厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)

定义：
由厄米-高斯方程描述的传播模式或谐振腔模式。

当光在自由空间或者各向同性光学介质中传播时，其强度截面会发生变化。而对于某些特定的电场分布，则不会这样：振幅截面形状是保持不变的，尽管有时光学相位和总光功率会发生变化。
每一种光频率、光轴、焦点位置以及高斯光束在焦点处的光束半径的组合，组成了厄米高斯模式（TEMnm模）。若聚焦的情况下（傍轴近似），波动方程具有近似解。电场分布等于高斯方程与厄米多项式的乘积还有相位项：

其中Hn(x) 为厄米多项式，指数n为大于等于0的整数。n和m决定了再x和y方向的形状。而w和R则在z方向上发生改变。

激光

厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)

定义：
由厄米-高斯方程描述的传播模式或谐振腔模式。

当光在自由空间或者各向同性光学介质中传播时，其强度截面会发生变化。而对于某些特定的电场分布，则不会这样：振幅截面形状是保持不变的，尽管有时光学相位和总光功率会发生变化。
每一种光频率、光轴、焦点位置以及高斯光束在焦点处的光束半径的组合，组成了厄米高斯模式（TEMnm模）。若聚焦的情况下（傍轴近似），波动方程具有近似解。电场分布等于高斯方程与厄米多项式的乘积还有相位项：

其中Hn(x) 为厄米多项式，指数n为大于等于0的整数。n和m决定了再x和y方向的形状。而w和R则在z方向上发生改变。

光学材料

厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)

定义：
由厄米-高斯方程描述的传播模式或谐振腔模式。

当光在自由空间或者各向同性光学介质中传播时，其强度截面会发生变化。而对于某些特定的电场分布，则不会这样：振幅截面形状是保持不变的，尽管有时光学相位和总光功率会发生变化。
每一种光频率、光轴、焦点位置以及高斯光束在焦点处的光束半径的组合，组成了厄米高斯模式（TEMnm模）。若聚焦的情况下（傍轴近似），波动方程具有近似解。电场分布等于高斯方程与厄米多项式的乘积还有相位项：

其中Hn(x) 为厄米多项式，指数n为大于等于0的整数。n和m决定了再x和y方向的形状。而w和R则在z方向上发生改变。

光测量

厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)

定义：
由厄米-高斯方程描述的传播模式或谐振腔模式。

当光在自由空间或者各向同性光学介质中传播时，其强度截面会发生变化。而对于某些特定的电场分布，则不会这样：振幅截面形状是保持不变的，尽管有时光学相位和总光功率会发生变化。
每一种光频率、光轴、焦点位置以及高斯光束在焦点处的光束半径的组合，组成了厄米高斯模式（TEMnm模）。若聚焦的情况下（傍轴近似），波动方程具有近似解。电场分布等于高斯方程与厄米多项式的乘积还有相位项：

其中Hn(x) 为厄米多项式，指数n为大于等于0的整数。n和m决定了再x和y方向的形状。而w和R则在z方向上发生改变。

光放大

厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)

定义：
由厄米-高斯方程描述的传播模式或谐振腔模式。

当光在自由空间或者各向同性光学介质中传播时，其强度截面会发生变化。而对于某些特定的电场分布，则不会这样：振幅截面形状是保持不变的，尽管有时光学相位和总光功率会发生变化。
每一种光频率、光轴、焦点位置以及高斯光束在焦点处的光束半径的组合，组成了厄米高斯模式（TEMnm模）。若聚焦的情况下（傍轴近似），波动方程具有近似解。电场分布等于高斯方程与厄米多项式的乘积还有相位项：

其中Hn(x) 为厄米多项式，指数n为大于等于0的整数。n和m决定了再x和y方向的形状。而w和R则在z方向上发生改变。

光脉冲

厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)

定义：
由厄米-高斯方程描述的传播模式或谐振腔模式。

当光在自由空间或者各向同性光学介质中传播时，其强度截面会发生变化。而对于某些特定的电场分布，则不会这样：振幅截面形状是保持不变的，尽管有时光学相位和总光功率会发生变化。
每一种光频率、光轴、焦点位置以及高斯光束在焦点处的光束半径的组合，组成了厄米高斯模式（TEMnm模）。若聚焦的情况下（傍轴近似），波动方程具有近似解。电场分布等于高斯方程与厄米多项式的乘积还有相位项：

其中Hn(x) 为厄米多项式，指数n为大于等于0的整数。n和m决定了再x和y方向的形状。而w和R则在z方向上发生改变。

光通信

厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)

定义：
由厄米-高斯方程描述的传播模式或谐振腔模式。

当光在自由空间或者各向同性光学介质中传播时，其强度截面会发生变化。而对于某些特定的电场分布，则不会这样：振幅截面形状是保持不变的，尽管有时光学相位和总光功率会发生变化。
每一种光频率、光轴、焦点位置以及高斯光束在焦点处的光束半径的组合，组成了厄米高斯模式（TEMnm模）。若聚焦的情况下（傍轴近似），波动方程具有近似解。电场分布等于高斯方程与厄米多项式的乘积还有相位项：

其中Hn(x) 为厄米多项式，指数n为大于等于0的整数。n和m决定了再x和y方向的形状。而w和R则在z方向上发生改变。

光谐振腔

厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)

定义：
由厄米-高斯方程描述的传播模式或谐振腔模式。

当光在自由空间或者各向同性光学介质中传播时，其强度截面会发生变化。而对于某些特定的电场分布，则不会这样：振幅截面形状是保持不变的，尽管有时光学相位和总光功率会发生变化。
每一种光频率、光轴、焦点位置以及高斯光束在焦点处的光束半径的组合，组成了厄米高斯模式（TEMnm模）。若聚焦的情况下（傍轴近似），波动方程具有近似解。电场分布等于高斯方程与厄米多项式的乘积还有相位项：

