vector)
- 波片(waveplates)
- 薄膜偏振片(thin-film polarizers)
- 傍轴近似(paraxial approximation)
- Sellmeier公式(Sellmeier formula)
- Kramers-Kronig关系(Kramers–Kronig relations)
- ABCD矩阵(ABCD matrix)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
改变激光光束形状的棱镜对。
失真棱镜对是指通常用来改变激光光束形状的一对棱镜。例如,激光二极管输出的椭圆光束可以采用一对棱镜作为光束扩展器,并且只扩展一个方向上的光束,于是光束截面变为圆形,这在很多应用中会用到。也可以只是改变椭圆度,或者将圆形光束转变为椭圆光束。
采用失真棱镜对改变光束形状的原理并不是聚焦效应(也就是改变波前的曲率),而是由于在棱镜界面处存在折射因而光束半径发生改变。
这种变化在任何棱镜界面处都存在(正入射情形除外),因为根据斯涅耳定律,入射角与折射角是不同的(参阅折射)。然而,如果光束路径是对称的,也就是光束与入射和出射平面之间的夹角是相同的,光束半径发生的两次变化可以相互抵消。
因此需要采用非对称结构(如图1)。如果界面的一端入射角为布儒斯特角而另一端(这要求棱镜表面的夹角等于折射角)为正入射(或者角度很小)。
这是只需要第二个界面采用抗反射涂层,这是p偏振的布儒斯特角入射的光在该界面上的损耗最小。在上面描述的结构中,单个棱镜的放大率(输出光束与输入光束半径的比值)等于棱镜材料的折射率,或者是折射率的倒数(取决于方向)。
如果不能找到与放大率相匹配的棱镜材料,可以通过采用不同的入射和出射角度来调整棱镜。
因此棱镜对可看做左边入射光束的光束扩展器。垂直于所画平面的光束半径是不变的。
改变光束在一个方向上的半径只需一个棱镜就够了,而且还会改变光束方向。采用失真棱镜对,则可以得到方向不变的输出光束,只是位置发生了评议。
(如图2)两个棱镜的指向也做了改变这样对光束半径的改变发生在同一个方向。因此总的放大率为折射率的平方,或者折射率平方的倒数。如果还需要避免上面光束的偏移,需要采用四个棱镜。
各种问题
失真棱镜可以作为单个器件进行购买,还可以购买已经仔细对准的棱镜对。还有一些装置配有可旋转的支架,这样用户可以自由调节棱镜的方向。
由于棱镜材料具有色散,单个棱镜以及棱镜对的光束偏转角是依赖于波长的。色散效应在某些应用中是非常有害的。色散连同抗反射涂层的有限带宽共同限制了工作波长范围。
需要注意的是,激光二极管中产生光束的散光是不能通过失真棱镜对校正的。从另一个角度看,采用一个不会引入散光的装置而不仅仅是两个棱镜的结合,是非常有利的。
- 紫外光(ultraviolet light)
- 准直光束(collimated beams)
- 中性密度滤光片(neutral density filters)
- 直径发散角乘积(diameter-divergence product)
- 折射率(refractive index)
- 折射(Refraction)
- 衍射极限光束(diffraction-limited beams)
- 衍射光栅(diffraction gratings)
- 谐振腔模式(resonator modes)
- 消色差光学(achromatic optics)
- 相干时间(coherence time)
- 相干(coherence)
- 透镜(lenses)
- 瞬时频率(instantaneous frequency)
- 双折射(birefringence)
- 束腰(beam waist)
- 梳状滤波器(rugate filters)
- 失真棱镜对(anamorphic prism pairs)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
- 色差(chromatic aberrations)
- 散斑(Speckle)
- 瑞利长度(Rayleigh length)
- 瑞利散射(Rayleigh scattering)
- 群速度折射率(group index)
- 群速度色散(group velocity dispersion)
- 群速度(group velocity)
- 群时延色散(group delay dispersion)
- 群时延(group delay)
- 腔(Cavities)
- 平顶光束(flat-top beams)
- 偏振片(polarizers)
- 偏振拍长(polarization beat length)
- 偏振合束(polarization beam combining)
- 模式匹配(mode matching) 定义:
- 模式(modes)
- 亮度(Brightness)
- 棱镜(prisms)
- 数值孔径(numerical aperture)
- 焦距(focal length)
- 激光辐射的偏振(polarization of laser emission)
- 激光光束(laser beams)
- 回波损耗(return loss)
- 红外光(infrared light)
- 光子(photons)
- 光学密度(optical density)
- 光学厚度(optical thickness)
- 光通量(fluence)
- 光速(velocity of light)
- 光束质量(beam quality)
- 光束发散角(beam divergence)
- 光束参量乘积(beam parameter product)
- 光束半径(beam radius)
- 光强度(optical intensity)
- 光谱仪(spectrometers)
- 光谱(optical spectrum)
- 古依相移(Gouy phase shift)
- 高斯光束(Gaussian beams)
- 高阶模式(higher-order modes)
- 分束器(beam splitters)
- 菲涅尔方程(Fresnel equations)
- 反射镜(mirrors)
- 法拉第旋光器(Faraday rotators)
- 法拉第隔离器(Faraday isolators)
- 厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)
- 超光速传输(superluminal transmission)
- 插入损耗(insertion loss)
- 布儒斯特窗(Brewster windows)
- 布拉格光栅(Bragg gratings)
- 不稳定谐振腔(unstable resonators)
- 波数(wavenumber)
- 波矢(wave vector)
- 波片(waveplates)
- 薄膜偏振片(thin-film polarizers)
- 傍轴近似(paraxial approximation)
- Sellmeier公式(Sellmeier formula)
- Kramers-Kronig关系(Kramers–Kronig relations)
- ABCD矩阵(ABCD matrix)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
改变激光光束形状的棱镜对。
失真棱镜对是指通常用来改变激光光束形状的一对棱镜。例如,激光二极管输出的椭圆光束可以采用一对棱镜作为光束扩展器,并且只扩展一个方向上的光束,于是光束截面变为圆形,这在很多应用中会用到。也可以只是改变椭圆度,或者将圆形光束转变为椭圆光束。
采用失真棱镜对改变光束形状的原理并不是聚焦效应(也就是改变波前的曲率),而是由于在棱镜界面处存在折射因而光束半径发生改变。
这种变化在任何棱镜界面处都存在(正入射情形除外),因为根据斯涅耳定律,入射角与折射角是不同的(参阅折射)。然而,如果光束路径是对称的,也就是光束与入射和出射平面之间的夹角是相同的,光束半径发生的两次变化可以相互抵消。
因此需要采用非对称结构(如图1)。如果界面的一端入射角为布儒斯特角而另一端(这要求棱镜表面的夹角等于折射角)为正入射(或者角度很小)。
这是只需要第二个界面采用抗反射涂层,这是p偏振的布儒斯特角入射的光在该界面上的损耗最小。在上面描述的结构中,单个棱镜的放大率(输出光束与输入光束半径的比值)等于棱镜材料的折射率,或者是折射率的倒数(取决于方向)。
如果不能找到与放大率相匹配的棱镜材料,可以通过采用不同的入射和出射角度来调整棱镜。
因此棱镜对可看做左边入射光束的光束扩展器。垂直于所画平面的光束半径是不变的。
改变光束在一个方向上的半径只需一个棱镜就够了,而且还会改变光束方向。采用失真棱镜对,则可以得到方向不变的输出光束,只是位置发生了评议。
(如图2)两个棱镜的指向也做了改变这样对光束半径的改变发生在同一个方向。因此总的放大率为折射率的平方,或者折射率平方的倒数。如果还需要避免上面光束的偏移,需要采用四个棱镜。
各种问题
失真棱镜可以作为单个器件进行购买,还可以购买已经仔细对准的棱镜对。还有一些装置配有可旋转的支架,这样用户可以自由调节棱镜的方向。
由于棱镜材料具有色散,单个棱镜以及棱镜对的光束偏转角是依赖于波长的。色散效应在某些应用中是非常有害的。色散连同抗反射涂层的有限带宽共同限制了工作波长范围。
需要注意的是,激光二极管中产生光束的散光是不能通过失真棱镜对校正的。从另一个角度看,采用一个不会引入散光的装置而不仅仅是两个棱镜的结合,是非常有利的。
- 紫外光(ultraviolet light)
- 准直光束(collimated beams)
- 中性密度滤光片(neutral density filters)
- 直径发散角乘积(diameter-divergence product)
- 折射率(refractive index)
- 折射(Refraction)
- 衍射极限光束(diffraction-limited beams)
- 衍射光栅(diffraction gratings)
- 谐振腔模式(resonator modes)
- 消色差光学(achromatic optics)
- 相干时间(coherence time)
- 相干(coherence)
- 透镜(lenses)
- 瞬时频率(instantaneous frequency)
- 双折射(birefringence)
- 束腰(beam waist)
- 梳状滤波器(rugate filters)
- 失真棱镜对(anamorphic prism pairs)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
- 色差(chromatic aberrations)
- 散斑(Speckle)
- 瑞利长度(Rayleigh length)