其中Hn(x) 为厄米多项式，指数n为大于等于0的整数。n和m决定了再x和y方向的形状。而w和R则在z方向上发生改变。

光纤光学及波导

厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)

定义：
由厄米-高斯方程描述的传播模式或谐振腔模式。

当光在自由空间或者各向同性光学介质中传播时，其强度截面会发生变化。而对于某些特定的电场分布，则不会这样：振幅截面形状是保持不变的，尽管有时光学相位和总光功率会发生变化。
每一种光频率、光轴、焦点位置以及高斯光束在焦点处的光束半径的组合，组成了厄米高斯模式（TEMnm模）。若聚焦的情况下（傍轴近似），波动方程具有近似解。电场分布等于高斯方程与厄米多项式的乘积还有相位项：

其中Hn(x) 为厄米多项式，指数n为大于等于0的整数。n和m决定了再x和y方向的形状。而w和R则在z方向上发生改变。

光学设备及器件

厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)

定义：
由厄米-高斯方程描述的传播模式或谐振腔模式。

当光在自由空间或者各向同性光学介质中传播时，其强度截面会发生变化。而对于某些特定的电场分布，则不会这样：振幅截面形状是保持不变的，尽管有时光学相位和总光功率会发生变化。
每一种光频率、光轴、焦点位置以及高斯光束在焦点处的光束半径的组合，组成了厄米高斯模式（TEMnm模）。若聚焦的情况下（傍轴近似），波动方程具有近似解。电场分布等于高斯方程与厄米多项式的乘积还有相位项：

其中Hn(x) 为厄米多项式，指数n为大于等于0的整数。n和m决定了再x和y方向的形状。而w和R则在z方向上发生改变。

非线性光学

厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)

定义：
由厄米-高斯方程描述的传播模式或谐振腔模式。

当光在自由空间或者各向同性光学介质中传播时，其强度截面会发生变化。而对于某些特定的电场分布，则不会这样：振幅截面形状是保持不变的，尽管有时光学相位和总光功率会发生变化。
每一种光频率、光轴、焦点位置以及高斯光束在焦点处的光束半径的组合，组成了厄米高斯模式（TEMnm模）。若聚焦的情况下（傍轴近似），波动方程具有近似解。电场分布等于高斯方程与厄米多项式的乘积还有相位项：

其中Hn(x) 为厄米多项式，指数n为大于等于0的整数。n和m决定了再x和y方向的形状。而w和R则在z方向上发生改变。

量子光学

厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)

定义：
由厄米-高斯方程描述的传播模式或谐振腔模式。

当光在自由空间或者各向同性光学介质中传播时，其强度截面会发生变化。而对于某些特定的电场分布，则不会这样：振幅截面形状是保持不变的，尽管有时光学相位和总光功率会发生变化。
每一种光频率、光轴、焦点位置以及高斯光束在焦点处的光束半径的组合，组成了厄米高斯模式（TEMnm模）。若聚焦的情况下（傍轴近似），波动方程具有近似解。电场分布等于高斯方程与厄米多项式的乘积还有相位项：

其中Hn(x) 为厄米多项式，指数n为大于等于0的整数。n和m决定了再x和y方向的形状。而w和R则在z方向上发生改变。

物理基础

厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)

定义：
由厄米-高斯方程描述的传播模式或谐振腔模式。

当光在自由空间或者各向同性光学介质中传播时，其强度截面会发生变化。而对于某些特定的电场分布，则不会这样：振幅截面形状是保持不变的，尽管有时光学相位和总光功率会发生变化。
每一种光频率、光轴、焦点位置以及高斯光束在焦点处的光束半径的组合，组成了厄米高斯模式（TEMnm模）。若聚焦的情况下（傍轴近似），波动方程具有近似解。电场分布等于高斯方程与厄米多项式的乘积还有相位项：

其中Hn(x) 为厄米多项式，指数n为大于等于0的整数。n和m决定了再x和y方向的形状。而w和R则在z方向上发生改变。

波动和噪声

厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)

定义：
由厄米-高斯方程描述的传播模式或谐振腔模式。

当光在自由空间或者各向同性光学介质中传播时，其强度截面会发生变化。而对于某些特定的电场分布，则不会这样：振幅截面形状是保持不变的，尽管有时光学相位和总光功率会发生变化。
每一种光频率、光轴、焦点位置以及高斯光束在焦点处的光束半径的组合，组成了厄米高斯模式（TEMnm模）。若聚焦的情况下（傍轴近似），波动方程具有近似解。电场分布等于高斯方程与厄米多项式的乘积还有相位项：

其中Hn(x) 为厄米多项式，指数n为大于等于0的整数。n和m决定了再x和y方向的形状。而w和R则在z方向上发生改变。

研究方法

厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)

定义：
由厄米-高斯方程描述的传播模式或谐振腔模式。

当光在自由空间或者各向同性光学介质中传播时，其强度截面会发生变化。而对于某些特定的电场分布，则不会这样：振幅截面形状是保持不变的，尽管有时光学相位和总光功率会发生变化。
每一种光频率、光轴、焦点位置以及高斯光束在焦点处的光束半径的组合，组成了厄米高斯模式（TEMnm模）。若聚焦的情况下（傍轴近似），波动方程具有近似解。电场分布等于高斯方程与厄米多项式的乘积还有相位项：

其中Hn(x) 为厄米多项式，指数n为大于等于0的整数。n和m决定了再x和y方向的形状。而w和R则在z方向上发生改变。

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