- 瑞利散射(Rayleigh scattering)
- 群速度折射率(group index)
- 群速度色散(group velocity dispersion)
- 群速度(group velocity)
- 群时延色散(group delay dispersion)
- 群时延(group delay)
- 腔(Cavities)
- 平顶光束(flat-top beams)
- 偏振片(polarizers)
- 偏振拍长(polarization beat length)
- 偏振合束(polarization beam combining)
- 模式匹配(mode matching) 定义:
- 模式(modes)
- 亮度(Brightness)
- 棱镜(prisms)
- 数值孔径(numerical aperture)
- 焦距(focal length)
- 激光辐射的偏振(polarization of laser emission)
- 激光光束(laser beams)
- 回波损耗(return loss)
- 红外光(infrared light)
- 光子(photons)
- 光学密度(optical density)
- 光学厚度(optical thickness)
- 光通量(fluence)
- 光速(velocity of light)
- 光束质量(beam quality)
- 光束发散角(beam divergence)
- 光束参量乘积(beam parameter product)
- 光束半径(beam radius)
- 光强度(optical intensity)
- 光谱仪(spectrometers)
- 光谱(optical spectrum)
- 古依相移(Gouy phase shift)
- 高斯光束(Gaussian beams)
- 高阶模式(higher-order modes)
- 分束器(beam splitters)
- 菲涅尔方程(Fresnel equations)
- 反射镜(mirrors)
- 法拉第旋光器(Faraday rotators)
- 法拉第隔离器(Faraday isolators)
- 厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)
- 超光速传输(superluminal transmission)
- 插入损耗(insertion loss)
- 布儒斯特窗(Brewster windows)
- 布拉格光栅(Bragg gratings)
- 不稳定谐振腔(unstable resonators)
- 波数(wavenumber)
- 波矢(wave vector)
- 波片(waveplates)
- 薄膜偏振片(thin-film polarizers)
- 傍轴近似(paraxial approximation)
- Sellmeier公式(Sellmeier formula)
- Kramers-Kronig关系(Kramers–Kronig relations)
- ABCD矩阵(ABCD matrix)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
改变激光光束形状的棱镜对。
失真棱镜对是指通常用来改变激光光束形状的一对棱镜。例如,激光二极管输出的椭圆光束可以采用一对棱镜作为光束扩展器,并且只扩展一个方向上的光束,于是光束截面变为圆形,这在很多应用中会用到。也可以只是改变椭圆度,或者将圆形光束转变为椭圆光束。
采用失真棱镜对改变光束形状的原理并不是聚焦效应(也就是改变波前的曲率),而是由于在棱镜界面处存在折射因而光束半径发生改变。
这种变化在任何棱镜界面处都存在(正入射情形除外),因为根据斯涅耳定律,入射角与折射角是不同的(参阅折射)。然而,如果光束路径是对称的,也就是光束与入射和出射平面之间的夹角是相同的,光束半径发生的两次变化可以相互抵消。
因此需要采用非对称结构(如图1)。如果界面的一端入射角为布儒斯特角而另一端(这要求棱镜表面的夹角等于折射角)为正入射(或者角度很小)。
这是只需要第二个界面采用抗反射涂层,这是p偏振的布儒斯特角入射的光在该界面上的损耗最小。在上面描述的结构中,单个棱镜的放大率(输出光束与输入光束半径的比值)等于棱镜材料的折射率,或者是折射率的倒数(取决于方向)。
如果不能找到与放大率相匹配的棱镜材料,可以通过采用不同的入射和出射角度来调整棱镜。
因此棱镜对可看做左边入射光束的光束扩展器。垂直于所画平面的光束半径是不变的。
改变光束在一个方向上的半径只需一个棱镜就够了,而且还会改变光束方向。采用失真棱镜对,则可以得到方向不变的输出光束,只是位置发生了评议。
(如图2)两个棱镜的指向也做了改变这样对光束半径的改变发生在同一个方向。因此总的放大率为折射率的平方,或者折射率平方的倒数。如果还需要避免上面光束的偏移,需要采用四个棱镜。
各种问题
失真棱镜可以作为单个器件进行购买,还可以购买已经仔细对准的棱镜对。还有一些装置配有可旋转的支架,这样用户可以自由调节棱镜的方向。
由于棱镜材料具有色散,单个棱镜以及棱镜对的光束偏转角是依赖于波长的。色散效应在某些应用中是非常有害的。色散连同抗反射涂层的有限带宽共同限制了工作波长范围。
需要注意的是,激光二极管中产生光束的散光是不能通过失真棱镜对校正的。从另一个角度看,采用一个不会引入散光的装置而不仅仅是两个棱镜的结合,是非常有利的。
- 紫外光(ultraviolet light)
- 准直光束(collimated beams)
- 中性密度滤光片(neutral density filters)
- 直径发散角乘积(diameter-divergence product)
- 折射率(refractive index)
- 折射(Refraction)
- 衍射极限光束(diffraction-limited beams)
- 衍射光栅(diffraction gratings)
- 谐振腔模式(resonator modes)
- 消色差光学(achromatic optics)
- 相干时间(coherence time)
- 相干(coherence)
- 透镜(lenses)
- 瞬时频率(instantaneous frequency)
- 双折射(birefringence)
- 束腰(beam waist)
- 梳状滤波器(rugate filters)
- 失真棱镜对(anamorphic prism pairs)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
- 色差(chromatic aberrations)
- 散斑(Speckle)
- 瑞利长度(Rayleigh length)
- 瑞利散射(Rayleigh scattering)
- 群速度折射率(group index)
- 群速度色散(group velocity dispersion)
- 群速度(group velocity)
- 群时延色散(group delay dispersion)
- 群时延(group delay)
- 腔(Cavities)
- 平顶光束(flat-top beams)
- 偏振片(polarizers)
- 偏振拍长(polarization beat length)
- 偏振合束(polarization beam combining)
- 模式匹配(mode matching) 定义:
- 模式(modes)
- 亮度(Brightness)
- 棱镜(prisms)
- 数值孔径(numerical aperture)
- 焦距(focal length)
- 激光辐射的偏振(polarization of laser emission)
- 激光光束(laser beams)
- 回波损耗(return loss)
- 红外光(infrared light)
- 光子(photons)
- 光学密度(optical density)
- 光学厚度(optical thickness)
- 光通量(fluence)
- 光速(velocity of light)
- 光束质量(beam quality)
- 光束发散角(beam divergence)
- 光束参量乘积(beam parameter product)
- 光束半径(beam radius)
- 光强度(optical intensity)
- 光谱仪(spectrometers)
- 光谱(optical spectrum)
- 古依相移(Gouy phase shift)
- 高斯光束(Gaussian beams)
- 高阶模式(higher-order modes)
- 分束器(beam splitters)
- 菲涅尔方程(Fresnel equations)
- 反射镜(mirrors)
- 法拉第旋光器(Faraday rotators)
- 法拉第隔离器(Faraday isolators)
- 厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)
- 超光速传输(superluminal transmission)
- 插入损耗(insertion loss)
- 布儒斯特窗(Brewster windows)
- 布拉格光栅(Bragg gratings)
- 不稳定谐振腔(unstable resonators)
- 波数(wavenumber)
- 波矢(wave vector)
- 波片(waveplates)
- 薄膜偏振片(thin-film polarizers)
- 傍轴近似(paraxial approximation)
- Sellmeier公式(Sellmeier formula)
- Kramers-Kronig关系(Kramers–Kronig relations)
- ABCD矩阵(ABCD matrix)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
改变激光光束形状的棱镜对。
失真棱镜对是指通常用来改变激光光束形状的一对棱镜。例如,激光二极管输出的椭圆光束可以采用一对棱镜作为光束扩展器,并且只扩展一个方向上的光束,于是光束截面变为圆形,这在很多应用中会用到。也可以只是改变椭圆度,或者将圆形光束转变为椭圆光束。
采用失真棱镜对改变光束形状的原理并不是聚焦效应(也就是改变波前的曲率),而是由于在棱镜界面处存在折射因而光束半径发生改变。
这种变化在任何棱镜界面处都存在(正入射情形除外),因为根据斯涅耳定律,入射角与折射角是不同的(参阅折射)。然而,如果光束路径是对称的,也就是光束与入射和出射平面之间的夹角是相同的,光束半径发生的两次变化可以相互抵消。
因此需要采用非对称结构(如图1)。如果界面的一端入射角为布儒斯特角而另一端(这要求棱镜表面的夹角等于折射角)为正入射(或者角度很小)。
这是只需要第二个界面采用抗反射涂层,这是p偏振的布儒斯特角入射的光在该界面上的损耗最小。在上面描述的结构中,单个棱镜的放大率(输出光束与输入光束半径的比值)等于棱镜材料的折射率,或者是折射率的倒数(取决于方向)。
如果不能找到与放大率相匹配的棱镜材料,可以通过采用不同的入射和出射角度来调整棱镜。
因此棱镜对可看做左边入射光束的光束扩展器。垂直于所画平面的光束半径是不变的。
改变光束在一个方向上的半径只需一个棱镜就够了,而且还会改变光束方向。采用失真棱镜对,则可以得到方向不变的输出光束,只是位置发生了评议。
(如图2)两个棱镜的指向也做了改变这样对光束半径的改变发生在同一个方向。因此总的放大率为折射率的平方,或者折射率平方的倒数。如果还需要避免上面光束的偏移,需要采用四个棱镜。
各种问题
失真棱镜可以作为单个器件进行购买,还可以购买已经仔细对准的棱镜对。还有一些装置配有可旋转的支架,这样用户可以自由调节棱镜的方向。
由于棱镜材料具有色散,单个棱镜以及棱镜对的光束偏转角是依赖于波长的。色散效应在某些应用中是非常有害的。色散连同抗反射涂层的有限带宽共同限制了工作波长范围。
需要注意的是,激光二极管中产生光束的散光是不能通过失真棱镜对校正的。从另一个角度看,采用一个不会引入散光的装置而不仅仅是两个棱镜的结合,是非常有利的。
- 紫外光(ultraviolet light)
- 准直光束(collimated beams)
- 中性密度滤光片(neutral density filters)
- 直径发散角乘积(diameter-divergence product)
- 折射率(refractive index)
- 折射(Refraction)
- 衍射极限光束(diffraction-limited beams)
- 衍射光栅(diffraction gratings)
- 谐振腔模式(resonator modes)
- 消色差光学(achromatic optics)
- 相干时间(coherence time)
- 相干(coherence)
- 透镜(lenses)
- 瞬时频率(instantaneous frequency)
- 双折射(birefringence)
- 束腰(beam waist)
- 梳状滤波器(rugate filters)
- 失真棱镜对(anamorphic prism pairs)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
- 色差(chromatic aberrations)
- 散斑(Speckle)
- 瑞利长度(Rayleigh length)
- 瑞利散射(Rayleigh scattering)
- 群速度折射率(group index)
- 群速度色散(group velocity dispersion)
- 群速度(group velocity)
- 群时延色散(group delay dispersion)
- 群时延(group delay)
- 腔(Cavities)
- 平顶光束(flat-top beams)
- 偏振片(polarizers)
- 偏振拍长(polarization beat length)
- 偏振合束(polarization beam combining)
- 模式匹配(mode matching) 定义:
- 模式(modes)
- 亮度(Brightness)
- 棱镜(prisms)
- 数值孔径(numerical aperture)
- 焦距(focal length)
- 激光辐射的偏振(polarization of laser emission)
- 激光光束(laser beams)
- 回波损耗(return loss)
- 红外光(infrared light)
- 光子(photons)
- 光学密度(optical density)
- 光学厚度(optical thickness)
- 光通量(fluence)
- 光速(velocity of light)
- 光束质量(beam quality)
- 光束发散角(beam divergence)
- 光束参量乘积(beam parameter product)
- 光束半径(beam radius)
- 光强度(optical intensity)
- 光谱仪(spectrometers)
- 光谱(optical spectrum)
- 古依相移(Gouy phase shift)
- 高斯光束(Gaussian beams)
- 高阶模式(higher-order modes)
- 分束器(beam splitters)
- 菲涅尔方程(Fresnel equations)
- 反射镜(mirrors)
- 法拉第旋光器(Faraday rotators)
- 法拉第隔离器(Faraday isolators)
- 厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)
- 超光速传输(superluminal transmission)
- 插入损耗(insertion loss)
- 布儒斯特窗(Brewster windows)
- 布拉格光栅(Bragg gratings)
- 不稳定谐振腔(unstable resonators)
- 波数(wavenumber)
- 波矢(wave vector)
- 波片(waveplates)
- 薄膜偏振片(thin-film polarizers)
- 傍轴近似(paraxial approximation)
- Sellmeier公式(Sellmeier formula)
- Kramers-Kronig关系(Kramers–Kronig relations)
- ABCD矩阵(ABCD matrix)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
改变激光光束形状的棱镜对。
失真棱镜对是指通常用来改变激光光束形状的一对棱镜。例如,激光二极管输出的椭圆光束可以采用一对棱镜作为光束扩展器,并且只扩展一个方向上的光束,于是光束截面变为圆形,这在很多应用中会用到。也可以只是改变椭圆度,或者将圆形光束转变为椭圆光束。
采用失真棱镜对改变光束形状的原理并不是聚焦效应(也就是改变波前的曲率),而是由于在棱镜界面处存在折射因而光束半径发生改变。
这种变化在任何棱镜界面处都存在(正入射情形除外),因为根据斯涅耳定律,入射角与折射角是不同的(参阅折射)。然而,如果光束路径是对称的,也就是光束与入射和出射平面之间的夹角是相同的,光束半径发生的两次变化可以相互抵消。
因此需要采用非对称结构(如图1)。如果界面的一端入射角为布儒斯特角而另一端(这要求棱镜表面的夹角等于折射角)为正入射(或者角度很小)。
这是只需要第二个界面采用抗反射涂层,这是p偏振的布儒斯特角入射的光在该界面上的损耗最小。在上面描述的结构中,单个棱镜的放大率(输出光束与输入光束半径的比值)等于棱镜材料的折射率,或者是折射率的倒数(取决于方向)。
如果不能找到与放大率相匹配的棱镜材料,可以通过采用不同的入射和出射角度来调整棱镜。
因此棱镜对可看做左边入射光束的光束扩展器。垂直于所画平面的光束半径是不变的。
改变光束在一个方向上的半径只需一个棱镜就够了,而且还会改变光束方向。采用失真棱镜对,则可以得到方向不变的输出光束,只是位置发生了评议。
(如图2)两个棱镜的指向也做了改变这样对光束半径的改变发生在同一个方向。因此总的放大率为折射率的平方,或者折射率平方的倒数。如果还需要避免上面光束的偏移,需要采用四个棱镜。
各种问题
失真棱镜可以作为单个器件进行购买,还可以购买已经仔细对准的棱镜对。还有一些装置配有可旋转的支架,这样用户可以自由调节棱镜的方向。
由于棱镜材料具有色散,单个棱镜以及棱镜对的光束偏转角是依赖于波长的。色散效应在某些应用中是非常有害的。色散连同抗反射涂层的有限带宽共同限制了工作波长范围。
需要注意的是,激光二极管中产生光束的散光是不能通过失真棱镜对校正的。从另一个角度看,采用一个不会引入散光的装置而不仅仅是两个棱镜的结合,是非常有利的。
- 紫外光(ultraviolet light)
- 准直光束(collimated beams)
- 中性密度滤光片(neutral density filters)
- 直径发散角乘积(diameter-divergence product)
- 折射率(refractive index)
- 折射(Refraction)
- 衍射极限光束(diffraction-limited beams)
- 衍射光栅(diffraction gratings)
- 谐振腔模式(resonator modes)
- 消色差光学(achromatic optics)
- 相干时间(coherence time)
- 相干(coherence)
- 透镜(lenses)
- 瞬时频率(instantaneous frequency)
- 双折射(birefringence)
- 束腰(beam waist)
- 梳状滤波器(rugate filters)
- 失真棱镜对(anamorphic prism pairs)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
- 色差(chromatic aberrations)
- 散斑(Speckle)
- 瑞利长度(Rayleigh length)
- 瑞利散射(Rayleigh scattering)
- 群速度折射率(group index)
- 群速度色散(group velocity dispersion)
- 群速度(group velocity)
- 群时延色散(group delay dispersion)
- 群时延(group delay)
- 腔(Cavities)
- 平顶光束(flat-top beams)
- 偏振片(polarizers)
- 偏振拍长(polarization beat length)
- 偏振合束(polarization beam combining)
- 模式匹配(mode matching) 定义:
- 模式(modes)
- 亮度(Brightness)
- 棱镜(prisms)
- 数值孔径(numerical aperture)
- 焦距(focal length)
- 激光辐射的偏振(polarization of laser emission)
- 激光光束(laser beams)
- 回波损耗(return loss)
- 红外光(infrared light)
- 光子(photons)
- 光学密度(optical density)
- 光学厚度(optical thickness)
- 光通量(fluence)
- 光速(velocity of light)
- 光束质量(beam quality)
- 光束发散角(beam divergence)
- 光束参量乘积(beam parameter product)
- 光束半径(beam radius)
- 光强度(optical intensity)
- 光谱仪(spectrometers)
- 光谱(optical spectrum)
- 古依相移(Gouy phase shift)
- 高斯光束(Gaussian beams)
- 高阶模式(higher-order modes)
- 分束器(beam splitters)
- 菲涅尔方程(Fresnel equations)
- 反射镜(mirrors)
- 法拉第旋光器(Faraday rotators)
- 法拉第隔离器(Faraday isolators)
- 厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)
- 超光速传输(superluminal transmission)
- 插入损耗(insertion loss)
- 布儒斯特窗(Brewster windows)
- 布拉格光栅(Bragg gratings)
- 不稳定谐振腔(unstable resonators)
- 波数(wavenumber)
- 波矢(wave vector)
- 波片(waveplates)
- 薄膜偏振片(thin-film polarizers)
- 傍轴近似(paraxial approximation)
- Sellmeier公式(Sellmeier formula)
- Kramers-Kronig关系(Kramers–Kronig relations)
- ABCD矩阵(ABCD matrix)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
改变激光光束形状的棱镜对。
失真棱镜对是指通常用来改变激光光束形状的一对棱镜。例如,激光二极管输出的椭圆光束可以采用一对棱镜作为光束扩展器,并且只扩展一个方向上的光束,于是光束截面变为圆形,这在很多应用中会用到。也可以只是改变椭圆度,或者将圆形光束转变为椭圆光束。
采用失真棱镜对改变光束形状的原理并不是聚焦效应(也就是改变波前的曲率),而是由于在棱镜界面处存在折射因而光束半径发生改变。
这种变化在任何棱镜界面处都存在(正入射情形除外),因为根据斯涅耳定律,入射角与折射角是不同的(参阅折射)。然而,如果光束路径是对称的,也就是光束与入射和出射平面之间的夹角是相同的,光束半径发生的两次变化可以相互抵消。
因此需要采用非对称结构(如图1)。如果界面的一端入射角为布儒斯特角而另一端(这要求棱镜表面的夹角等于折射角)为正入射(或者角度很小)。
这是只需要第二个界面采用抗反射涂层,这是p偏振的布儒斯特角入射的光在该界面上的损耗最小。在上面描述的结构中,单个棱镜的放大率(输出光束与输入光束半径的比值)等于棱镜材料的折射率,或者是折射率的倒数(取决于方向)。
如果不能找到与放大率相匹配的棱镜材料,可以通过采用不同的入射和出射角度来调整棱镜。
因此棱镜对可看做左边入射光束的光束扩展器。垂直于所画平面的光束半径是不变的。
改变光束在一个方向上的半径只需一个棱镜就够了,而且还会改变光束方向。采用失真棱镜对,则可以得到方向不变的输出光束,只是位置发生了评议。
(如图2)两个棱镜的指向也做了改变这样对光束半径的改变发生在同一个方向。因此总的放大率为折射率的平方,或者折射率平方的倒数。如果还需要避免上面光束的偏移,需要采用四个棱镜。
各种问题
失真棱镜可以作为单个器件进行购买,还可以购买已经仔细对准的棱镜对。还有一些装置配有可旋转的支架,这样用户可以自由调节棱镜的方向。
由于棱镜材料具有色散,单个棱镜以及棱镜对的光束偏转角是依赖于波长的。色散效应在某些应用中是非常有害的。色散连同抗反射涂层的有限带宽共同限制了工作波长范围。
需要注意的是,激光二极管中产生光束的散光是不能通过失真棱镜对校正的。从另一个角度看,采用一个不会引入散光的装置而不仅仅是两个棱镜的结合,是非常有利的。
- 紫外光(ultraviolet light)
- 准直光束(collimated beams)
- 中性密度滤光片(neutral density filters)
- 直径发散角乘积(diameter-divergence product)
- 折射率(refractive index)
- 折射(Refraction)
- 衍射极限光束(diffraction-limited beams)
- 衍射光栅(diffraction gratings)
- 谐振腔模式(resonator modes)
- 消色差光学(achromatic optics)
- 相干时间(coherence time)
- 相干(coherence)
- 透镜(lenses)
- 瞬时频率(instantaneous frequency)
- 双折射(birefringence)
- 束腰(beam waist)
- 梳状滤波器(rugate filters)
- 失真棱镜对(anamorphic prism pairs)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
- 色差(chromatic aberrations)
- 散斑(Speckle)
- 瑞利长度(Rayleigh length)
- 瑞利散射(Rayleigh scattering)
- 群速度折射率(group index)
- 群速度色散(group velocity dispersion)
- 群速度(group velocity)
- 群时延色散(group delay dispersion)
- 群时延(group delay)
- 腔(Cavities)
- 平顶光束(flat-top beams)
- 偏振片(polarizers)
- 偏振拍长(polarization beat length)
- 偏振合束(polarization beam combining)
- 模式匹配(mode matching) 定义:
- 模式(modes)
- 亮度(Brightness)
- 棱镜(prisms)
- 数值孔径(numerical aperture)
- 焦距(focal length)
- 激光辐射的偏振(polarization of laser emission)
- 激光光束(laser beams)
- 回波损耗(return loss)
- 红外光(infrared light)
- 光子(photons)
- 光学密度(optical density)
- 光学厚度(optical thickness)
- 光通量(fluence)
- 光速(velocity of light)
- 光束质量(beam quality)
- 光束发散角(beam divergence)
- 光束参量乘积(beam parameter product)
- 光束半径(beam radius)
- 光强度(optical intensity)
- 光谱仪(spectrometers)
- 光谱(optical spectrum)
- 古依相移(Gouy phase shift)
- 高斯光束(Gaussian beams)
- 高阶模式(higher-order modes)
- 分束器(beam splitters)
- 菲涅尔方程(Fresnel equations)
- 反射镜(mirrors)
- 法拉第旋光器(Faraday rotators)
- 法拉第隔离器(Faraday isolators)
- 厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)
- 超光速传输(superluminal transmission)
- 插入损耗(insertion loss)
- 布儒斯特窗(Brewster windows)
- 布拉格光栅(Bragg gratings)
- 不稳定谐振腔(unstable resonators)
- 波数(wavenumber)
- 波矢(wave vector)
- 波片(waveplates)
- 薄膜偏振片(thin-film polarizers)
- 傍轴近似(paraxial approximation)
- Sellmeier公式(Sellmeier formula)
- Kramers-Kronig关系(Kramers–Kronig relations)
- ABCD矩阵(ABCD matrix)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
改变激光光束形状的棱镜对。
失真棱镜对是指通常用来改变激光光束形状的一对棱镜。例如,激光二极管输出的椭圆光束可以采用一对棱镜作为光束扩展器,并且只扩展一个方向上的光束,于是光束截面变为圆形,这在很多应用中会用到。也可以只是改变椭圆度,或者将圆形光束转变为椭圆光束。
采用失真棱镜对改变光束形状的原理并不是聚焦效应(也就是改变波前的曲率),而是由于在棱镜界面处存在折射因而光束半径发生改变。
这种变化在任何棱镜界面处都存在(正入射情形除外),因为根据斯涅耳定律,入射角与折射角是不同的(参阅折射)。然而,如果光束路径是对称的,也就是光束与入射和出射平面之间的夹角是相同的,光束半径发生的两次变化可以相互抵消。
因此需要采用非对称结构(如图1)。如果界面的一端入射角为布儒斯特角而另一端(这要求棱镜表面的夹角等于折射角)为正入射(或者角度很小)。
这是只需要第二个界面采用抗反射涂层,这是p偏振的布儒斯特角入射的光在该界面上的损耗最小。在上面描述的结构中,单个棱镜的放大率(输出光束与输入光束半径的比值)等于棱镜材料的折射率,或者是折射率的倒数(取决于方向)。
如果不能找到与放大率相匹配的棱镜材料,可以通过采用不同的入射和出射角度来调整棱镜。
因此棱镜对可看做左边入射光束的光束扩展器。垂直于所画平面的光束半径是不变的。
改变光束在一个方向上的半径只需一个棱镜就够了,而且还会改变光束方向。采用失真棱镜对,则可以得到方向不变的输出光束,只是位置发生了评议。
(如图2)两个棱镜的指向也做了改变这样对光束半径的改变发生在同一个方向。因此总的放大率为折射率的平方,或者折射率平方的倒数。如果还需要避免上面光束的偏移,需要采用四个棱镜。
各种问题
失真棱镜可以作为单个器件进行购买,还可以购买已经仔细对准的棱镜对。还有一些装置配有可旋转的支架,这样用户可以自由调节棱镜的方向。
由于棱镜材料具有色散,单个棱镜以及棱镜对的光束偏转角是依赖于波长的。色散效应在某些应用中是非常有害的。色散连同抗反射涂层的有限带宽共同限制了工作波长范围。
需要注意的是,激光二极管中产生光束的散光是不能通过失真棱镜对校正的。从另一个角度看,采用一个不会引入散光的装置而不仅仅是两个棱镜的结合,是非常有利的。